- •Модуляция
- •Мощность амплитудно-модулируемого сигнала
- •Спектр частотно-модулированных сигналов
- •Свободные колебания в контуре
- •Определение мощности
- •Линейный четырехполюсник
- •Параллельный контур
- •Влияние сопротивлений генератора и нагрузки на свойства последовательного контура
- •Прохождение модулированных колебаний через контур- фильтр
- •Связанные контуры
- •Линейные цепи с распределенными параметрами
- •Характеристика длинных линий
- •Отражение волн в линии
- •Антенны
- •Основные параметры антенны
- •Характеристики антенны на излучение и прием абсолютно одинаковы
- •Применение р-n перехода.
- •Выходные характеритики транзистора с общей базой
- •Условные обозначения полевых транзисторов Сравнение полевых и биполярных транзисторов
- •Интегральные микросхемы.
- •Характеристики усилителей.
- •Причины искажений
- •Частотные характеристики усилителя.
- •Классификация усилителей.
- •Резисторный усилитель звуковой частоты на транзисторе.
- •Частные характеристики усилителя.
- •Недостатки схемы:
Основные параметры антенны
Действующая высота антенны.
Рассмотрим участок антенны длинной
Рассмотрим какой же в антенне.
; ; .
Как связан этот ток с напряженностью вблизи антенны?
антенны
действующая высота антенны–это самый важный параметр.
Рассмотренная антенна называется полупроводниковым вибратором
Рассмотрим для этой антенны:
действующая высота полупроводникового вибратора.
Рассчитаем для четвертьволнового вибратора
Результат получится такой же:
Напряженность электрического поля на расстоянии от антенны.
, а коэффициент пропорциональности зависит от условий распространения волн.
Сопротивление излучения.
Мощность поступающая на антенну расходуется на мощность потери излучаемая мощность
(действующее значение)
Получим:
сопротивление излучения
КПД антенны
Отношение
Направленность излучения антенны.
Для этого строят диаграммы направленности - это графики которые характеризуют излучение антенны в данном направлении. Их строят в полярных координатах, т. е. абсолютная величина сигнала от угла. Диаграммы строят в двух плоскостях, (вертикальной и горизонтальной).
Для полуволновой антенны:
Вертикальная направленность Горизонтальная направленность.
Во все стороны антенна излучает одинаково.
Как можно влиять на диаграммы?
Пусть у нас есть антенна.
Пассивный вибратор – называется рефлектором.
Вся система называется вибратор с рефлектором.
Тогда вся система будет излучать в одном направлении.
Рассмотрим другой случай.
Вибратор называют дилектором.
Характеристики антенны на излучение и прием абсолютно одинаковы
М ожно поставить конденсатор, чтобы управлять частотой излучения.
1) 2) 3)
Полупроводниковые приборы.
(Принцип работы - использование электронно-дырочного перехода)
Электронно-дырочный переход (p-n переход).
П од p-n переходом понимают внутреннюю область монокристалла, в которой граничат области электронной и дырочной проводимости.
При равновесии: p*n~ (концентрация)
Диффузия : дырки Р: из р в n
электроны N: из n в p
После диффузии в n-области положительно заряженные ионы
в p-области отрицательно заряженные ионы
– концентрация донорных атомов ( в полупроводниках n-типа)
= – концентрация электронов
– концентрация акцепторных атомов ( в полупроводниках p-типа)
= – концентрация дырок
ρ – плотность объемного заряда.
E – напряженность электрического поля
φ – контактная разность потенциалов
E=-grad φ
Дырочная плотность тока: = |e|*p* , е – заряд, р – концентрация дырок, - скорость дырок.
Электронная плотность тока: = |e|*n* , е – заряд, n – концентрация электронов, – скорость электронов.
Общий диффузный ток: = +
= + → “+”, т.к. заряды противоположны и их скорости противоположны.
В “n” остаются положительно заряженные ионы, а в “p” остаются отрицательно заряженные ионы.
После разделения заряда появляется электрическое поле, которое называется контактным. ( )
– препятствует переходу основных носителей, но способствует переходу неосновных, т.е. дырок из “n” в “p” и электронов из “p” в “n” область.
Такой ток называется дрейфовым током. ( )
= +
В равновесии общий ток:
j = + или
j = -
В состоянии равновесия общий ток равен 0 (нулю).
Вспомним з-н Ома: j = ρ*E.
– плотность объемного заряда
E – напряженность электрического поля
φ – контактный потенциал (E=-grad φ)
Δ - контактная разность потенциалов
Чтобы дырка поднялась на барьер, она должна обладать энергией
|e|* Δ
Вероятность того, что дырка преодолеет барьер
W = EXP(|e|* Δ /kT)
K – постоянная Больцмана
Т –абсолютная температура
П рямое включение p-n перехода.
уменьшает
П отенциальный барьер ( ) уменьшается на величину приложенного напряжения. Ширана перехода уменьшается.
~ exp( )
При прямом включении течет диффузный ток.
= const (не зависит от приложенного напряжения)
, – постоянная.
прямом включении течет только диффузный ток.
Оценим при комнатной температуре.
K = 0,86* эВ - получим при разделении на 1,6*
= = при напряжении > 0,025 В дрейфовым током можно пренебречь.
Обратное включение p-n перехода.
Внешнее поле складывается с контактным .
p-n переход расширяется!
Основные носители практически не могут преодолевать потенциальный барьер, т.к. он увеличивается на величину приложенного напряжения , через p-n переход бежит только дрейфовый ток.
Вольт-амперная характеристика p-n перехода.
В АХ p-n перехода резко нелинейна, т.е. не подчиняется з-ну Ома нигде (j = ρ*E).
2. Сопротивление р-n перехода намного меньше чем в обратном.
3. При больших обратных напряжениях наблюдается пробой р-n перехода. Его сопротивление резко падает.