- •Электрический заряд. Закон сохранения заряда
- •2. Точечный заряд. Закон Кулона – основной закон электростатики.
- •1) Для произвольно выбранного начала отсчета.
- •2 ) Начало отсчета совпадает с одним из зарядов.
- •3. Напряженность электрического поля. Принцип суперпозиции напряженности электрического поля.
- •2 .Поле создается положительным зарядом –
- •3.Поле создается отрицательным зарядом –
- •4 . Линейная, поверхностная и объемная плотности зарядов
- •5. Поле электрического диполя
- •6. Силовые линии напряженности электрического поля.
- •7. Поток вектора напряженности электрического поля. Телесный угол.
- •1 Стерадиан – телесный угол с вершиной в центре
- •8. Теорема Гаусса в интегральной форме
- •9. Поле бесконечной однородно заряженной нити (цилиндра)
- •10. Поле равномерно заряженной сферы радиуса r.
- •13. Теорема Ирншоу
- •14. Закон Гаусса в дифференциальной форме
- •15. Консервативность электростатических сил
- •16. Потенциальная энергия взаимодействия двух зарядов
- •17. Потенциал. Потенциал поля точечного заряда.
- •18. Потенциальная энергия заряда в поле системы зарядов. Принцип суперпозиции для потенциалов.
- •19. Разность потенциалов. Эквипотенциальные поверхности
- •20. Связь вектора напряженности е иразности потенциалов.
- •21. Теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля е
- •22. Энергия взаимодействия системы зарядов
- •23. Микро- и макрополя. Проводники и диэлектрики.
- •24. Диполь в электрическом поле
- •25. Поляризация диэлектриков
- •2 ) Полярные диэлектрики: ориентационная (дипольная) поляризация заключается в преимущественной ориентации
- •3) Ионные диэлектрики: ионная поляризация заключается в смещении подрешетки
- •26. Вектор поляризации
- •27. Связь между вектором поляризованности р и поверхностной плотностью связанных (поляризационных) зарядов.
- •28. Закон Гаусса для вектора поляризации р
- •29. Вектор электростатической индукции. Закон Гаусса для вектора электростатической индукции
- •30. Условия на границе раздела двух диэлектрических сред
- •31. Относительная диэлектрическая проницаемость
- •32. Равновесие зарядов в проводниках. Поле вблизи поверхности заряженного проводника
- •33. Электростатическая индукция Электрическое поле в полости проводника
- •34. Электроемкость проводника
- •35. Конденсаторы
- •40. Энергия заряженного проводника. Энергия заряженного конденсатора.
- •41. Объемная плотность энергии электрического поля
- •42. Уравнение Пуассона и Лапласа. Основная задача электростатики
- •43. Понятие об электрическом токе. Сила тока
- •44. Вектор плотности тока
- •45. Уравнение непрерывности
- •46. Сторонние силы.
- •4 7. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •48. Работа электрического тока. Закон Джоуля-Ленца
- •49. Законы Кирхгофа
- •50.Сольватация ионов
- •51. Закон Ома для электролитов
- •52. Проводимость газов. Несамостоятельный газовый разряд
- •54. Тлеющий разряд
- •55. Коронный разряд
- •60. Силовые линии магнитного поля. Закон Гаусса для магнитного поля в дифференциальной и интегральной форме
- •М агнитное поле прямолинейного тока – вихревое, т.К.
- •2. Циркуляция вектора в прямолинейного тока одинакова вдоль всех линий магнитной индукции и равна произведению μ0i.
- •67. Магнитное поле длинного соленоида
- •68. Магнитное поле тороида
- •69. Закон полного тока в дифференциальной форме
- •70. Закон Ампера Взаимодействие параллельных токов. Основная электрическая единица си –Ампер.
- •1 Ампер (а) – это сила такого постоянного тока, при
- •71. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •73. Принцип действия электроизмерительных приборов
- •74. Сила Лоренца
- •Сила Лоренца работу не совершает, не изменяет кинетическую энергию, а изменяет только направление движения.
- •- Формула Лоренца.
- •75. Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле
- •76. Магнитные силы – релятивистская добавка к кулоновским силам
- •77. Эффект Холла 1880 г.
- •78. Явление электромагнитной индукции. Закон электромагнитной индукции
- •81. Явление самоиндукции. Индуктивность
- •1) Геометрической формы контура и его размеров,
- •2) Магнитной проницаемости среды, в которой находится контур.
- •82. Экстратоки замыкания и размыкания
- •83. Скин–эффект
- •84. Основные положения теории Максвелла. Ток смещения
- •П ервое уравнение Максвелла:
- •Iмикро – микроток сквозь поверхность, натянутую на замкнутый контур l.
- •86. Материальные уравнения Максвелла. Система статических уравнений Максвелла. Значение теории Максвелла
- •89. Индукционный ускоритель электронов - бетатрон
Iмикро – микроток сквозь поверхность, натянутую на замкнутый контур l.
Электрический ток порождает магнитное поле.
Ток смещения
М аксвелл предположил, что переменное электрическое поле подобно электрическому току порождает магнитное поле, и ввел понятие ток смещения.
Постулируется: линии тока
проводимости на границах
обкладок конденсатора
переходят в линии тока
смещения.
У равнение (3) показывает, как увеличивается заряд q на обкладках конденсатора С.
Заряд на обкладках конденсатора
Максвелл приписал
току смещения только одно общее свойство
с током проводимости – способность
создавать в окружающем пространстве
магнитное поле. Следовательно, 1)
ток смещения не является направленным
движением заряженных частиц, поэтому
может существовать в вакууме, 2)
протекание тока смещения не приводит
к выделению тепла, поэтому проводник
не нагревается.
Ток в цепи
С учетом уравнений (1), (2) получаем:
1. Циркуляция
вектора напряженности Е
вихревого электрического поля по
замкнутому контуру равна скорости
изменения магнитного потока через
площадь контура, взятую с обратным
знаком. Отражает: -
первое положение теории Максвелла, -
закон электромагнитной индукции.
2. Поток вектора
индукции В
магнитного поля через любую замкнутую
поверхность равен нулю. Следовательно,
силовые линии магнитного поля замкнуты.
3. Циркуляция
вектора напряженности Н
магнитного поля по замкнутому контуру
равна алгебраической сумме токов,
пронизывающих этот контур. Закон
полного тока. Физический
смысл: магнитное поле порождается током
проводимости и переменным электрическим
полем.
Поток вектора
электрической индукции D
через любую замкнутую поверхность
равен сумме свободных зарядов,
охватываемых этой поверхностью. Теорема
Гаусса для вектора D. Физический
смысл: электрическое поле может
создаваться свободными зарядами.
У равнения Максвелла в дифференциальной форме
86. Материальные уравнения Максвелла. Система статических уравнений Максвелла. Значение теории Максвелла
Система уравнений Максвелла
- согласуется с уравнениями движения заряженной частицы под действием полной силы Лоренца,
- не учитывает квантовые эффекты.
Д ля расчета полей в среде система уравнений Максвелла дополняется уравнениями, которые характеризуют электрические и магнитные свойства среды – материальные уравнения Максвелла:
Система статических уравнений
В случае, когда вектора D и В не зависят от времени, т.е. D и В = const, система уравнений Максвелла принимает вид:
Значение теории Максвелла
1. Показал, что электромагнитное поле – это совокупность взаимосвязанных электрических и магнитных полей.
2. Предсказал существование электромагнитных волн, распространяющихся от точки к точке с конечной скоростью.
3. Показал, что световые волны являются электромагнитными волнами.
4. Связал электричество, магнетизм и оптику.
87.
88. .Принцип действия циклотрона.
Циклотрон – циклический резонансный ускоритель тяжелых частиц (протонов, ионов). Между полюсами сильного электромагнита помещается вакуумная
камера, в которой находятся два электрода в виде полых металлических полуцилиндров, или дуантов 3. К дуантам приложено переменное электрическое поле 5. Магнитное поле, создаваемое электромагнитом, однородно и перпендикулярно плоскости дуантов. Если заряженную частицу ввести в центр зазора 1 между дуантами, то она, ускоряемая электрическим и отклоняемая магнитным полями, войдет в дуант, и опишет полуокружность, радиус которой пропорционален скорости частицы. К моменту ее выхода из первого дуанта полярность напряжения изменяется (при соответствующем подборе изменения напряжения между дуантами), поэтому частица вновь, ускоряется и, переходя во второй дуант, описывает там полуокружность уже большего радиуса 2 и т.д. В циклотронах заряженная частица с зарядом q и массой m ускоряется до скоростей при которых релятивистский эффект увеличения массы частицы практически не проявляется. Период обращения частицы:
Радиус траектории частицы