- •43. Понятие функции распределения молекул по скоростям. Распределение Максвелла.
- •29. Явление на границе жидкости и твердого тела. Капилярные явления.
- •45. Барометрическая формула.Распределение Больцмана.
- •48. Закон Джоуля – Ленца в интегральной и дифференциальной формах.
- •6. Теорема Остроградского-Гаусса для напряженности электрического поля в вакууме.
- •19. Уравнение адиабаты для идеального газа
- •20.Взаимная электроемкость двух тел. Электроемкость уединенного проводника. Электроемкость плоского конденсатора.
- •4. Внутренняя энергия идеального газа. Теплоемкость идеального
- •37. Энтропия идеального газа. Изменение энтропии в различных процессах.
- •28. Применение теоремы Острвского-Гаусса
- •57. Адиабатический процесс. Ур-ние Пуассона
- •52.Емкость сферического и плоского конденсатора.
- •51. Закон теплопроводности и диффузии. Коэффициенты переноса энергии и массы в идеальном газе.
- •49. Приведённое количество теплоты. Понятие энтропии. Неравенство клаузиса.
- •50. Потенциальная энергия системы зарядов.
- •40. Правила Кирхгофа для расчета разветвленных электрических цепей.
- •26. Диполь в электрическом поле. Момент сил, действующих на диполь в неоднородном поле.
- •17. Основные понятия термодинамики.
- •18.Условия для напряженности электрического поля и электрического смещения на границе раздела между диэлектриком и проводником.
- •1. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеального газа
- •13.Изотермы Ван-дер-Вальса и их сравнение с эксперименальными изотермами.
- •14. Электрическое смещение
- •39 Закон вязкого трения, теплопроводности и диффузии в газах
- •2Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчёта напряжённости электрических полей(поле и потенциал равномерно заряжённой сферы)
18.Условия для напряженности электрического поля и электрического смещения на границе раздела между диэлектриком и проводником.
Ток проводимости – это такой ток, который обусловлен колебаниями электронов и ионов в среде. Ток смещения – это ток, который обусловлен смещением электрических зарядов на границе «проводник – диэлектрик» (например, ток через конденсатор).Ток смещения связан с изменением во времени электрического поля на границе проводник – диэлектрик и имеет особенности: · Амплитуда тока смещения и его направления совпадают по фазе с таковыми тока проводимости. По значению он всегда равен току проводимости.Частным случаем тока смещения является ток поляризации. Ток поляризации – это ток смещению не в вакууме, а в материальной диэлектрической среде. Сумма токов смещения и поляризации составляет полный ток смещения.
1. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеального газа
Молекул газа очень много, и удары их о стенку следуют один за другим с очень большой частотой. Среднее значение геометрической суммы сил, действующих со стороны отдельных молекул при их столкновениях со стенкой сосуда, и является силой давления газа. Давление газа равно отношению модуля силы давления к площади стенкиS:
.
На основе использования основных положений молекулярно-кинетической теории было получено уравнение, которое позволяло вычислить давление газа, если известны масса m0 молекулы газа, среднее значение квадрата скорости молекул и концентрация n молекул:
(24.1)
Уравнение (24.1) называют основным уравнением молекулярно-кинетической теории.
13.Изотермы Ван-дер-Вальса и их сравнение с эксперименальными изотермами.
Изотермы Ван-дер-Ваальса – кривые зависимости p от Vm при заданных Т, определяемые уравнением Ван-дер-Ваальса для моля газа. Эти кривые (рассматриваются для четырех различных температур).
р- давлени, Vm- объем , T-обсалютная температура.
14. Электрическое смещение
ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СМЕЩЕНИЕ — величина, пропорц. вектору электрической индукции.
Теорема Гаусса для потока вектора электрического смещения -полный поток вектора электрического смещения через произвольную замкнутую поверхность равен сумме свободных зарядов, заключенных в этой поверхности.
.
23 .Приведённое количество теплоты.Понятие энтропии.Неравенство Клаузиуса.Энтропи́я (от греч. ἐντροπία «превращение»)— мера беспорядка системы, состоящей из многих элементов. Для выяснения физического содержания этого понятия рассматривают отношение теплоты Q, полученной телом в изотермическом процессе, к температуре Т теплоотдающего тела, называемое приведенным количеством теплоты.Понятие энтропии впервые было введено Клаузиусом в термодинамике в 1865 году для определения меры необратимого рассеивания энергии, меры отклонения реального процесса от идеального. ,
где — приращение энтропии; — минимальная теплота, подведенная к системе; T — абсолютная температура процесса.
Неравенство Клаузиуса: Количество теплоты, полученное системой при любом круговом процессе, делённое на абсолютную температуру, при которой оно было получено (приведённое количество теплоты), неположительно.
.
24.Потенциальная энергия системы неподвижных зарядов. Электростатические силы взаимодействия консервативны; значит, система зарядов обладает потенциальной энергией. Будем искать потенциальную энергию системы двух неподвижных точечных зарядов Q1 и Q2, которые находятся на расстоянии r друг от друга. Каждый из этих зарядов в поле другого обладает потенциальной энергией (используем формулу потенциала уединенного заряда):
,
где φ12 и φ21 — соответственно потенциалы, которые создаются зарядом Q2 в точке нахождения заряда Q1 и зарядом Q1 в точке нахождения заряда Q2. Согласно,
и , поэтому W1 = W2 = W и
.
Добавляя к нашей системе из двух зарядов последовательно заряды Q3, Q4, ... , можно доказать, что в случае n неподвижных зарядов энергия взаимодействия системы точечных зарядов равна
,
где φi — потенциал, который создается в точке, где находится заряд Qi, всеми зарядами, кроме i-го.