- •7. Основи молекулярно-кінетичної теорії ідеальних газів.
- •7.1. Рівняння стану ідеальних газів.
- •7.2. Ізопроцеси.
- •7.3. Внутрішня енергія ідеального газу.
- •8. Елементи термодинаміки.
- •8 .1. Робота газу.
- •8.2. Перший закон термодинаміки.
- •8.3. Адіабатний процес.
- •8.4. Циклічні процеси. Тепловий двигун. Холодильна машина.
- •8.5. Зміна ентропії у термодинамічних процесах.
- •9. Явища переносу.
- •10. Реальні гази
- •10.1. Рівняння стану реального газу.
- •10.2. Критичний стан.
- •Задачі для самостійного розв’язання.
- •11. Фазові перетворення. Насичена пара. ВЛастивості рідин
- •12. Елементи статистики. Розподіл молекул по швидкостям та енергіям.
- •Графічні задачі і приклади тестових запитань
- •Перелік рекомендованої літератури.
8.2. Перший закон термодинаміки.
Якщо робочому тілу (газу) надати кількість тепла , відбувається зміна його внутрішньої енергії на величину , і газ виконує елементарну роботу , причому виконується рівність, яка є наслідком закону збереження енергії:
. (18)
Елементарна робота визначена формулою (13), а зміна внутрішньої енергії для ідеального газу є повним диференціалом:
. (19)
( – зміна температури). Звернемо увагу: зміна внутрішньої енергії визначається виключно параметрами початкового та кінцевого стану газів; значення роботи, яка виконана газом при переході із стану 1 до стану 2, залежить від ходу кривої p(T), тобто від характеру термодинамічного процесу.
В інтегральному вигляді перший закон термодинаміки можна представити для відомих ізопроцесів: кількість тепла, передана газу при переході із стану 1 до стану 2, визначається таким чином:
-
Ізобарний процес
( =const)
= + ∙( )
(20)
Ізотермічний процес
( =const)
(21)
Ізохорний процес
( =const)
=
(22)
Теплоємністю тіла у даному термодинамічному процесі називають кількість тепла, яку необхідно надати тілу для збільшення його температури на 1 К
= . (23)
Для газів вводять молярні теплоємності (для одного молю, тобто ν =1 моль)
-
При =const
(24)
При =const
=
(25)
При =const
(26)
Внутрішня енергія довільної кількості газу (енергія теплового руху молекул) таким чином може бути записана з використанням молярної теплоємності при сталому об’ємі:
= . (27)
Підкреслимо, що молярна теплоємність визначається виключно числом ступенів свободи молекули газу.
Питома теплоємність газу (для одного кг, тобто m = 1 кг) зв’язана з молярною теплоємністю співвідношенням
= . (28)
8.3. Адіабатний процес.
Процес, який протікає без теплообміну з навколишнім середовищем, називають адіабатним процесом. Рівняння адіабатного процесу (рівняння Пуассону) можна записати у трьох варіантах
-
(29)
(30)
Показник ступеню називають показником адіабати або показником Пуассона, він представляє собою відношення теплоємностей і , отже
= . (31)
Роботу, яку виконує газ при адіабатному переході із стану 1, що характеризують параметри ( p1,V1,T1) до стану 2 з параметрами ( p2,V2,T2 ) можна знайти по одній з трьох формул
= |
|
|
|
(32) |
Застосування першого закону термодинаміки для адіабатних процесів. Звернемо увагу, що для адіабатного процесу = 0, тому вираз (18) можна переписати у вигляді
– зростання внутрішньої енергії газу в адіабатному процесі можливо тільки внаслідок роботи зовнішніх сил по стисненню газу;
– робота розширення ідеального газу виконується за рахунок його внутрішньої енергії і завжди супроводжується зменшенням його температури. (Підкреслимо, що при розширенні ідеального газу в пустоту робота не виконується і в адіабатному процесі зменшення температури газу не відбувається).
Теплоємність адіабатного процесу дорівнює нулю.