- •43. Понятие функции распределения молекул по скоростям. Распределение Максвелла.
- •29. Явление на границе жидкости и твердого тела. Капилярные явления.
- •45. Барометрическая формула.Распределение Больцмана.
- •48. Закон Джоуля – Ленца в интегральной и дифференциальной формах.
- •6. Теорема Остроградского-Гаусса для напряженности электрического поля в вакууме.
- •19. Уравнение адиабаты для идеального газа
- •20.Взаимная электроемкость двух тел. Электроемкость уединенного проводника. Электроемкость плоского конденсатора.
- •4. Внутренняя энергия идеального газа. Теплоемкость идеального
- •37. Энтропия идеального газа. Изменение энтропии в различных процессах.
- •28. Применение теоремы Острвского-Гаусса
- •57. Адиабатический процесс. Ур-ние Пуассона
- •52.Емкость сферического и плоского конденсатора.
- •51. Закон теплопроводности и диффузии. Коэффициенты переноса энергии и массы в идеальном газе.
- •49. Приведённое количество теплоты. Понятие энтропии. Неравенство клаузиса.
- •50. Потенциальная энергия системы зарядов.
- •40. Правила Кирхгофа для расчета разветвленных электрических цепей.
- •26. Диполь в электрическом поле. Момент сил, действующих на диполь в неоднородном поле.
- •17. Основные понятия термодинамики.
- •18.Условия для напряженности электрического поля и электрического смещения на границе раздела между диэлектриком и проводником.
- •1. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеального газа
- •13.Изотермы Ван-дер-Вальса и их сравнение с эксперименальными изотермами.
- •14. Электрическое смещение
- •39 Закон вязкого трения, теплопроводности и диффузии в газах
- •2Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчёта напряжённости электрических полей(поле и потенциал равномерно заряжённой сферы)
2Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчёта напряжённости электрических полей(поле и потенциал равномерно заряжённой сферы)
Сферическая поверхность радиуса R с общим зарядом Q заряжена равномерно с поверхностной плотностью +σ. Т.к. заряд распределен равномернопо поверхности то поле, которое создавается им, обладает сферической симметрией. Значит линии напряженности направлены радиально (рис. 3). Проведем мысленно сферу радиуса r, которая имеет общий центр с заряженной сферой. Если r>R,ro внутрь поверхности попадает весь заряд Q, который создает рассматриваемое поле, и, по теореме Гаусса, 4πr2E = Q/ε0 , откуда (3) При r>R поле убывает с расстоянием r по такому же закону, как у точечного заряда. График зависимости Е от r приведен на рис. 4. Если r'<R, то замкнутая поверхность не содержит внутри себя зарядов, значит внутри равномерно заряженной сферической поверхности электростатическое поле отсутствует (E=0).