Білет №28 II триместр §55.Електричне зміщення. Теорема Остроградського-Гауса для поля в діелектриках.

Для більшості діелектриків вектор поляризації рівний =χE₀E, де χ- діелектрична сприйнятність(не має одиниці вимірювання).

Вектор електричного зміщення рівний:

D=E₀E+ =E₀E+χE₀E=E₀(1+χ)E.

1+χ=ε-відносна діелектрична проникність(для всіх діелектриків χ>0, а для вакуума χ=0, E=1,ε>0), яка показує, у скільки разів зменшується поле Е₀ в самому діеоектрику.

D=εE₀E

Лінії електричного зміщення починаються і закінчуються лише на вільних зарядах, а лінії Е – як на вільних, так і на зв’язних зарідах.

Теорема Остроградського-Гауса для поля в діелектриках.

Потік вектора електричного зміщення через замкнену поверхню дорівнює алгебраїчнії сумі вільних зарядів, які охоплює ця поверхня.

Білет №29 II триместр §58.Енергія електричного поля.

Нам відомо, що існуєть екстенсивний і інтенсивний параметри. Тому у формулі dA=φdq :dq-екстенсивний параметр, а φ-інтенсивний параметр.Відомо також, що c= -ємність.

Якщо змінювати заряд від 0 до q, матимемо A= = . Враховуючи всі ці дані маємо ,що енергія даного пола W= = , де с= , d-відстань між обкладинками конденсатора, S-площа обкладинки,ε-діелектрична проникність.

В зв’язку з тим, що поле однорідне ,можна обчислити об’ємну густину енергії електричного поля: W_E= . Якщо пое неоднорідне, то загальна енергія всього полля обчислюється за виразом:

W= , де dV-елемент об’єму поля, в межах якого поле однорідне.

Білет №30 II триместр §59.Вектор густини струму. Закон Ома і Джоуля-Ленца в диференціальній формі.

Електричний струм-це впорядкований рух зарядів. Кількісна характеристика струму-сила струму-скалярна характеристика, яка показує, який заряд проходить за одиницю часу через переріз.

Лінія, вздовж якої рухається позитивний заряд, називається лінією струм(вона має напрям).Сукупність ліній струму утворюють трубку струму.Заряд не може вийти за межі лінії струму.

j= або j=

Густина струму чисельно проходить через площадку, перпендикулярну до швидкості впорядкованого руху зарядів, поділеній на цю плоощадку.(на її величину) За наапрямком цей вектор збігається з напрямком швидкості впорядкованого руху позитивних зарядів(j_n-проекція вектора густини струму ан нормаль до площадки dS).

Закон Ома і Джоуля-Ленца в диференціальній формі:

J= =GE dQ=Ri²dt,