19.Дифракция Фраунгофера на одной щели.

Дифракция Фраунгофера, имеющ. боль­шое практич.е значение, наблюдается в том случае, когда источник света и точка наблюдения бесконеч. удалены от препят-ия, вызвав. дифракцию. Чтобы этот тип дифракции осуществить, достаточно точечный источник света поместить в фокусе собирающ. линзы, а дифракцион. картину исследовать в фокальной плоскости второй собирающ. линзы, устан-ой. за препятствием. Рас-м дифракцию Фраунгофера от бесконечно длин. щели. Оптич. разность хода между крайними лучами МС иND, идущими от щели в произв-м направлении , гдеF — основание перпен-а, опущен. из точки М на луч ND., если число зон Френеля четное, то соответ-щий действию одной нескомпенсированной зоны Френеля. и наблюдается дифракцион.максимуми в точкеВ наблюдается дифракцион. минимум (полная темнота), если же число зон Френеля нечетное, то

20.Дифракция на многих щелях. Дифракционная решетка. Период и постоянная решетки. Дифракционная решётка — оптич. прибор, действие которого основано на испол-ии явления дифракции света. Представляет собой совокупность больш. числа регулярно распол-ых штрихов (щелей), нанесённых на некоторую поверхность. Если ширина каждой щели равна а, а ширина непрозрач. участков между щелями b, то величина d=a+b называется постоянной (периодом) дифракционной решетки. Если дифрак. решетка состоит из N щелей, то условием главных минимумов является условием главных максимумов а условием допол. минимумов где т' может принимать все целоч. значения, кроме 0,N, 2N, ....). Следов., в случае N щелей между двумя главными максимумами распол-ся N–1 допол. минимумов, раздел-ых вторич. максимумами, созд-ми весьма слабый фон.

21.Дисперсия света. Аномальная и нормальная дисперсия. Электронная теория дисперсии.

Дисперсией света назыв. зависимость показателя преломления n вещ-ва от частоты  (длины волны ) света или зависимость фазовой скоростиv свет.волн от его частоты . Дисперсия света представляется в виде зависимости Следствием дисперсии является разложение в спектр пучка белого света при прохождении его через призму. Величина называемая дисперсией вещества, показывает, как быстро изменяется показатель прело­мления с длиной волны. Показатель преломления для прозрач­ных веществ с уменьш. длины волны увелич-ся; следов., величина dn/d по модулю также увелич-ся с умен-ем . Такая дисперсия называется нормальной. Ход кривой n() — кривой дисперсии — вблизи линий и полос поглощения будет иным: n умен-ся с умен-ем . Такой ход зависимости nот назыв. номальной дисперсией. Из макроскопич. электромагн. теории Максвелла следует, что абсолютный показатель преломления среды где  — диэлектрич. проницаемость среды, — магн.проницаемость. В оп­тич. области спектра для всех веществ1, поэтому

22.Поляризация света. Естественный и поляризованный свет. Степень поляризации. Закон Малюса. Поляризация при отражении и преломлении. Закон Брюстера

Следствием теории Максвелла является поперечность световых волн: векторы напряженностей электрич.о Е и магн. Н полей волны взаимно перпен-ны и колеблются перпен-о вектору скорости v распр-ия волны (перпен-о лучу. Свет со всевозможными равновероятными ориентациями вектора Е (и, следовательно, Н) назыв. естественным.Свет, в котором направления колебаний светового вектора каким-то образом упорядочены, назыв. поляризованным. Степенью поляризации называется величина где I_max, и I_min — соответственно макс. и мин. интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого анализатором. Для естественного света I_max=I_minиР=0, для плоскополяризованногоI_min =0 и Р=1.ЗаконМалюса*: где I₀ и I — соответственно интенсивности света, падающего на второй кристалли вышедшего из него.

Если естественный свет падает на границу раздела двух диэлектриков (например, воздуха и стекла), то часть его отражается, а часть прелом-ся в распрос-ся во второй среде. Устанавливая на пути отраженного и прелом-го лучей анализатор (например, турмалин), убеждаемся в том, что отражен. и прелом-ый лучи частично поляризованы: при поворачивании анализатора вокруг лучей интенсивность света периодически усаливается и ослабевает, отраженный луч является плоско поляризованным (содержит только колебания, перпендикулярные плос­кости падения) Д. Брюстер установил з-н, согласно которому при угле падения i_B (угол Брюстера), определяемого соотношением (n₂₁ — показатель преломления второй среды относительно первой)