43. Понятие функции распределения молекул по скоростям. Распределение Максвелла.

Для классического идеального г аза, движение молекул которого подчиняется механике Ньютона , можно вместо дискретного распределения ввести распределение частиц по скоростям . В этом случае следует учесть ,что энергия состоит из кинетической энергии и потенциальной энергии во внешнем силовом поле :

Тогда в соответствии с для

Запишем функцию распределения Максвелла-Больцмана

По это выражение для плотности распределения молекул газа по скоростям и координатам можно представить в виде произведения двух функций:

В связи с этим можно независимо рассматривает распределение молекул по скоростям(функция Максвелла)

Таким образом распределение молекул классического идеального газа по скоростям однозначно связаны с их кинетической и потенциальной энергией. Последовательное и параллельное соединение конденсаторов.Для получения батареи конденсаторов ,имеющих большую электрическую емкость ,конденсаторы соединяют в батарею параллельно. Все конденсаторы такой батареи заряжаются до одной и той же разности потенциалов ∆ϕ клемм батареи. При параллельном соединение конденсатор их общая электрическая емкость равна сумме электрических емкостей всех конденсаторов в батарее, входящих в батарею.

С- общая электроемкость все батареи

Сi- электрическая емкость i-го конденсатора

n- общее число конденсаторов батарее

Пробивное напряжение такой батареи равно пробивному напряжению того из конденсаторов в батарее ,у которого оно наименьшее.

При последовательном соеденении конденсаторов в батарею заряды всех конденсаторов одинаковы и равны заряду q батареи. Разность потенциалов ∆ϕ клемм батареи равна сумме разностей потенциалов на каждом из конденсаторов порознь:

При последовательном соединении конденсаторов величин, обратная электрической емкости батареи, равна сумме величин ,обратных электрическим емкостям всех конденсаторов ,которые входят в батарею.

29. Явление на границе жидкости и твердого тела. Капилярные явления.

Капиллярные явления, физические явления, обусловленные действием поверхностного натяжения на границе раздела несмешивающихся сред. К Капиллярным явлениям относят обычно явления в жидких средах, вызванные искривлением их поверхности, граничащей с др. жидкостью, газом или собственным паром. Искривление поверхности ведёт к появлению в жидкости дополнительного капиллярного давления Dp, величина которого связана со средней кривизной r поверхности уравнением Лапласа: Dp = p1 — p2. = 2s12/r, где (s12 — поверхностное натяжение на границе двух сред; p1 и p2 — давления в жидкости 1 и контактирующей с ней среде (фазе) 2. В случае вогнутой поверхности жидкости (r < 0) давление в ней понижено по сравнению с давлением в соседней фазе: p1 < p2 и Dp < 0. Для выпуклых поверхностей (r > 0) знак Dp меняется на обратный. Капиллярное давление создаётся силами поверхностного натяжения, действующими по касательной к поверхности раздела. Искривление поверхности раздела ведёт к появлению составляющей, направленной внутрь объёма одной из контактирующих фаз. Для плоской поверхности раздела (r = ¥) такая составляющая отсутствует и Dp = 0