- •Анотація
- •Розділ 1. Літературний огляд
- •1.1. Основні ефекти в напівпровідникових матеріалах,що виникають у магнітному полі .
- •1.1.1. Ефект Холла
- •1.1.2. Геометрія зразків і положення контактів
- •1.1.3. Методи експериментального дослідження ефекту Холла
- •Метод постійного струму і постійного магнітного поля.
- •1.1.4. Магніторезистивний ефект
- •Розділ 2. Оригінальна частина
- •2.1 Автоматизація методів вимірювання
- •2.2.Комп'ютернасистема вимірювання гальваномагнітних ефектів
- •2.3. Універсальна установка для вимірювання параметрів напівмагнітних напівпровідників у широкому температурному діапазоні
- •2.4 Кріостат
- •2.4.1 Опис тримача кріостата
- •2.5 Електромагніти
- •2.6 Апаратно–програмні комплекси для дослідження параметрів матеріалів і структур
- •2.6.1.1 Фотоогляд установки
- •2.6.1.2 Короткий опис
- •2.6.1.3 Призначення установки
- •2.6.1.4 Основні технічні характеристики
- •2.6.1.5 Переваги/недоліки установки
- •2.6.2.1Фотооглядустанвки
- •2.6.2.2 Короткий опис
- •2.6.2.3 Призначення установки
- •2.6.2.4 Основні технічні характеристики
- •2.6.2.5 Переваги/недоліки установки
- •2.6.3.1. Фотоогляд установки
- •2.6.3.2. Короткий опис
- •2.6.3.3 Призначення установки
- •2.6.3.4 Основні технічні характеристики
- •2.6.3.5 Переваги установки
- •2.7 Схема створеного стенду, принцип її роботи
- •2.7.1 Спосіб підсилення магнітного поля
- •Розділ 3. Техніко-економічне обгрунтування дкр
- •Розрахунок витрат на проектування
- •Розрахунок витрат на оплату праці
- •Вихідні дані для розрахунку витрат на оплату праці
- •Розрахунок витрат на оплату праці
- •3.1.2. Відрахування на соціальні заходи
- •3.1.3 Розрахунок витрат на матеріали
- •Розрахунок витрат на куповані вироби
- •3.1.4. Витрати на використання комп’ютерної техніки
- •3.1.5. Накладні витрати
- •3.1.6. Інші витрати
- •3.2. Визначення виробничої собівартості
- •Ергономіка
- •Метеорологічні умови.
- •Розрахунок вентиляції Завдання №1
- •Електрична безпека
- •Розрахунок заземлення Завдання №2
- •Пожежна безпека
- •Провівши необхідні розрахунки вентиляції та заземлення , я прийшов до такого висновку:
- •Висновки
- •Список використаної літератури
Розділ 1. Літературний огляд
1.1. Основні ефекти в напівпровідникових матеріалах,що виникають у магнітному полі .
Відомо, що за наявності магнітного поля, накладеного на зразок, в якому протікає електричний струм та існує перепад температур, виникає 560 різного роду кінетичних ефектів. Основними з цих ефектів, які несуть багато корисної інформації про параметри і характеристики напівпровідникових матеріалів, є ефект Холла і магніторезистивний ефект. Тому нижче ми розглянемо саме ці два ефекти.
1.1.1. Ефект Холла
Ефект Холла відноситься до групи гальваномагнітних явищ і виникає тоді, коли на провідне середовище одночасно діють електричне і магнітне поля. Якщо зразок, в якому протікає електричний струм густиною j, помістити в магнітне поле з індукцією B, направлене перпендикулярно до напрямку струму, то в ньому виникає поперечне у відношенні до напрямків струму і магнітного поля електричне поле напруженості EH, яке називається холлівським полем. Холлівське поле EH зв’язано з густиною струму і магнітною індукцією співвідношенням
EH = R j B (1)
Коефіцієнт пропорційності R в співвідношенні (1) називається коефіцієнтом Холла.
Фізичною причиною виникнення ефекту Холла є сила Лоренца, яка діє на рухомий електричний заряд у магнітному полі. Оскільки при пропусканні електричного струму через зразок електрони і дірки дрейфують у протилежних напрямках, то сила Лоренца відхиляє їх в одну і ту ж саму сторону внаслідок протилежності знаків електричного заряду електрона і дірки. Холлівське поле, яке виникає в результаті такого відхилення, буде мати, таким чином, різну полярність для напівпровідників n– і p– типу провідності, що дає можливість використовувати ефект Холла для визначення типу провідності напівпровідника.
В області домішкової провідності величина коефіцієнта Холла визначається концентрацією вільних носіїв заряду та величиною холл – фактора:
Rn= - r / en (2)
Rp= + r /ep (3)
У співвідношеннях (2) і (3) r – холл–фактор (для простоти він прийнятий однаковим для електронів і дірок, хоча в загальному випадку це не обов’язково так), Rn і Rp – коефіцієнт Холла для електронного і діркового напівпровідників, n і p – концентрація електронів і дірок.
Холл–фактор r є величиною безрозмірною і залежить від ступеня виродження носіїв заряду, механізму їх розсіювання, форми поверхонь постійної енергії та сили магнітного поля. Для напівпровідників з ізотропним параболічним законом дисперсії
(4)
у сильних магнітних полях, а також при сильному виродженні носіїв заряду незалежно від сили магнітного поля холл–фактор дорівнює одиниці. В слабких магнітних полях і невироджених носіях заряду r змінюється в межах від 1,18 для розсіювання на акустичних фононах до 1,94 при розсіюванні на іонізованих домішках. Таким чином, проводячи виміри в сильних магнітних полях або знаючи домінуючі механізми розсіювання, згідно співвідношень (2) чи (3) можна визначити концентрацію носіїв заряду за вимірами коефіцієнта Холла в області домішкової провідності. Якщо сильних магнітних полів досягнути не вдається, а домінуючі механізми розсіювання наперед не відомі, то вказані формули все одно дають можливість оцінити величину концентрації з максимально можливою похибкою не більше, ніж 100%.
В області змішаної провідності коефіцієнт Холла визначається співвідношенням:
(5)
де un і up – рухливість електронів і дірок відповідно.
В області власної провідності коефіцієнт Холла обернено пропорційний до концентрації власних носіїв заряду ni
(6)
де b – це відношення рухливості електронів un до рухливості дірок up. Так як в напівпровідниках рухливість електронів, як правило, більша за рухливість дірок, то величина b> 1, із–за чого коефіцієнт Холла в області власної провідності завжди від’ємний.
Оскільки власна концентрація носіїв заряду безпосередньо зв’язана з шириною забороненої зони напівпровідника, то холлівські дослідження в області власної провідності дають можливість її визначити. При цьому необхідно пам’ятати, що хоча область власної провідності реалізується, як правило, при високих температурах, з експериментальних досліджень визначається значення ширини забороненої зони, екстрапольоване до 0К.