Добавил:
linker.pp.ua Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Гавриленко - Распространение радиоволн в современных системах мобильной связи, 2003.pdf
Скачиваний:
96
Добавлен:
15.12.2018
Размер:
3.94 Mб
Скачать

Поле в точке наблюдения также представляет собой суперпозицию двух волн, дифрагированных на краю экрана (прямой и отраженной). Это приводит к появлению интерференционного множителя

 

 

Φ2 = 2

sin kzH

.

 

 

 

(3.173)

 

 

 

 

 

r0

 

 

 

 

 

 

В результате из (3.170) получаем

 

 

 

 

 

 

 

 

G

 

F (u)sin

kzsH

 

kzH

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

E

= 4Em

 

 

 

sin

r0

.

(3.174)

 

ρ0

 

 

 

 

 

 

 

 

Аналогично может быть получена формула для поля в случае вертикальной поляризации. Из (3.174) видно, что поле при наличии выступа не может превосходить значения поля в свободном пространстве более чем в четыре раза. Однако если сравнивать выражение (3.174) с выражением для поля над земной поверхностью в области прямой видимости в отсутствие препятствия, то усиление препятствием может быть существенным. Заметим, что в случае вертикальной поляризации и идеально проводящей земной поверхности усиление не может быть более двух. Если же точка наблюдения находится в области тени, то дифракционное поле мало, и усиление может быть значительным как для горизонтальной, так и для вертикальной поляризаций. Особенно заметно проявление этого эффекта в горной местности.

3.4.4. Влияние пологих неровностей рельефа

Для среднепересеченной местности характерен рельеф с относительно пологими неровностями типа холмов. Для таких неоднородностей аппроксимирующей поверхностью может служить поверхность сферы. Радиус аппроксимирующей сферы b выбирают с учетом профиля трассы. Для его определения на продольном разрезе препятствия отсекают сегмент высотой y . Хорда rb , отсе-

кающая сегмент, проводится параллельно прямой, соединяющей передающую и приемную антенны. В диапазонах сантиметровых и дециметровых длин волн

высоту сегмента выбирают равной радиусу минимальной зоны для распростра-

нения y = H0 . В диапазоне метровых волн полагают

y = (0,1 0,5)H0 . Так

как обычно b >> r

, то y r 2

/ 8b , откуда

 

b

b

 

 

 

 

 

 

b =

r 2

.

(3.175)

 

 

b

 

 

8y

 

 

 

 

 

На рис. 3.14 представлена открытая трасса с одним пологим препятствием. При малых углах возвышения траектории отраженной волны для расчетов поля можно воспользоваться интерференционными формулами. Из треугольников ACD и BCE , считая приближенно их прямоугольными, получаем

Тут вы можете оставить комментарий к выбранному абзацу или сообщить об ошибке.

Оставленные комментарии видны всем.