- •Электрический заряд. Закон сохранения заряда
- •2. Точечный заряд. Закон Кулона – основной закон электростатики.
- •1) Для произвольно выбранного начала отсчета.
- •2 ) Начало отсчета совпадает с одним из зарядов.
- •3. Напряженность электрического поля. Принцип суперпозиции напряженности электрического поля.
- •2 .Поле создается положительным зарядом –
- •3.Поле создается отрицательным зарядом –
- •4 . Линейная, поверхностная и объемная плотности зарядов
- •5. Поле электрического диполя
- •6. Силовые линии напряженности электрического поля.
- •7. Поток вектора напряженности электрического поля. Телесный угол.
- •1 Стерадиан – телесный угол с вершиной в центре
- •8. Теорема Гаусса в интегральной форме
- •9. Поле бесконечной однородно заряженной нити (цилиндра)
- •10. Поле равномерно заряженной сферы радиуса r.
- •13. Теорема Ирншоу
- •14. Закон Гаусса в дифференциальной форме
- •15. Консервативность электростатических сил
- •16. Потенциальная энергия взаимодействия двух зарядов
- •17. Потенциал. Потенциал поля точечного заряда.
- •18. Потенциальная энергия заряда в поле системы зарядов. Принцип суперпозиции для потенциалов.
- •19. Разность потенциалов. Эквипотенциальные поверхности
- •20. Связь вектора напряженности е иразности потенциалов.
- •21. Теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля е
- •22. Энергия взаимодействия системы зарядов
- •23. Микро- и макрополя. Проводники и диэлектрики.
- •24. Диполь в электрическом поле
- •25. Поляризация диэлектриков
- •2 ) Полярные диэлектрики: ориентационная (дипольная) поляризация заключается в преимущественной ориентации
- •3) Ионные диэлектрики: ионная поляризация заключается в смещении подрешетки
- •26. Вектор поляризации
- •27. Связь между вектором поляризованности р и поверхностной плотностью связанных (поляризационных) зарядов.
- •28. Закон Гаусса для вектора поляризации р
- •29. Вектор электростатической индукции. Закон Гаусса для вектора электростатической индукции
- •30. Условия на границе раздела двух диэлектрических сред
- •31. Относительная диэлектрическая проницаемость
- •32. Равновесие зарядов в проводниках. Поле вблизи поверхности заряженного проводника
- •33. Электростатическая индукция Электрическое поле в полости проводника
- •34. Электроемкость проводника
- •35. Конденсаторы
- •40. Энергия заряженного проводника. Энергия заряженного конденсатора.
- •41. Объемная плотность энергии электрического поля
- •42. Уравнение Пуассона и Лапласа. Основная задача электростатики
- •43. Понятие об электрическом токе. Сила тока
- •44. Вектор плотности тока
- •45. Уравнение непрерывности
- •46. Сторонние силы.
- •4 7. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •48. Работа электрического тока. Закон Джоуля-Ленца
- •49. Законы Кирхгофа
- •50.Сольватация ионов
- •51. Закон Ома для электролитов
- •52. Проводимость газов. Несамостоятельный газовый разряд
- •54. Тлеющий разряд
- •55. Коронный разряд
- •60. Силовые линии магнитного поля. Закон Гаусса для магнитного поля в дифференциальной и интегральной форме
- •М агнитное поле прямолинейного тока – вихревое, т.К.
- •2. Циркуляция вектора в прямолинейного тока одинакова вдоль всех линий магнитной индукции и равна произведению μ0i.
- •67. Магнитное поле длинного соленоида
- •68. Магнитное поле тороида
- •69. Закон полного тока в дифференциальной форме
- •70. Закон Ампера Взаимодействие параллельных токов. Основная электрическая единица си –Ампер.
- •1 Ампер (а) – это сила такого постоянного тока, при
- •71. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •73. Принцип действия электроизмерительных приборов
- •74. Сила Лоренца
- •Сила Лоренца работу не совершает, не изменяет кинетическую энергию, а изменяет только направление движения.
- •- Формула Лоренца.
- •75. Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле
- •76. Магнитные силы – релятивистская добавка к кулоновским силам
- •77. Эффект Холла 1880 г.
- •78. Явление электромагнитной индукции. Закон электромагнитной индукции
- •81. Явление самоиндукции. Индуктивность
- •1) Геометрической формы контура и его размеров,
- •2) Магнитной проницаемости среды, в которой находится контур.
- •82. Экстратоки замыкания и размыкания
- •83. Скин–эффект
- •84. Основные положения теории Максвелла. Ток смещения
- •П ервое уравнение Максвелла:
- •Iмикро – микроток сквозь поверхность, натянутую на замкнутый контур l.
- •86. Материальные уравнения Максвелла. Система статических уравнений Максвелла. Значение теории Максвелла
- •89. Индукционный ускоритель электронов - бетатрон
20. Связь вектора напряженности е иразности потенциалов.
Р абота по перемещению заряда в электрическом поле:
(1)
Потенциальная энергия электрического поля зависит от координат x, y, z и является функцией U(x,y,z).
При перемещении заряда:
(x+dx), (y+dy), (z+dz).
И зменение и потенциальной энергии:
(2)
(3)
Из (1)
О ператор набла (оператор Гамильтона):
Знак «–» показывает, что вектор Е
направлен в сторону убывания потенциала
21. Теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля е
Ц иркуляция вектора А:
(1)
т очки 1 и 2 совпадают φ1 = φ2.
И з (1)
Циркуляция вектора Е равна нулю.
22. Энергия взаимодействия системы зарядов
П отенциальная энергия заряда q2
Э нергия взаимодействия системы зарядов
В формуле присутствует множитель ½, так как при суммировании по всем i и k от 1 до n энергия взаимодействия пар зарядов учитывается дважды.i ≠ k, так как в случае i = k заряд взаимодействует сам с собой.
23. Микро- и макрополя. Проводники и диэлектрики.
Заряды (+ –)
связанные – входят в состав атомов (молекул),
под действием эл. поля они могут смещаться из положения равновесия, но не могут покинуть молекулу (атом);
сторонние или свободные
не входят в состав атомов (молекул), но находятся в пределах диэлектрика,
- заряды вне диэлектрика
М икроскопическое или истинное поле – суперпозиция (результат) поля сторонних зарядов (Естор) и поля связанных зарядов (Есвяз):
Микроскопическое поле сильно изменяется в пределах межмолекулярных расстояний (т.е. в пространстве) и во времени, рассчитать такое поле нереально.
П оэтому под электрическим полем в веществе понимают усредненное микрополе, которое называется макроскопическим полем:
Проводники и диэлектрики
Проводники – это вещества, в которых свободные заряды перемещаются под действием электрического поля.
Металлы (свободные заряды: электроны) – проводники первого рода
Электролиты и ионизированный газ (свободные заряды: положительные и отрицательные ионы) – проводники второго рода, в них при протекании тока есть перенос вещества.
Диэлектрики (изоляторы) – это вещества, не способные проводить электрический ток.
Идеальных изоляторов в природе нет.
Удельное сопротивление диэлектриков в 1015 ÷ 1020 раз больше, чем у проводников.
Диэлектрики содержат положительные и отрицательные связанные заряды, входящие в состав атомов и молекул.
Линейные размеры молекул и атомов порядка нескольких ангстрем (1Å = 10^-10м).
Молекула в целом электрически нейтральна, тем не менее, она может иметь электрические свойства.
Все положительные заряды молекул (атомов) можно заменить одним суммарным зарядом + q, помещенным в некоторую точку, называемую центром тяжести положительных зарядов ,
е
Неполярные
диэлектрики
(H2,
N2,
O2,
CO2…)
– молекула имеет симметричное строение,
то есть центры тяжести положительных
и отрицательных зарядов в отсутствии
внешнего электрического поля совпадают,
следовательно, 2) Полярные
диэлектрики
(H2O,
NH3,
…) – молекула имеет не симметричное
строение, то есть центры тяжести + и -
зарядов в отсутствии внешнего
электрического поля не совпадают,
следовательно, молекула обладает
дипольным моментом.
Центр тяжести
отрицательных зарядов