- •«Динамика»
- •2403.309003.000Пз
- •Контрольная работа д1 Динамика материальной точки
- •Контрольная работа д2 Колебания материальной точки
- •Контрольная работа д3 Применение теоремы об изменении кинетического момента к определению угловой скорости твердого тела
- •Контрольная работа д4 Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы
- •Контрольная работа д5 Применение общего уравнения динамики к изучению движения механической системы с одной степенью свободы
- •Контрольная работа д6 Применение уравнений Лагранжа второго рода к изучению движения механической системы с двумя степенями свободы
Контрольная работа д5 Применение общего уравнения динамики к изучению движения механической системы с одной степенью свободы
Механическая система, изображенная на рис.1, приводится в движение из состояния покоя. При этом колесо В катится без скольжения по плоскости.
Массы тел: =300 кг, =100 кг,=10 кг
Заданная нагрузка: М=20 Н∙м и F=500 Н
Радиусы колеса В и шкива D соответственно равны RВ=0,8 м, rВ=0,5 м, RD=0,2м, радиус инерции колеса В ρВ=0,3 м
Углы имеют следующие значения: α=300, β=600
Коэффициент трения качения равен k = 0,05∙RВ; коэффициент трения скольжения тела А равен f = 0,1.
Используя общее уравнение динамики и принцип Даламбера для механической системы, определить ускорение тела А и натяжения в ветвях троса. Шкив D считать однородным сплошным диском; силами сопротивления в подшипниках, массой троса, его растяжением и проскальзыванием по ободу шкива пренебречь.
Рис.1
РЕШЕНИЕ:
Для определения ускорения груза А воспользуемся общим уравнением динамики:
. (1)
Где - суммарная работа активных сил, действующих на систему, на любом возможном перемещении механической системы.
- суммарная работа сил инерции, действующих на систему, на любом возможном перемещении механической системы.
Связи, наложенные на рассматриваемую механическую систему, можно считать идеальными, если силы трения скольжения и момент трения качения отнести к активным силам.
Тогда активными силами, действующими на систему, будут (рис.2):
силы тяжести ,,, реакции,,, сила трения скольжения, действующая на груз А, сила трения, действующая на колесо В и моментсил сопротивления качению блока В, а так же приложенные к колесу В силаи момент пары сил М.
Рис. 2
Применим к рассматриваемой системе принцип Даламбера. Определим главные векторы и главные моменты сил инерции тел системы, которые затем условно присоединим к этим телам противоположно их ускорениям.
Модуль главного вектора поступательно движущегося тела А:
(2)
Модуль главного момента сил инерции шкива D, вращающегося с угловым ускорением:
Так как шкив D считаем однородным цилиндром, то его момент инерции относительно оси, проходящей через точку О1: , то есть
(3)
Модуль главного вектора и модуль главного момента сил инерцииколеса В вычисляем по формулам:
(4)
Момент инерции колеса В относительно оси, проходящей через точку О: . Тогда
(5)
При решении предыдущей задачи были получены следующие кинематические соотношения (- скорость центра масс колеса В):
(6)
Дифференцируя обе части соотношений (6) по времени, получаем:
(7)
Тогда формулы (3) – (5) с учетом соотношений (7) можно записать:
(8)
(9)
(10)
Данная механическая система имеет одну степень свободы и ее положение в любой момент времени однозначно определяется одной обобщенной координатой. Выберем в качестве обобщенной координаты перемещение груза А. Сообщим системе возможное перемещение .
Запишем общее уравнение динамики для этой системы:
(11)
Учитываем, что сила трения скольжения определяется выражением: (12)
и момент сопротивления качению:
(13)
Силы тяжести тел системы:
(14)
Соотношения (6) можно записать в виде:
Или
(15)
Заменяя в соотношениях (15) знак дифференциала d на знак вариации δ, получаем:
(16)
Подставим в уравнение (11) соотношения (2), (8)-(10), (12)-(14), (16):
Или
Так как , то
Откуда получаем:
Подставляя исходные данные, получим:
Рассмотрим отдельно груз А. Действие троса заменим его реакцией (рис.3)
Направим ось х вдоль поверхности, по которой движется груз А.
Рис.3
Так как согласно принципу Даламбера все действующие на систему внешние силы вместе с силами инерции образуют уравновешенную плоскую систему сил, то
Откуда
Подставляя числовые данные, найдем силу натяжения троса:
Аналогичным образом рассмотрим равновесие шкива D (рис.4). Действие тросов заменим их реакциями и.
Тогда уравнение моментов сил относительно точки О1 можно записать в виде:
Откуда
Рис.4
По закону равенству действия и противодействия и учитывая соотношение (9), получим:
Подставляя числовые данные, найдем силу натяжения левой ветви троса:
Ответ: ;;