- •Вопросы и задания
- •25. Уравнения ад в осях х-у, ориентированных
- •Вопросы и задания
- •26. Структурная схема ад в осях х-у, ориентированных
- •Преобразования уравнения цепи статора по оси у
- •Преобразования уравнения цепи статора по оси х
- •Вопросы и задания
- •27. Структурная схема системы векторного управления ад
- •Вопросы и задания
- •28. Блоки преобразователей фаз аэп с векторным управлением ад
- •Вопросы и задания
- •29. Блоки восстановления потокосцепления ротора и тригонометрического анализатора
- •Вопросы и задания
- •30. Блоки преобразования координат и блок компенсации. Подсистема ввода информации
- •Вопросы и задания
- •31. Векторное управление ад с использованием наблюдателя потокосцепления ротора
- •Вопросы и задания
- •32. Векторное управление ад с использованием наблюдателя частоты вращения
- •Вопросы и задания
- •Литература
(24.1)
Уравнения цепи статора в осях α-β имеют естественный вид, совпадающий с уравнением статора системы (21.4), а уравнения цепи ротора входит частота ωЭЛ и его вид отличается от уравнений ротора в осях d-q (21.4).
Преобразуем систему (24.1) так, чтобы слева в уравнениях были производные от токов
(24.2)
Для АД с короткозамкнутым ротором нужно принять u2α=0 и u2β=0.
Выражение вращающего момента АД берем согласно (23.8) вида
(24.3)
Уравнение механики и связь между ωЭЛ и ω имеют вид
(24.4)
По (24.2), (24.3) и (24.4) построена на рис.24.1 структурная схема. Структурная схема может быть смоделирована на операционных усилителях и аналоговых перемножителях.
Из системы уравнений (24.1) или из аналоговой модели при известных входных сигналах-аргументах u1α, u1β, u2α, u2β и МС могут быть найдены все токи i1α, i1β, i2α, i2β, вращающий момент М и частота вращения ω АД. Напряжения u1α, u1β, u2α и u2β изменяются по гармоническому закону с частотой сети ω1, поэтому с частотой сети ω1 изменяются и токи i1α, i1β, i2α и i2β. Токи i1α и i1β являются реальными токами двухфазной обмотки статора в осях α-β, а токи i2α и i2β являются фиктивными токами двухфазной обмотки ротора в осях α-β, так как физическими осями ротора являются оси d-q и, соответственно, реальными токами двухфазного ротора являются токи i2d и i2q. Токи i2α и i2β можно пересчитать в токи i2d и i2q по формулам координатных преобразований (22.7):
(24.5)
Пусть расчетом по системе (24.1) или моделированием по схеме рис.24.1 определены составляющие i2α=I2mcos(ω1t+φ10) и i2β= I2msin(ω1t+φ10) установившегося тока ротора. Частота вращения ротора равна ωЭЛ=(1-s)ω1, а его положение в пространстве осей α-β будет следующим φЭЛ=(1-s)ω1t+φЭЛ0.
С использованием формул (24.5) рассчитаем законы изменения токов i2d и i2q:
(24.6)
(24.7)
Составляющие i2d и i2q тока ротора I2 изменяются с частотой скольжения sω1, что соответствует действительности и доказывает правильность расчетов этих токов.
Вопросы и задания
1. Приведите полную систему дифференциальных уравнений обмоток АД, содержащих токи, в осях α-β, общих для статора и ротора.
2. Преобразуете полную систему дифференциальных уравнений обмоток АД в осях α-β, общих для статора и ротора, к виду удобному для физического моделирования и составления структурной схемы.
3. По системе дифференциальных уравнений АД в осях α-β, общих для статора и ротора, составьте структурную схему АД.
4. Как произвести перерасчет токов ротора, определенных в осях α-β статора, в токи в осях d-q ротора ?
5. Приведите расчет продольного тока ротора (по оси d), предварительно задав выражения токов ротора в осях α-β.
6. Приведите расчет поперечного тока ротора (по оси q), предварительно задав выражения токов ротора в осях α-β.
25. Уравнения ад в осях х-у, ориентированных
по потокосцеплению Ψ2 ротора при Ψ2=const
Полное потокосцепление Ψ2 ротора создаётся как токами роторных обмоток, так и токами статорных обмоток. Потокосцепление Ψ2 является векторной величиной и оно вращается в пространстве с частотой ω1 питающего напряжения. Если оси u-v (см. тему 22) привязать к вектору потокосцепления Ψ2 ротора так, чтобы ось u совпала с направлением Ψ2, а ось v опережала Ψ2 на 90о, и специальной САР поддерживалось бы постоянство потокосцепления Ψ2=const, то структурная схема АД станет выглядеть подобно структурной схеме ДПТ. Учитывая важность такого результата, оси u-v обозначаются как х-у. Управлять АД, представленном в осях х-у, можно точно так же, как управляют ДПТ со всем набором как статических, так и динамических показателей качества. Рассмотренные ранее методы скалярного управления АД обеспечивали лишь статические показатели качества АЭП и совсем не позволяли управлять динамическими показателями качества, которые зависят от переходных процессов в обмотках АД.
Система уравнений (23.6) и выражения-определения потокосцеплений (22.1) после замен в них индексов x←u и y←v и при учете того, что координатные оси х-у, совмещенные с потокосцеплением Ψ2, вращаются с частотой ω1 питающего напряжения (т.е. ωК=ω1), примут вид:
(25.1)
(25.2)
Выражение вращающего момента АД возьмем из перечня (23.8) вида:
(25.3)
Далее будем рассматривать АД с короткозамкнутым ротором. Для этого в описании АД уравнениями (25.1) нужно положить u2x=0 и u2y=0.
Произведем преобразования выражений (25.1…25.3) с учетом Ψ2=const.
Так как вектор потокосцепления Ψ2 направлен по оси х и одновременно перпендикулярен оси у, то проекцией его на ось х будет сам вектор Ψ2, а проекция на ось у будет нулевой (рис.25.1):
(25.4)
Так как специальная САР будет поддерживать постоянство потокосцепления Ψ2, то будет постоянной составляющая Ψ2х, а составляющая Ψ2у будет постоянна всегда, как равная нулю. Производные от постоянных величин будут нулевыми: рΨ2х=0 и рΨ2у=0. Система (25.1) уравнений обмоток АД и выражение (25.3) момента превратятся в
(25.5)
(25.6)
Из третьего уравнения системы (25.5) следует: i2х=0. Этот результат используем в упрощениях выражений систем (25.5) и (25.2):
(25.7)
(25.8)
где - индуктивное сопротивление рассеяния обмоток статора с учетом шунтирующего действия обмоток ротора через трансформаторную связь между ними.
Введем обозначение механической постоянной . Выражение (25.6) вращающего момента примет вид
М=СМ i1y (25.9)
Выражения, входящие в системы (25.7), (25.8) и в (25.9), позволяют установить подобие сигналов в АД и в ДПТ.
Для ДПТ выражение вращающего момента M=СФiЯ=kФФОВiЯ совпадает по структуре с выражением (25.9) для АД, причем потокосцепление Ψ2 является аналогом магнитного потока ФОВ обмотки возбуждения ДПТ, а ток i1у является аналогом тока якоря iЯ ДПТ. Из второго выражения системы (25.) следует, что током i1х создается потокосцепление Ψ2 и, следовательно, ток i1х является аналогом тока обмотки возбуждения iОВ ДПТ. Следовательно, продольная составляющая i1х тока статора является намагничивающим током, а поперечная i1у – силовым током.
В соответствии с выявленным функциональным назначением токов i1х и i1у составляющая u1х напряжения u1 статора является аналогом напряжения uОВ обмотки возбуждения ДПТ, а составляющая u1у является аналогом напряжения uЯ питания якоря ДПТ.
Отмеченные аналогии сигналов АД и ДПТ отображены в таблице 25.1
Таблица 25.1
Аналогии сигналов ДПТ и АД
Сигнал ДПТ: |
uOB |
iОВ |
ФОВ |
uЯ |
iЯ |
ω |
ω0 |
Сигнал АД: |
u1x |
i1x |
Ψ2 |
u1x |
i1y |
ωЭЛ |
ω1 |
Покажем также подобие механических характеристик M=f(ω) ДПТ и АД в осях х-у. Для ДПТ механическая характеристика имеет вид
(25.10)
Для вывода механической характеристики АД возьмем по одному уравнению из систем (25.7) и (25.8) и преобразуем
(25.11)
Подставляем (25.11) в (25.9) и получаем выражение момента АД
(25.12)
Выражения (25.10) и (25.12) механических характеристик ДПТ и АД подобны друг другу.