- •Глава 4. Дифференциальные уравнения движения смт и общие теоремы динамики смт
- •4.1. Дифференциальные уравнения движения смт
- •4.2. Теорема об изменении количества движения смт
- •4.3. Алгоритм решения задач с помощью теоремы об изменении количества движения смт – схема алгоритма д43 кдс с комментариями и примерами
- •Комментарии
- •Примечание
- •Пример 1
- •4.4. Теорема о движении центра масс смт
- •4.5. Алгоритм решения задач с помощью теоремы о движении центра масс смт – схема алгоритма д45 цмс с комментариями и примерами
- •Комментарии
- •Примечание
- •Пример 1
- •Пример 2
- •4.6. Теорема об изменении кинетического момента смт
- •Найдем кинетический момент нмс, вращающейся относительно неподвижной оси Оz (рис. 33)
- •4.7. Алгоритм решения задач с помощью теоремы об изменении кинетического момента смт – схема алгоритма д47 кмс с комментариями и примерами
- •Комментарии
- •Примечание
- •Осевые моменты инерции однородных пластинок и стержней массы m
- •Пример 1
- •Пример 2
- •Пример 3
- •4.8. Теорема об изменении кинетической энергии смт
- •4.8.1. Три формы теоремы
- •4.8.2. Кинетическая энергия нмс в частных случаях движения
- •4.8.3. Теорема Кенига
- •4.8.4. Работа произвольной системы сил, приложенной к смт
- •Пример 1
- •4.10. Потенциальное силовое поле
- •4.10.1. Потенциальное силовое поле и силовая функция мт
- •4.10.2. Потенциальная энергия мт
- •4.10.3. Примеры вычисления силовой функции и потенциальной энергии мт
- •Силовая функция линейной силы упругости определяется по формуле
- •4.10.4. Силовая функция и потенциальная энергия смт
- •4.10.5. Закон сохранения механической энергии мт
- •4.10.6. Закон сохранения механической энергии смт
Пример 1
2 К грузу 1 массы m1 и цилиндрическому катку 3 радиуса массы m3 прикреплена нить, переброшенная через блок 2 массы m2 (рис. 38).
Рис. 38
Определить скорость груза 1 в зависимости от пройденного им вниз по наклонной плоскости пути s и условие того, чтобы груз опускался, если в начальный момент система находилась в покое. Блок 2 и каток 3 считать однородными круглыми цилиндрами, массой нити пренебречь. Коэффициент трения скольжения груза– fc , а коэффициент трения качения катка– fk
Решение задачи по алгоритму визуализировано.
МС состоит из одной МТ – груза 1 и двух АТТ – блока 2 и катка 3.
3 µ=8.
j=1
4 Работа силы тяжести .
5 .
j=2
4 Работа силы тяжести F2 = P2.
5 .
j=3
4 Работа силы тяжести F3 = P3.
, здесь .
j=4
4 Работа силы трения скольжения F4 = Fтр.
5 , здесь .
j = 5
4 Работа момента трения качения
5 ,
Здесь ,
j = 6,7,8
4 Работа нормальных сил реакции.
5
6 .
n=3.
= 1
8а Движение МТ – груза 1. 9а
= 2
8в Вращательное движение АТТ – блока 2 .
9в здесь
= 3
8г Плоскопараллельное движение АТТ – катка 3 .
9г
здесь , ,
12 Ответ:
Условие того, чтобы груз 1 опускался: V1 > 0, т. е.
.
4.10. Потенциальное силовое поле
4.10.1. Потенциальное силовое поле и силовая функция мт
Среди сил, действующих на МТ, встречаются силы, зависящие только от положения этой МТ и времени.
Определение: Силовым полем называют часть пространства, в каждой точке которого на МТ действует определенная сила, зависящая от координат МТ и времени.
Определение: Силовое поле считается стационарным, если действующие силы не зависят от времени. Если же силы зависят от времени, то силовое поле называется нестационарным.
Предположим, что существует такая функция координат и времени U(х, у, z, t), частные производные которой по координатам равны проекции силы силового поля на соответствующие координатные оси, т. е.
. (4.46)
Функция U(х, у, z, t) называется силовой функцией данного силового поля, а само силовое поле называется потенциальным или консервативным, сила же потенциального силового поля называется потенциальной или консервативной.
Примерами консервативных сил являются сила тяжести, сила упругости и сила всемирного тяготения.
При наличии силовой функции выражение для элементарной работы силы потенциального стационарного силового поля примет вид:
т.е.
dA = dU. (4.47)
Таким образом, элементарная работа силы в потенциальном стационарном силовом поле равна полному дифференциалу силовой функции.
Полная работа силы на участке от точки В0 до точки В можно выразить следующим образом:
т. е.
= U – U0, (4.48)
где .
Следовательно, полная работа силы на каком-либо перемещении МТ равна разности значений силовой функции в конечной и начальной точках перемещения и не зависит от формы траектории, по которой оно совершается, если силовая функция является однозначной.
Из (4.48) следует, что работа силы в потенциальном стационарном силовом поле по любому замкнутому пути равна нулю, если значение силовой функции в начальной и конечной точках перемещения одинаково, т. е. силовая функция является однозначной.