- •Электрический заряд. Закон сохранения заряда
- •2. Точечный заряд. Закон Кулона – основной закон электростатики.
- •1) Для произвольно выбранного начала отсчета.
- •2 ) Начало отсчета совпадает с одним из зарядов.
- •3. Напряженность электрического поля. Принцип суперпозиции напряженности электрического поля.
- •2 .Поле создается положительным зарядом –
- •3.Поле создается отрицательным зарядом –
- •4 . Линейная, поверхностная и объемная плотности зарядов
- •5. Поле электрического диполя
- •6. Силовые линии напряженности электрического поля.
- •7. Поток вектора напряженности электрического поля. Телесный угол.
- •1 Стерадиан – телесный угол с вершиной в центре
- •8. Теорема Гаусса в интегральной форме
- •9. Поле бесконечной однородно заряженной нити (цилиндра)
- •10. Поле равномерно заряженной сферы радиуса r.
- •13. Теорема Ирншоу
- •14. Закон Гаусса в дифференциальной форме
- •15. Консервативность электростатических сил
- •16. Потенциальная энергия взаимодействия двух зарядов
- •17. Потенциал. Потенциал поля точечного заряда.
- •18. Потенциальная энергия заряда в поле системы зарядов. Принцип суперпозиции для потенциалов.
- •19. Разность потенциалов. Эквипотенциальные поверхности
- •20. Связь вектора напряженности е иразности потенциалов.
- •21. Теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля е
- •22. Энергия взаимодействия системы зарядов
- •23. Микро- и макрополя. Проводники и диэлектрики.
- •24. Диполь в электрическом поле
- •25. Поляризация диэлектриков
- •2 ) Полярные диэлектрики: ориентационная (дипольная) поляризация заключается в преимущественной ориентации
- •3) Ионные диэлектрики: ионная поляризация заключается в смещении подрешетки
- •26. Вектор поляризации
- •27. Связь между вектором поляризованности р и поверхностной плотностью связанных (поляризационных) зарядов.
- •28. Закон Гаусса для вектора поляризации р
- •29. Вектор электростатической индукции. Закон Гаусса для вектора электростатической индукции
- •30. Условия на границе раздела двух диэлектрических сред
- •31. Относительная диэлектрическая проницаемость
- •32. Равновесие зарядов в проводниках. Поле вблизи поверхности заряженного проводника
- •33. Электростатическая индукция Электрическое поле в полости проводника
- •34. Электроемкость проводника
- •35. Конденсаторы
- •40. Энергия заряженного проводника. Энергия заряженного конденсатора.
- •41. Объемная плотность энергии электрического поля
- •42. Уравнение Пуассона и Лапласа. Основная задача электростатики
- •43. Понятие об электрическом токе. Сила тока
- •44. Вектор плотности тока
- •45. Уравнение непрерывности
- •46. Сторонние силы.
- •4 7. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •48. Работа электрического тока. Закон Джоуля-Ленца
- •49. Законы Кирхгофа
- •50.Сольватация ионов
- •51. Закон Ома для электролитов
- •52. Проводимость газов. Несамостоятельный газовый разряд
- •54. Тлеющий разряд
- •55. Коронный разряд
- •60. Силовые линии магнитного поля. Закон Гаусса для магнитного поля в дифференциальной и интегральной форме
- •М агнитное поле прямолинейного тока – вихревое, т.К.
- •2. Циркуляция вектора в прямолинейного тока одинакова вдоль всех линий магнитной индукции и равна произведению μ0i.
- •67. Магнитное поле длинного соленоида
- •68. Магнитное поле тороида
- •69. Закон полного тока в дифференциальной форме
- •70. Закон Ампера Взаимодействие параллельных токов. Основная электрическая единица си –Ампер.
- •1 Ампер (а) – это сила такого постоянного тока, при
- •71. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •73. Принцип действия электроизмерительных приборов
- •74. Сила Лоренца
- •Сила Лоренца работу не совершает, не изменяет кинетическую энергию, а изменяет только направление движения.
- •- Формула Лоренца.
- •75. Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле
- •76. Магнитные силы – релятивистская добавка к кулоновским силам
- •77. Эффект Холла 1880 г.
- •78. Явление электромагнитной индукции. Закон электромагнитной индукции
- •81. Явление самоиндукции. Индуктивность
- •1) Геометрической формы контура и его размеров,
- •2) Магнитной проницаемости среды, в которой находится контур.
- •82. Экстратоки замыкания и размыкания
- •83. Скин–эффект
- •84. Основные положения теории Максвелла. Ток смещения
- •П ервое уравнение Максвелла:
- •Iмикро – микроток сквозь поверхность, натянутую на замкнутый контур l.
- •86. Материальные уравнения Максвелла. Система статических уравнений Максвелла. Значение теории Максвелла
- •89. Индукционный ускоритель электронов - бетатрон
77. Эффект Холла 1880 г.
Через золотую пластину пропускался ток I;
перпендикулярно боковым граням было
направлено магнитное поле индукцией В;
между верхними гранями возникала разность
потенциалов ∆φ, величина которой была
пропорциональна I, В и обратно
пропорциональна ширине пластины b.Если В = 0, то ∆φ = 0.
в металле или полупроводнике с током, помещенном в магнитное поле, перпендикулярное к вектору плотности тока j, возникает поперечное электрическое поле и разность потенциалов ∆φ.
Причина – сила Лоренца.
С помощью эффекта Холла можно определить тип проводимости полупроводника.
• R < 0, проводимость n–типа (электронный полупроводник).
• R > 0, проводимость p–типа (дырочный полупроводник).
78. Явление электромагнитной индукции. Закон электромагнитной индукции
Правило Ленца. Вихревое электрическое поле
в замкнутом проводящем контуре при изменении потока
магнитной индукции (dФB = BdS), охватываемого этим контуром,
возникает электрический ток, называемый индукционным Ii.
Закон электромагнитной индукции Фарадея: так как в контуре
возникает индукционный ток, следовательно, в цепи есть э.д.с.
индукции, которая определяется только скоростью изменения
магнитного поля
• увеличение
потока
вызывает
, т.е. поле индукционного поля Bi
направлено навстречу внешнему полю,
поток которого ФВ.
уменьшение
потока
вызывает
, т.е. поле индукционного поля Bi
совпадает с направлением внешнего
поля, поток которого ФВ.
Правило Ленца: индукционный ток в контуре имеет такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока.
В системе СИ размерность э.д.с. индукции: [Ei] = Вб/с = В.
В ихревое электрическое поле
Сила Лоренца ( ) на неподвижные заряды не действует.
Д ля объяснения явления электромагнитной индукции необходимо считать, что переменное магнитное поле вызывает появление электрического поля – вихревого электрического поля, под действием которого и возникает индукционный ток в замкнутом проводнике.
э.д.с. индукции:
Р езультирующее
п оле:
Екул – напряженность электростатического поля,
Естор – напряженность поля сторонних сил.
следовательно, электрическое поле, возбуждаемое переменным г магнитным полем – вихревое.
Отличия вихревого электрического поля от электростатического:
1. Силовые линии вихревого электрического поля – замкнутые.
2. Работа по перемещению единичного положительного точечного заряда в вихревом электрическом поле (циркуляция) не равна нулю, а равна э.д.с. индукции Ei.
7 9. Электронный механизм возникновения э.д.с. индукции
На электроны проводимости металла действует
Отрезок проводника движется в
постоянном магнитном поле индукцией
B = const.
dФВ – поток через поверхность,
прочерчиваемую проводником при движении.
80. Электромагнитная индукция в технике. Токи Фуко (вихревые токи)
Токи Фуко (вихревые токи) – индукционные токи, возникающие в массивных сплошных проводниках, помещенных в переменное магнитное поле.
М ассивные проводники – поперечные размеры, которых соизмеримы с длиной проводника.
В отличие от линейных проводников в массивных
проводниках токи (токи Фуко) замкнуты в объёме,
поэтому они называются вихревыми.
Они подчиняются правилу Ленца, т.е. их магнитное
поле направлено таким образом, чтобы
п ротиводействовать изменению магнитного потока,
индуцирующего вихревые токи.
П рименение
1. Нагрев – индукционные печи.
2. Торможение подвижных частей – электромагнитные успокоители.
Т оки Фуко, возбуждаемые в массивных проводниках
при движении в магнитном поле, препятствуют
изменению потока вектора магнитной индукции.
Происходит замедление движения – торможение пластины.
Движение медной гребенки в магнитном поле – эффект
торможения вихревыми токами за счет уменьшения
потоков Ф в каждой части пластины уменьшается.
Вихревые токи в каждой части пластины возбуждаются
меньшими потоками. Индукционные токи уменьшаются,
уменьшается и торможение
Для уменьшения нагрева деталей,
находящихся в переменном магнитном поле, токами Фуко, эти детали (сердечники трансформаторов, якоря генераторов)
1) делают из тонких пластин, отделенных друг от друга слоями изолятора,
2) устанавливают так, ч тобы вихревые токи были направлены
поперек пластин