- •6)Конвективный теплообмен. Факторы, влияющие на конвективный теплообмен.
- •7)Газовые смеси. Способы их задания.
- •8. Холодильный цикл - термодинамический цикл, осуществляемый системой, которая передает тепло от тела с низкой температурой к телу с высокой температурой.
- •9) Калорические параметры состояния, их свойства. Калорическое уравнение состояния.
- •10. Основные элементы котельной установки, их значение.
- •11) Аналитическое выражение 1 закона термодинамики. В каком случае теплота, работа и изменение внутренней энергии считаются положительными. А когда – отрицательными.
- •12) Виды топлива, используемого в котельных установках. Основная характеристика топлив, их различие по содержанию золы и влаги. Условное топливо.
- •13) Классификация термодинамических процессов и их применение в термодинамических процессах. Цель анализа термодинамических процессов.
- •14)Основной закон теплопроводности (Закон Фурье)
- •15)Баланс тепловых потоков для термодинамических процессов (адиабатного, изотермического, изохорного) в соответствии с 1 законом термодинамики
- •16.Истечение. Газов.
- •Процессы
- •Применение
- •Обратный цикл Ренкина
- •31. Раб. Тело, его назначение. Преимущества исп-я газообразных продуктов сгорания перед водяным паром.
- •32. Котельный агрегат и его элементы
- •Двигатель внутреннего сгорания - это устройство, в котором химическая энергия топлива превращается в полезную механическую работу. Циклы работы поршневых двс
- •38. Теплопроводность через плоскую стенку.
- •39. Отличие теоретического цикла двс от действительного.
- •41. Круговые процессы( циклы). Теоретический цикл холодильной машины (обратный цикл Карно).
- •45 Теплопроводимость через цилиндрическую однослойную стенку
- •46. Теплопередача, коэффициент теплопередачи.
- •46. Теплопередача, коэффициент теплопередачи.
- •47. Коэффициент теплоотдачи от рабочего тела к стенке.
- •49. Энтальпия.
- •51. В учебнике стр 213-214.
49. Энтальпия.
H=U+pV если m не равна 1кг. h=u+pv если m = 1кг. U-внутр.энергия. р-абсолютное давление, V-объем. V-удельный объем. Энтальпия является функцией внутренней энергии и термических параметров состояния и поэтому сама является функцией состояния.
Δq=du+Δe; Δq=du+pdv; v=const; du=0; Δq=du; Cv*dT=du. Не смотря на то что формула изменения внутр.энергии выведена для изохорного процесса она справедлива для любого другого, т.к. внутр.энергия является функцией состояния.
H=u+pv; dh=du+pdv+vdp;
Δq=dh-vdp-вторая форма записи 1 з-на термодинамики.
-vdp=ΔL0-располагаемая работа. р=const; dp=0; Δq=dh; Δq=CpdT; dh=CpdT. Не смотря на то что зависимость выведена для изобарного процесса она справедлива и для других процессов.
50.Термодинамические основы получения холода. Согласно второму началу термодинамики, указанный выше перенос теплоты самопроизвольно не происходит, требуя затрат работы. В термодинамич. процессах подвод или отвод теплоты q описывается через изменение энтропии dS системы: dq = TdS, где Т - т-ра. Отсюда следует, что при подводе к телу теплоты его энтропия возрастает, а при отводе теплоты -уменьшается. В непрерывных холодильных процессах хладагент должен принять теплоту от охлаждаемого тела на ниж. температурном уровне, отдать теплоту на верх. уровне к.-л. теплоприемнику и вернуться в исходное состояние. Поэтому в установившемся процессе суммарная энтропия хладагента не изменяется (dS=0). Поскольку при передаче теплоты от охлаждаемого тела энтропия хладагента повышается, в любой холодильной установке должен проходить иной (компенсирующий) процесс, при к-ром энтропия хладагента уменьшается. В общем случае энтропия м. б. представлена как ф-ция т-ры и к.-л. другого параметра тела (напр., давление, фазовое состояние, степень намагниченности). Поэтому, если имеется изотермич. или близкий к нему процесс, в к-ром наблюдается значит. изменение энтропии при изменении иного параметра, то подобный процесс можно рассматривать как потенциальную основу для создания холодильных установок. К таким процессам относятся, напр., изотермич. процессы сжатия либо адсорбции газов, намагничивания парамагнетиков и сверхпроводников. При этом низкая т-ра достигается соотв. в адиабатич. процессах расширения и десорбции газов, размагничивания парамагнетиков и сверхпроводников (см. ниже). Перечисленные и иные процессы искусств. охлаждения в большинстве случаев осуществляются: 1) путем теплообмена между охлаждаемыми в-вами и хладагентами - испаряющимися низкокипящими жидкостями, т-ра к-рых за счет уменьшения энтальпии i понижается до т-ры кипения при давлении испарения; 2) изоэнтальпийным (i = const) расширением газов, предварительно сжатых в компрессорах, или жидкостей при их прохождении через сужение (вентиль, кран, пористая перегородка), т. е. их дросселированием (процесс протекает адиабатически без совершения внеш. работы) с использованием эффекта Джоуля - Томсона, или дроссельного эффекта,- отрицат. либо положит. изменения т-ры тела при отсутствии подвода к телу или отвода от него теплоты; 3) адиабатическим (изоэнтропийным, S = const) расширением газов с совершением внеш. работы в т. наз. детандерах - машинах, устроенных подобно поршневому компрессору или турбокомпрессору (см. Компрессорные машины); 4) сочетанием обоих методов расширения.