- •3. Плотность твердых тел
- •8. Диэлектрическая проницаемость
- •9. Удельное сопротивление металлов
- •15. Массы атомов легких изотопов
- •19. Множители и приставки для образования десятичных кратных и дольных единиц и их наименования
- •I. Физические основы классической механики Основные формулы
- •Примеры решения задач
- •2. Молекулярная физика. Термодинамика Основные формулы
- •Примеры решения задач
- •3. Электростатика. Постоянный электрический ток. Основные формулы
- •Примеры решения задач
Примеры решения задач
Пример 1. Два точечных заряда 9Q и —Q закреплены на расстоянии / = 50 см друг от друга. Третий заряд Qi может перемещаться только вдоль прямой, проходящей через заряды. Определить положение заряда Q\, при котором он будет находиться в равновесии. При каком знаке заряда Qi равновесие будет устойчивым?
T^S
Решение. Заряд Q\ находится в равновесии в том случае, если геометрическая сумма сил, действующих на него, равна нулю. Это значит, что на заряд Q\ должны действовать две силы, равные по модулю и противоположные по направлению. Рассмотрим, на каком из трех участков /, //, /// (рис. 10) может быть выполнено это условие. Для определенности будем считать, что заряд Q\ — положительный.
Рис. 10
На участке / (рис. 10, а) на заряд Qi будут действовать две противоположно направленные силы: Fi и F2. Сила Fi, действующая со стороны заряда 9Q, в любой точке этого участка больше силы F2, действующей со стороны заряда — Q, так как больший заряд 9Q находится всегда ближе к заряду Qi, чем меньший
74
75
(по модулю) заряд —Q. Поэтому равновесие на этом участке невозможно.
На участке // (рис. 10, б) обе силы Fi иF2 направлены в одну сторону — к заряду —Q. Следовательно, и на втором участке равновесие невозможно.
На участке /// (рис. 10, в) силыFi иF2 направлены в противоположные стороны, так же как и на участке/, но в отличие от него меньший заряд —Q всегда находится ближе к зарядуQ\, чем больший заряд9Q. Это значит, что можно найти такую точку на прямой, где силыFi иF2 будут одинаковы по модулю, т. е.
Fi = F2. (1)
Пусть х и I -\- х — расстояние от меньшего и большего зарядов до зарядаQ\. Выражая в равенстве (1)F\ иF2 в соответствии с законом Кулона, получим9Q Qi/(/ +xf= Q Q]/x2, или / +x =± Зх, откуда
*i = +1/2, x2=- 1/4.
Корень Х2 не удовлетворяет физическому условию задачи (в этой точке силыFi иF2 хотя и равны по модулю, но сонаправлены).
Определим знак заряда Q\, при котором равновесие будет устойчивым. Равновесие называется устойчивым, если при смещении заряда от положения равновесия возникают силы, возвращающие его в положение равновесия. Рассмотрим смещение зарядаQ\ в двух случаях: когда заряд положителен и отрицателен.
Если заряд Qi положителен, то при смещении его влево обе силыF\ иFi возрастают. Так как силаF\ возрастает медленнее, то результирующая сила, действующая на зарядQ\, будет направлена в ту же сторону, в которую смещен этот заряд, т. е. влево. Под действием этой силы зарядQ\ будет удаляться от положения равновесия. То же происходит и при смещении зарядаQi вправо. СилаF2 убывает быстрее, чемFi. Геометрическая сумма сил в этом случае направлена вправо. Заряд под действием этой силы также будет перемещаться вправо, т. е. удаляться от положения равновесия. Таким образом, в случае положительного заряда равновесие является неустойчивым.
Если заряд Q\ отрицателен, то его смещение влево вызовет увеличение силFi иF2, но силаFi возрастает медленнее, чемF2, т. е.|F2l>|Fi|. Результирующая сила будет направлена вправо. Под ее действием зарядQi
76
возвращается к положению <Ь
равновесия. При смещении Q\ /i\
вправо сила F2 убывает быст- /I \
рее, чем Fi, т. е.|Fi|>|F2|, ре- / \
зультирующая сила направле- /л, \
на влево и заряд Qi опять бу- (y^Q^^ \
дет возвращаться к положе- hay^ri ^Х^УЛ
нию равновесия. При отрица- /Qyi" ~г ^
тельном заряде равновесие яв- ^i^-Zrh ляется устойчивым. Величина самого зарядаQ\ несущест- Рис. 11
венна.
Пример 2. Три точечных зарядаQ\ = Q2 = <2з = 1 нКл расположены в вершинах равностороннего треугольника. Какой зарядQ4 нужно поместить в центре треугольника, чтобы указанная система зарядов находилась в равновесии?
Решение.Все три заряда, расположенные по вершинам треугольника, находятся в одинаковых условиях. Поэтому достаточно выяснить, какой заряд следует поместить в центре треугольника, чтобы какой-нибудь один из трех зарядов, напримерQi, находился в равновесии. ЗарядQi будет находиться в равновесии, если векторная сумма действующих на него сил равна нулю (рис. 11):
F2 + F3 + F4=F + F4 = 0, (1)
где F2, F3, F4 — силы, с которыми соответственно действуют на зарядQi зарядыQ2, Q3, Qi\ F — равнодействующая силF2 иF3.
Так как силы F иF4 направлены по одной прямой в противоположные стороны, то векторное равенство (1) можно заменить скалярным:F —Fa =0, откудаF4 = F. Выразив в последнем равенствеF черезF2 и /^ и учиты вая, что /"з =F2, получим (
Fi = F2 V^( 1 +cos a).
Применив закон Кулона и имея в виду, что Q2 = Q3 = =Qlt найдем
Q,Q4
■=^5W2(l+cosa),
4яеоП 4яе0г
откуда
q4 = -Ј^lV(2(l+cosa). (2)
77
Проверим, дает
ли расчетная формула единицу ли-
г/2 г
Г|
—т=, cos a = cos 60° = 1 /2.
cos (а/2) 2cos30°
С учетом этого формула (2) примет вид Q4 = Q,/V3 .
Произведем вычисления: Q4 = КГ9/УЗ Кл = 5,77-10"10 Кл = 577 пКл.
Следует отметить, что равновесие системы зарядов будет неустойчивым.
Пример 3. На тонком стержне длиной / = 20 см находится равномерно распределенный электрический заряд. На продолжении оси стержня на расстоянии а— 10 см от ближайшего конца находится точечный заряд Qi = = 40 нКл, который взаимодействует со стержнем с силой F = 6 мкН. Определить линейную плотность т заряда на стержне.
Решение. Сила взаимодействия F заряженного стержня с точечным зарядом Qi зависит от линейной плотности т заряда на стержне. Зная эту зависимость, можно определить т. При вычислении силы F следует иметь в виду, что заряд на стержне не является точечным, поэтому закон Кулона непосредственно применить нельзя. В этом случае можно поступить следующим образом. Выделим из стержня (рис. 12) малый участок Аг с зарядом dQ = таг. Этот заряд можно рассматривать как точечный. Тогда, согласно закону Кулона,
Qixdr 7?-
dF =
4лео'
Интегрируя это выражение в пределах от а до a -f- /, получаем
Г _d^ _ Qit/ J \_\
J г2 4лео\ a a -\- l)
Qnl
F =
4лЕ0а(а + /) '
а + I 4лео ' '2
4леоа(а + /) F
oTt
йг
Рис. 12
нейной плотности электрического заряда. Для этого в правую часть формулы вместо символов величин подставим их единицы:
1 Кл 1 Н-1 Кл
[а] [а + 1} [F] _ 1Ф/м-1 м-1 м-1 Н _ 1Ф-1 Н _
Кл-1 м
1 Н
1 Дж/Кл
[QUI]
гн
1 Кл/м.
1 Кл/В-1Н 1 Кл
1 В
1 Н-м
Найденная единица является единицей линейной плотности заряда.
Произведем вычисления:
0,1(0,1
+0,2)-6-10-9-109-4-10-в-0,2
Пример 4. Два точечных электрических заряда Qi = 1 нКл и Q2 = —2 нКл находятся в воздухе на расстоянии £?=10см друг от друга. Определить напряженность Е и потенциал ф поля, создаваемого этими зарядами в точке А, удаленной от заряда Qi на расстояние г\ = 9 см и от заряда Q2 на г2 = 7 см.
Решение. Согласно принципу суперпозиции электрических полей, каждый заряд создает поле независимо от присутствия в пространстве других зарядов. Поэтому напряженность Е электрического поля в искомой точке может быть найдена как геометрическая сумма напря-женностей Ei и Е2 полей, создаваемых каждым зарядом в отдельности: Е = Ei + E2. Напряженности электрического поля, создаваемого в воздухе (е = 1) зарядами Qi и Qi,
(1)
IQ.I
4яеоП
Е2 =
(2)
IQ>I
4яёо'2 '
Рис. 13
Вектор Е-1 (рис. 13) направлен по силовой линии от заряда Qlt так как этот заряд положителен; вектор Е2 направлен также по силовой линии, но к заряду Q2, так как этот заряд отрицателен.
78
79
(4)
(3)
где а — угол между векторами Ei и Е2, который может быть найден из треугольника со сторонамип, г2иd:
d2 — г2 — г2
cosa■■
2пгг
громоздких записей удобно значение cosa вычислить отдельно:
cosa:
0,238.
(0,1)2 - (0.09)2 - (0,07)2 _
2-0,09-0,07
Подставляя выражение Е\ из (1) и £2из (2) в (3) и вынося общий множитель 1/(4ле0) за знак корня, получаем
-л/~~^ j 1.0 !<?•!
тт.—cosa .
г\Г\
4ле,
Г2
TV -7ГН
В соответствии с принципом суперпозиции электрических полей потенциал ф результирующего поля, создаваемого двумя зарядами Q\ иQ2, равен алгебраической сумме потенциалов;
Ф=ф1+ф2- (5)
Потенциал электрического поля, создаваемого в вакууме точечным зарядом Q на расстоянии г от него, выражается формулой
Q
<р=-г*-- (6)
т 4ЛЕ0Г v '
ф:
В нашем случае согласно формулам (5) и (6) получим
4леоГ|
или
4лЕо/'2 '
ф:
4л£о
Произведем вычисления: £ =
г, г2) '
-V
(Ю-9)2 . (2-10"9)2
Ю^9-2-10
4л/(4л-9-109)
(0,09)4 ' (0,07)4 ' (0,09)2-(0,07)
= 3,58-103В/м = 3,58 кВ/м;1 / 10"9 , -2-10
/ 10~9 \ 0,09
-)в = -157В.
0,07
4л/(4л-9-109)
(-0,238) В/м =
Рис. 14
Пример 5. По тонкому кольцу равномерно распределен зарядQ = 40 нКл с линейной плотностью т = = 50нК.л/м. Определить напряженность Е электрического поля, создаваемого этим зарядом в точкеА, лежащей на оси кольца и удаленной от его центра на расстояние, равное половине радиуса.
Решение.Совместим координатную плоскостьхОу с плоскостью кольца, а осьOz — с осью кольца (рис. 14). На кольце выделим малый участок длинойd/. Так как зарядdQ = xd/, находящийся на этом участке, можно считать точечным, то напряженностьdE электрического поля, создаваемого этим зарядом, может быть записана в виде
xd/ г
dE =
4ле0'
где г — радиус-вектор, направленный от элемента d/ к точкеА.
Разложим вектор dE на две составляющие:dEi, перпендикулярно плоскости кольца (сонаправленную с осьюOz), иdE2, параллельную плоскости кольца (плоскостихОу), т. е.
dE=dE, + dE2.
Напряженность Е электрического поля в точке А найдем интегрированием".
Me.+Se2,
где интегрирование ведется по всем элементам заряженного кольца. Заметим, что для каждой пары зарядов dQ иdQ'(dQ= dQ'), расположенных симметрично относительно центра кольца, векторыdE2 иdE2 в точкеА равны по модулю и противоположны по направлению:dE2=—dE2.
Поэтому векторная сумма (интеграл) \dE2=0. Состав-
L
ляющие dEi для всех элементов кольца сонаправлены
80
4—105
81
xdl
kjdfb
Так как &Е-
4леоГ2
:(/?/2)/r=l/V5, то
4т
xdf
, r = Vtf2+(/?/2)2 = ^5R/2 иcosa=
dЈi =
4яео
5/?2V5"
5-\/5яе0Л2
d/ = -
областях (рис. 15): области I(ri<Ri), области // (/?1</-2</?г), области /// (г3>Я2).
1. Для определения напряженности Е\- в области / проведем гауссову поверхностьSi радиусомГ\ и воспользуемся теоремой Остроградского—Гаусса:
2т
Е=к$
то1/
Таким образом,
-=k-
5У5е0Я
о 5-^5keoR2
2т2лт
4ят
Из соотношения Q = 2nRx определим радиус кольца:/?=Q/(2nt). Тогда
Е = к
5~\J5eoQ
5V5eoQ Модуль напряженности
4лт2
5-\/5eoQ
Проверим, дает ли правая часть полученного равенства единицу напряженности (В/м):
1 Кл 1 Ф-1 м
1 В/м.
[т2] (1 Кл/м)2
[eolIQ]
1 Ф/м • 1 Кл
Выразим физические величины, входящие в формулу (1), в единицах СИ (т=5-10~8Кл/м, <Э=4.кНКл, ео=8,85- Ю-12Ф/м) и произведем вычисления:
■В/м = 7,92 кВ/м.
4-3,14-(5-10"8)2
&V5-8,85-l(r12-4-l(r
Пример 6. Две концентрические проводящие сферы радиусами/?i = 6cm и /?2= 10 см несут соответственно заряды (?1 = 1нКл иQ2=—- 0,5 нКл. Найти напряженностьЕ поля в точках, отстоящих от центра сфер на расстояниях /-1 = 5 см, г2= 9 см,г3= 15 см. Построить графикЕ(г).
Решение.Заметим, что точки, в которых требуется найти напряженности электрического поля, лежат в трех
!,
Рис. 15
Ј„dS = 0
(так как суммарный заряд, находящийся внутри гауссовой поверхности, равен нулю). Из соображений симметрии
Еп=Е\ = const. Следовательно,Јi® dS = 0 и £| (напряженность поля в области /) во всех точках, удовлетворяющих условиюri<.Ri, будет равна нулю.
2. В области // гауссову поверхность проведем радиусом г2. В этом случае*
\ EndS=Qi/e0,
(так как внутри гауссовой поверхности находится только заряд Qi).
Так как Еп = Е = const, тоЕ можно вынести за знак интеграла:
е\ dS = Qi/e0, илиES2=Qi/zo.
Обозначив напряженность Е для области // черезЕг, получим
Ј2=Qi/(eoS2), гдеS2 = 4nr2 — площадь гауссовой поверхности. Тогда
(1)
4яёо7Г'
3. В области /// гауссова поверхность проводится радиусом гз. Обозначим напряженность Е области /// через
* Диэлектрическую проницаемость е среды будем считать равной единице (вакуум).
82
4*
83
Е3 и учтем, что в этом случае гауссова поверхность охватывает обе сферы и, следовательно, суммарный заряд будет равен Qi + Q2. Тогда
Р _ Ql + <?2
4ле0Гз
Заметив, что Q2<0, это выражение можно переписать в виде
Е
Q.-IQai (2)
4леоЛз v
Убедимся в том, что правая часть равенств (1) и (2) дает единицу напряженности:
1 Кл 1 Ф-1 м
[ Q] 1 Кл
1 Ф/м-1 м2
= 1 В/м.
Выразим все величины в единицах СИ (Qi=10 9 Кл, Q2= — 0,5-1 СГ9Кл, /-, = 0,09 м, /-2 = 0,15 м, 1/(4ле0) = = 9-109м/Ф) и произведем вычисления:
£2 = 9-109^тВ/м=1,11 кВ/м;
-В/м = 200 В/м.
(0,09)' £3 = 9.109(1-°'5)1(Г
(0,15)г
Построим график Е(г). В области I(n<.R\) E = 0. В области // (#1<><с/?2) Е2 {г) изменяется по закону 1/г2. В точке r = R\ напряженность Ј"2(/?i) = Q1 /(4эте0/?1) = = 2,5кВ/м. В точке r=R2 (r стремится к R2 слева) £2(7?2) = Ql/(Ane0Rl) = 0,9 кВ/м. В области /// {r>R2) Е3{г) изменяется по закону 1/л2, причем в точке r=R2 (г стремится к R2 справа) E3(R2) = {Q\ — |Q2l/(4ne0/?l) = = 0,45 кВ/м. Таким образом, функция Е(г) в точках
Е,кВ/м п
г = R\ и г = R2 терпит разрыв.
2.50
0,90
0,45
Рис. 16
График зависимостиЕг представлен на рис. 16. Пример 7. Точечный заряд Q = 25 нКл находится в поле, созданном прямым бесконечным цилиндром радиусом R = = 1 см, равномерно заряженным с поверхностной плотностью о=0,2 нКл/см2.
Определить силу F,. действующую на заряд, если его расстояние от оси цилиндра г== 10 см.
Решение. Значение силы F, действующей на точечный заряд Q, находящийся в поле, определяется по формуле
F=QE, (1)
где Е — напряженность поля.
Как известно, напряженность поля бесконечно длинного равномерно заряженного цилиндра
где т — линейная плотность заряда.
Выразим линейную плотность т через поверхностную плотность о. Для этого выделим элемент цилиндра длиной / и выразим находящийся на нем заряд Q двумя способами: Q=oS = a2nRl, Q = xl. Приравняв правые части этих формул и сократив полученное равенство на /, найдем т = 2л/?0. С учетом этого формула (2) примет вид Е— Ro/(Eor). Подставив выражение £ в (1), получим
F=r QeR Произведем вычисления:
F
=
2,58'^"io-.г'0к)6'
*
Н = 5,65 • 10,-4
Н=565 мкН.
Сила F сонаправлена с напряженностью Е, которая в силу симметрии (цилиндр бесконечно длинный) перпендикулярна поверхности цилиндра.
Пример 8. По тонкой нити, изогнутой по дуге окружности, равномерно распределен заряд с линейной плотностью т=10нКл/м. Определить напряженность Е и потенциал ф электрического поля, создаваемого таким распределенным зарядом в точке, совпадающей с центром кривизны дуги. Длина / нити составляет '/з длины окружности и равна 15 см.
Решение. Выберем оси координат так, чтобы начало координат совпадало с центром кривизны дуги, а ось Оу была бы симметрично расположена относительно концов дуги (рис. 17). На нити выделим элемент длины d/. Заряд dQ = rd/, находящийся на выделенном участке, можно считать точечным.
84
85
315. Бесконечный тонкий стержень, ограниченный с одной стороны, несет равномерно распределенный заряд с линейной плотностью т = 0,5 мкКл/м. Определить на пряженность Е электрического поля, создаваемого рас пределенным зарядом в точкеА, лежащей на оси стерж ня на расстоянии а = 20 см от его начала.
По тонкому кольцу радиусом /? = 20см равномерно распределен с линейной плотностью т = 0,2 мкКл/м заряд. Определить напряженность Е электрического поля, создаваемого распределенным зарядом в точке А, находящейся на оси кольца на расстоянииh = 2R от его центра.
По тонкому полукольцу равномерно распределен заряд Q = 20 мкКл с линейной плотностью т=0,1 мкКл/м. Определить напряженность Е электрического поля, создаваемого распределенным зарядом в точкеО, совпадающей с центром кольца.
Четверть тонкого кольца радиусом R=10 см несет равномерно распределенный зарядQ = 0,05mkKji. Определить напряженность Е электрического поля, создаваемого распределенным зарядом в точке О, совпадающей с центром кольца.
По тонкому кольцу равномерно распределен заряд Q= 10 нКл с линейной плотностью т=0,01 мкКл/м. Определить напряженность Е электрического поля, создаваемого распределенным зарядом в точкеА, лежащей на оси кольца и удаленной от его центра на расстояние, равное радиусу кольца.
Две трети тонкого кольца радиусом Я=\0см несут равномерно распределенный с линейной плотностью т=0,2 мкКл/м заряд. Определить напряженность Е электрического поля, создаваемого распределенным зарядом в точкеО, совпадающей с центром кольца.
На двух концентрических сферах радиусом R и2R равномерно распределены заряды с поверхностными плотностями а, и а2(рис. 24). Требуется: 1) используя теорему Остроградского—Гаусса, найти зависимостьЕ(г) напряженности электрического поля от расстояния для трех областей: /, // и ///. Принятьoi = 4o, 02 = 0; 2) вычислить напряженностьЕ в точке, удаленной от центра на расстояниег, и указать направление вектора Е. Принятьа = 30 нКл/м2,r = l,5R; 3) построить графикЕ(Г).
См. условие задачи 321. В п. 1 принять а,==а, 02=—о. В п. 2 принять (т = 0,1 мкКл/м2, г=3.
100
См. условие задачи 321. В п. 1 принять 0i =—4а, 02 = ст. В п. 2 принять ст = 50 нКл/м2,r—l,5R.
См. условие задачи 321. В п. 1 принять а\ = —2ст, 02 = а. В п. 2 принять а = 0,1 мкКл/м2,r=3/?.
На двух бесконечных параллельных плоскостях равномерно распределены заряды с поверхностными плотностями 0i и 02(рис. 25). Требуется: 1) используя теорему Остроградского—Гаусса и принцип суперпозиции электрических полей, найти выражениеЕ{х) напряженности электрического поля в трех областях: /, // и ///. Принять0i = 20, 02 = о; 2) вычислить напряженностьЕ поля в точке, расположенной слева от плоскостей, и указать направление вектора Е; 3) построить графикЕ(х).
///
Рис. 24
Рис. 25
См. условие задачи 325. В п. 1 принять 0i = = —4о, 02=20. В п. 2 принять о=40 нКл/м2и точку расположить между плоскостями.
См. условие задачи 325. В п. 1 принять 0i = o, 02= —2о. В п. 2 принять 0 = 20 нКл/м2и точку расположить справа от плоскостей.
Рис. 26
101
328. На двух коак сиальных бесконечных цилиндрах радиусамиR и2R равномерно распре делены заряды с поверхностными ПЛОТНОСТЯМИ 01 и 02(рис. 26). Требуется: 1) используя теорему Остро градского—Гаусса: найти зависимостьЕ(г) напряженности электри ческого поля от расстоя ния для трех областей:
/, // и ///. Принять о\ = — 2о, о2 = а; 2) вычислить напряженность Е в точке, удаленной от оси цилиндров на расстояние г, и указать направление вектора Е. Принять а = 50 нКл/м2, г — 1,5/?; 3) построить график Е(г).
2Г
I I
См. условие задачи 328. В п. 1 принять o"i = a, 02=—а. В п. 2 принять 0 = 60 нКл/м2, r=3R.
См. условие задачи 328. В п. 1 принять 0i = —0, or2=4o. В п. 2 принять 0 = 30 нКл/м2, /- = 4/?.
Два точечных заряда Qi = 6 нКл и Q2 = 3 нКл находятся на расстоянии d = 60 см друг от друга. Какую работу необходимо совершить внешним силам, чтобы уменьшить расстояние между зарядами вдвое?
Электрическое поле создано заряженным проводящим шаром, потенциал ф которого 300 В. Определить работу сил поля по перемещению заряда <3 = 0,2мкКл из точки / в точку 2 (рис. 27).
р |
—, |
1 ?— |
|
2 — -о |
—' |
Ш* 1 |
|
2R |
|
|
|
|
|
* |
I
2а
Рис. 27
Рис. 28
Электрическое поле создано зарядами Q\ = = 2 мкКл и Q2 =—2 мкКл, находящимися на расстоянии а= 10 см друг от друга. Определить работу сил поля, совершаемую при перемещении заряда (? = 0,5мкКл из точки 1 в точку 2 (рис. 28).
Две параллельные заряженные плоскости, поверхностные плотности заряда которых о\ = 2 мкКл/м2 и 02 = —0,8 мкКл/м2, находятся на расстоянии d = = 0,6 см друг от друга. Определить разность потенциалов U между плоскостями. ч
Диполь с электрическим моментом р = 100 пКл- м свободно установился в свободном электрическом поле напряженностью Е = 200 кВ/м. Определить работу внешних сил, которую необходимо совершить для поворота диполя на угол а= 180°.
102
Четыре одинаковых капли ртути, заряженных до потенциала ф= 10 В, сливаются в одну. Каков потенциал ф1 образовавшейся капли?
Тонкий стержень согнут в кольцо радиусом R = = 10 см. Он равномерно заряжен с линейной плотностью заряда т = 800 нКл/м. Определить потенциал ф в точке, расположенной на оси кольца на расстоянии h = 10 см от его центра.
Поле образовано точечным диполем с электрическим моментом р = 200 пКл • м. Опредить разность потенциалов U двух точек поля, расположенных симметрично относительно диполя на его оси на расстоянии г = = 40 см от центра диполя.
Электрическое поле образовано бесконечно длинной заряженной нитью, линейная плотность заряда которой т"= 20 пКл/м. Определить разность потенциалов U двух точек поля, отстоящих от нити на расстоянии г\ = 8 см и г% = 12 см.
Тонкая квадратная рамка равномерно заряжена с линейной плотностью заряда т = 200 пКл/м. Определить потенциал ф поля в точке пересечения диагоналей.
Пылинка массой т = 200 мкг, несущая на себе заряд Q = 40 нКл, влетела в электрическое поле в направлении силовых линий. После прохождения разности потенциалов U = 200 В пылинка имела скорость v = = 10 м/с. Определить скорость vo пылинки до того, как она влетела в поле.
Электрон, обладавший кинетической энергией Т = 10 эВ, влетел в однородное электрическое поле в направлении силовых линий поля. Какой скоростью будет обладать электрон, пройдя в этом поле разность потенциалов U = 8 В?
Найти отношение скоростей ионов Си++ и К+, прошедших одинаковую разность потенциалов.
Электрон с энергией Т = 400 эВ (в бесконечности) движется вдоль силовой линии по направлению к поверхности металлической заряженной сферы радиусом R = 10 см. Определить минимальное расстояние а, на которое приблизится электрон к поверхности сферы, если заряд ее Q = — 10 нКл.
Электрон, пройдя в плоском конденсаторе путь от одной пластины до другой, приобрел скорость v = = 105 м/с. Расстояние между пластинами d = 8 мм. Найти: 1) разность потенциалов U между пластинами; 2) поверхностную плотность заряда о на пластинах.
юз
Пылинка массой т — 5 нг, несущая на себе N = = 10 электронов, прошла в вакууме ускоряющую разность потенциалов U = 1 MB. Какова кинетическая энергия Т пылинки? Какую скорость v приобрела пылинка?
Какой минимальной скоростью vmin должен обладать протон, чтобы он мог достигнуть поверхности заряженного до потенциала ср = 400 В металлического шара (рис. 29)?
В однородное электрическое поле напряженностью Е = 200 В/м влетает (вдоль силовой линии) электрон со скоростью v0 = 2 Мм/с. Определить расстояние /, которое пройдет электрон до точки, в которой его скорость будет равна половине начальной.
Электрическое поле создано бесконечной заряженной прямой линией с равномерно распределенным зарядом (т = 10 нКл/м). Определить кинетическую энергию Т2 электрона в точке 2, если в точке / его кинетическая энергия Тх = 200 эВ (рис. 30).
г |
|
|
|
—л |
2 |
|
1 —-о |
< " > |
|
2а |
|
|
|
|
|
Рис. 29
Рис. 30
Электрон движется вдоль силовой линии однородного электрического поля. В некоторой точке поля с потенциалом ф] = 100 В электрон имел скорость V\ = = 6 Мм/с. Определить потенциал ф2 точки поля, дойдя до которой электрон потеряет половину своей скорости.
Конденсаторы емкостью С\ = Ъ мкФ и Сг = = 10 мкФ заряжены до напряжений U\ = 60 В и U2 = = 100 В соответственно. Определить напряжение на обкладках конденсаторов после их соединения обкладками, имеющими одноименные заряды.
Конденсатор емкостью С\ = 10 мкФ заряжен до напряжения U = 10 В. Определить заряд на обкладках этого конденсатора после того, как параллельно ему был
подключен другой, незаряженный, конденсатор емкостью С2 = 20 мкФ.
Конденсаторы емкостями G = 2 мкФ, С2 = = 5 мкФ и С3= 10 мкФ соединены последовательно и находятся под напряжением U = 850 В. Определить напряжение и заряд на каждом из конденсаторов.
Два конденсатора емкостями С\ = 2 мкФ и С2 = = 5 мкФ заряжены до напряжений U\ = 100 В и U2 = = 150 В соответственно. Определить напряжение на обкладках конденсаторов после их соединения обкладками, имеющими разноименные заряды.
Два одинаковых плоских воздушных конденсатора емкостью С = 100 пФ каждый соединены в батарею последовательно. Определить, на сколько -изменится емкость С батареи, если пространство между пластинами одного из конденсаторов заполнить парафином.
Два конденсатора емкостями С\ = 5 мкФ и С2 = = 8 мкФ соединены последовательно и присоединены к батарее с ЭДС ё = 80 В. Определить заряды Qi и Q2 конденсаторов и разности потенциалов U\ и U2 между их обкладками.
Плоский конденсатор состоит из двух круглых пластин радиусом R = 10 см каждая. Расстояние между пластинами d = 2 мм. Конденсатор присоединен к источнику напряжения U = 80 В. Определить заряд Q и напряженность Е поля конденсатора в двух случаях: а) диэлектрик — воздух; б) диэлектрик — стекло.
Два металлических шарика радиусами R\ — = 5 см и R2 = 10 см имеют заряды Qi = 40 нКл и Q2 = = —20 нКл соответственно. Найти энергию W, которая выделится при разряде, если шары соединить проводником.
Пространство между пластинами плоского конденсатора заполнено двумя слоями диэлектрика: стекла толщиной d\ = 0,2 см и слоем парафина толщиной d2 = = 0,3 см. Разность потенциалов между обкладками U = =.300 В. Определить напряженность Е поля и падение потенциала в каждом из слоев.
Плоский конденсатор с площадью пластин S = = 200 см2 каждая заряжен до разности потенциалов U = = 2 кВ. Расстояние между пластинами d=2 см. Диэлектрик — стекло. Определить энергию W поля конденсатора и плотность энергии w поля.
Катушка и амперметр соединены последовательно и подключены к источнику тока. К клеммам катушки
104
105
магнитная индукция В в точке А определяется интегри^
рованием:
Э = 5 dB,
i
где интегрирование ведется по всем элементам d/ кольца. Разложим вектор dB на две составляющие: dBL> перпендикулярную плоскости кольца, и dBy, параллель ную плоскости кольца, т. е.
dB = dB_L + dB|].
После сокращения на 2л и замены cos p на R/r (рис. 35) получим
\iolR2
.3
В
2/
Проверим, дает ли правая часть равенства единицу магнитной индукции (Тл):
МИ!#2] 1Гн-1А.1м2 1Гн-\А2 1 Дж
[г3] м-1м3 1А-1м2 1А-1м2
1 Н-1 м
i Тл.
1 А-1 м
Здесь мы воспользовались определяющей формулой для магнитной индукции:
»ах
В
ми
Тогда
1 ~ 1 Н* 1 м
1
ТЛ = :
л
:
ц
1 А-1 м
Рис. 35
Тогда
В = 5 dBx + J dB
Заметив, что \ dBn = 0 из соображений симметрии и что
векторы dB_L от различных элементов d/ сонаправлены, заменим векторное суммирование (интегрирование) скалярным:
В
JdBx,
где dB
2яК
с
В
г со
4я г
\ioI cos p • 2nR 4n?
116
Выразим все величины в единицах СИ и произведем вычисления:
4я-10-7.80.(0,1)2
Тл==628.Ю-5
ТЛ,
2-(0,2)J
или В = 62,8 мкТл.
Вектор В направлен по оси кольца (пунктирная стрелка на рис. 35) в соответствии с правилом буравчика.
Пример 4. Длинный провод с током / = 50 А изогнут под углом ос=2я/3. Определить магнитную индукцию В в точке А (рис. 36). Расстояние d=5 см.
Решение. Изогнутый провод можно рассматривать как два длинных провода, концы которых соединены в точке О (рис. 37). В соответствии с принципом суперпозиции магнитных полей магнитная индукция В в точке А будет равна геометрической сумме магнитных индукций Bi и Вг полей, создаваемых отрезками длинных проводов / и 2, т.е. B=Bi-f-B2. Магнитная индукция Вг Равна нулю. Это следует из закона Био—Савара—Лапласа, согласно которому в точках, лежащих на оси привода, dB = 0 ([ dlr] = 0).
117