- •Статистична фізика
- •Основні положення молекулярно-кінетичіюї теорії.
- •Основне рівняння мкт.
- •Рівняння стану ідеального газу.
- •Температура.
- •Фізичне значення температури t.
- •Основні поняття й означення.
- •Перший закон термодинаміки
- •Оборотні і Необоротні Процеси
- •Другий початок термодинаміки
- •Третій закон термодинаміки
- •Властивості ентропії
- •Мікроканонічний розподіл
- •Канонічний розподіл Гіббса
- •Термодинамічний зміст параметрів канонічного розподілу.
- •Розподіл Максвела
- •Розподіл Больцмана
- •Закон розподілу Максвелла-Больцмана як частинні випадки канонічного розподілу Гіббса
- •Розподіл Бозе-Ейнштейна для фотонного газу
- •Закони рівноважного випромінювання.
- •Кристалічні і аморфні тіла, класифікація кристалів за типом зв’язків.
- •Теплоємність кристалів.
- •Рідкі кристали.
Фізичне значення температури t.
Зіставивши одержаний вираз (1.30) з рівнянням Клапейрона (1.7), знаходимо
(1.31) де k - постійна Больцмана. k = R/NA = 1.38 ∙ 10-23 Дж/К.(1.32)
Формула (1.31) чудова тим, що розкриває фізичне значення температури Т: температура Т виражає середню кінетичну енергію молекул.
Слід звернути увагу, що залежить тільки від Т, від маси ж молекул не залежить.
Замінивши в (1.30) його виразом (1.31), одержимо p = nkT (1.33)
де n - концентрація молекул. Це декілька інша форма рівняння стану ідеального газу. Формулу (1.33) можна, звичайно, одержати і відразу з рівняння pVm = RT, розділивши обидві частини на Vm і представивши R як kNA.
2.3
Основні поняття й означення.
Об'єкт дослідження в термодинаміці в узагальненому вигляді називають термодинамічною системою. Під термодинамічною системою розуміють деяку речовину, здебільшого задану параметрами Її стану, оскільки вона бере участь у процесах зміни й перетворення енергії.
Рівноважним станом називають такий стан системи, параметри якої — температура, тиск і об'єм — сталі.
Рівноважним процесом називають неперервну послідовність рівноважних станів системи. Такий процес можна здійснити лише при нескінченно повільних змінах стану системи.
До основних понять і величин у термодинаміці належать внутрішня енергія, робота і кількість теплоти.
Внутрішня енергія. Під внутрішньою енергією системи розуміють сумарну енергію всіх видів частинок, з яких складається система. Сюди входить кінетична і потенціальна енергія молекул, енергія коливальних рухів атомів у молекулах, енергія електронних оболонок в атомах та іонах і внутрішньоядерна енергія. До внутрішньої не відноситься енергія системи як цілого, яку вона може мати в результаті механічного руху або взаємодії з іншими системами. Інакше кажучи, внутрішньою енергією називають сумарну енергію мікрочастинок, з яких складається система. Внутрішня енергія є функцією стану системи, тобто змінюється із зміною стану системи і однозначно визначається тими самими параметрами, що й система. У термодинаміці практичне значення має не сама внутрішня енергія, а її зміна з переходом системи з одного стану в інший.
Робота. У термодинаміці поняття про роботу набуває ширшого змісту, бо стан системи і відповідно її внутрішню енергію, як функцію стану, можна змінювати завдяки виконанню і макроскопічної, і мікроскопічної роботи. Остання здійснюється без будь-якого видимого переміщення тіл, що взаємодіють, її інакше називають теплообміном.
Кількість теплоти. макроскопічна робота і теплообмін — способи зміни внутрішньої енергії системи. Кількісною мірою процесу макроскопічної роботи є фізична величина, яка також називається роботою. Кількісною мірою процесу теплообміну є фізична величина, що називасться кількістю теплоти. Кількість теплоти і робота, як величини, що визначають зміну внутрішньої енерііі системи, у реальних процесах можуть бути взаємно зв’язаними і визначати одна одну.
Перший закон термодинаміки
Цей закон містить три величини: внутрішню енергію U, роботу А і теплоту Q. Перш ніж сформулювати сам закон, встановимо фізичне значення цих величин.
Перший закон термодинамики стверджує, що приріст внутрішньої енергії макросистеми при її переході з початкового стану 1 в кінцеве 2 рівно сумі досконалої над системою роботи А' всіх зовнішніх макроскопічних сил і кількості переданого системі тепла Q:
U2 – U1 = Q + А'. (1.1)