- •7. Плоская световая волна, ее характеристики: амплитуда, фаза, волновой фронт и другие. Частота, длина волны, скорость волны: в вакууме и в оптической среде.
- •15 . Интерференция света в тонких пленках
- •16 Кольца Ньютона. Наблюдение в проходящем и отражённом свете
- •Дифракция как явление и как свойство света. Угол дифракции — мера расходимости ограниченного светового пучка.
- •Дифракция сферической волны на круглом отверстии. Зоны Френеля.
- •Зоны Френеля. Зонная пластинка. Растровая фокусирующая оптика.
- •27.Дифракционная решётка. Уравнение дифракционной решётки. Порядки дифракции. Условие наблюдения дифракционной картины.
- •41. Круговая (циркулярная) и эллиптическая поляризация света
- •45. Искусственная анизотропия
Дифракция сферической волны на круглом отверстии. Зоны Френеля.
Дифракция на круглом отверстии. Сферическая волна, распространяющаяся из точечного источника S, встречает на своем пути экран с круглым отверстием. Дифракционную картину наблюдаем на экране Э в точке В, лежащей на линии, соединяющей S с центром отверстия .
Экран параллелен плоскости отверстия и находится от него на расстоянии b. Разобьем открытую часть волновой поверхности Ф на зоны Френеля. Вид дифракционной картины зависит от числа зон Френеля, открываемых отверстием. Амплитуда результирующего колебания, возбуждаемого в точке В всеми зонами
где знак плюс соответствует нечетным m и минус - четным m.
Когда отверстие открывает нечетное число зон Френеля, то амплитуда (интенсивность) в точке В будет больше, чем при свободном распространении волны; если четное, то амплитуда (интенсивность) будет равна нулю. Если отверстие открывает одну зону Френеля, то в точке В амплитуда А =А1, т.е. вдвое больше, чем в отсутствие непрозрачного экрана с отверстием. Интенсивность света больше соответственно в четыре раза. Если отверстие открывает две зоны Френеля, то их действия в точке В практически уничтожат друг друга из-за интерференции. Таким образом, дифракционная картина от круглого отверстия вблизи точки В будет иметь вид чередующихся темных и светлых колец с центрами в точке В (если т четное, то в центре будет темное кольцо, если т нечетное - то светлое кольцо), причем интенсивность в максимумах убывает с расстоянием от центра картины.
Расчет амплитуды результирующего колебания на внеосевых участках экрана более сложен, так как соответствующие им зоны Френеля частично перекрываются непрозрачным экраном. Если отверстие освещается не монохроматическим, а белым светом, то кольца окрашены.
Число зон Френеля, открываемых отверстием, зависит от его диаметра. Если он большой, то Am ≪ A1 и результирующая амплитуда A = A1/2, т. е. такая же, как и при полностью открытом волновом фронте. Никакой дифракционной картины не наблюдается, свет распространяется, как и в отсутствие круглого отверстия, прямолинейно.
Зоны Френеля .
дифракция –это огибание световыми волнами препятствий и проникновения света в область геометрической тени. Согласно принципу Гюйгенса-Френеля каждый элемент волновой поверхности служит источником вторичной сферической волны, амплитуда которой пропорциональна величине элемента поверхности
Чтобы понять суть метода, разработанного Френелем, определим амплитуду светового колебания, возбуждаемого в точке Р сферической волной, распространяющейся в изотропной однородной среде из точечного источника S. Волновые поверхности такой волны симметричны относительно прямой SP. Воспользовавшись этим, разобьем изображенную на рисунке волновую поверхность на кольцевые зоны, построенные так, что расстояния от краев каждой зоны до точки Р отличается на λ/2 (λ — длина волны в той среде, в которой распространяется волна). Обладающие таким свойством зоны носят название зон Френеля.