- •3. Плотность твердых тел
- •8. Диэлектрическая проницаемость
- •9. Удельное сопротивление металлов
- •15. Массы атомов легких изотопов
- •19. Множители и приставки для образования десятичных кратных и дольных единиц и их наименования
- •I. Физические основы классической механики Основные формулы
- •Примеры решения задач
- •2. Молекулярная физика. Термодинамика Основные формулы
- •Примеры решения задач
- •3. Электростатика. Постоянный электрический ток. Основные формулы
- •Примеры решения задач
3. Электростатика. Постоянный электрический ток. Основные формулы
Закон Кулона
р_ Q.Q2
4я£о£Г
где F — сила взаимодействия точечных зарядов Q\ и Q2; г — расстояние между зарядами; е — диэлектрическая проницаемость; е0 — электрическая постоянная.
Напряженность электрического поля и потенциал
E=F/Q, <p=II/Q,
где П — потенциальная энергия точечного положительного заряда Q, находящегося в данной точке поля (при условии, что потенциальная энергия заряда, удаленного в бесконечность, равна нулю).
70
Сила, действующая на точечный заряд, находящийся в электрическом поле, и потенциальная энергия этого заряда
F=QE, n=Qcp.
Напряженность и потенциал поля, создаваемого системой точечных зарядов (принцип суперпозиции электрических полей),
ЛГ N
1=1 1=1
где Ег, ф, — напряженность и потенциал в данной точке поля, создаваемого г-м зарядом.
Напряженность и потенциал поля, создаваемого точечным зарядом,
Е== Q ф=_^_
4яе0ЕГ2 ' т 4ле0ег '
где г — расстояние от заряда Q до точки, в которой определяются напряженность и потенциал.
Напряженность и потенциал поля, создаваемого проводящей заряженной сферой радиусом R на расстоянии г от центра сферы:
б) Ј=-4^F; 4>=-di3f (при г==/?);
в) £=—^-Т; Ф = ^-2— (при r>R),
' 4ле0Е/-2 ^ 4яё0ёг
где Q — заряд сферы.
Линейная плотность заряда
t=Q//.
Поверхностная плотность заряда a=Q/S.
Напряженность и потенциал поля, создаваемого распределенными зарядами. Если заряд равномерно распределен вдоль линии с линейной плотностью т, то на линии выделяется малый участок длиной d/ с зарядом dQ =
71
= xd/. Такой заряд можно рассматривать как точечный и применять формулы
, — i&l г , xd/
4ле0ег2 I ' 4яе0ел '
где г — радиус-вектор, направленный от выделенного элемента d/ к точке, в которой вычисляется напряженность.
Используя принцип суперпозиции электрических полей, находим интегрированием напряженность Е и потенциал ф поля, создаваемого распределенным зарядом:
г, т f d/ г
Е = ~л ) — — > Ф
4ЛЕг>Е J. гг Г '
Г d/
4ЛЕ0Е •'.Л2 Г ' 4лЕоЕ J, Г
Интегрирование ведется вдоль всей длины / заряженной линии (см. примеры 5 и 8).
Напряженность поля, создаваемого бесконечной прямой равномерно заряженной линией или бесконечно длинным цилиндром,
Е = ——
2лЕоЕГ '
где г — расстояние от нити или оси цилиндра до точки, напряженность поля в которой определяется.
Напряженность поля, создаваемого бесконечной равномерно заряженной плоскостью,
£ = _£-.
2ёоё
Связь потенциала с напряженностью:
а) E = -grad<p, или Е= -( |-£+j^-fk^) в об-
щем случае;
б) Ј=((pi — ф2)/с/ в случае однородного поля;
в) £= -р в случае поля, обладающего централь ной или осевой симметрией.
Электрический момент диполя
P = IQH,
где Q — заряд; I — плечо диполя (векторная величина, направленная от отрицательного заряда к положительному и численно равная расстоянию между зарядами).
Работа сил поля по перемещению заряда Q из точки поля с потенциалом ф] в точку с потенциалом ф2
^12=С?(ф1 —фг).
72
Эл ектроем кость
С=С?/ф, или C=Q/U,
где ф — потенциал проводника (при условий, что в бесконечности потенциал проводника принимается равным нулю); U — разность потенциалов пластин конденсатора. Электроемкость плоского конденсатора C = EoeS/d,
где 5 — площадь пластины (одной) конденсатора; d — расстояние между пластинами.
Электроемкость батареи конденсаторов:
1 N 1
а) -7г= 2 -тг при последовательном соединении;
N
б) С= 2 & ПРИ параллельном соединении,
;= i где N — число конденсаторов в батарее. Энергия заряженного конденсатора:
W=QU/2, W=CU2/2, W=Q2/{2C).
Сила постоянного тока
I=Q/t,
где Q — заряд, прошедший через поперечное сечение проводника за время t. Плотность тока
/W/S,
где 5 — площадь поперечного сечения проводника.
Связь плотности тока со средней скоростью (и) направленного движения заряженных частиц
где Q — заряд частицы; п — концентрация заряженных частиц.
Закон Ома:
а) /=
''" ~фг
= — для
участка цепи, не содержащего
А А
ЭДС, где ф1— ц>2=и — разность потенциалов (напряжение) на концах участка цепи; R — сопротивление участка;
б) /=-"—2_i—s_ дЛя участка цепи, содержащего
73
ЭДС, где S— ЭДС источника тока; R — полное сопротивление участка (сумма внешних и внутренних сопротивлений);
иг
в)
^— в | D
Для
замкнутой (полной) цепи, где R—
внешнее сопротивление цепи; /?, — внутреннее сопротивление цепи.
Законы Кирхгофа:
а) 2^ = 0—первый закон;
б) 2 IiRi=2lЈ i — второй закон,
где 2 /; — алгебраическая сумма сил токов, сходящихся в узле; 2 hRi — алгебраическая сумма произведений сил
токов на сопротивления участков; 2 £ i — алгебраическая сумма ЭДС.
Сопротивление R и проводимость G проводника
R = pt/S, G = yS/l,
где р — удельное сопротивление; у — удельная проводимость; / — длина проводника; S — площадь поперечного сечения проводника.
Сопротивление системы проводников:
а) /?=2 Ri при последовательном соединении;
б) —= У. -jr- при параллельном соединении, где Ri —
сопротивление /-го проводника. Работа тока:
А = Wt, A = I2Rt, A = U2t/R.
Первая формула справедлива для любого участка цепи, на концах которого поддерживается напряжение U, последние две — для участка, не содержащего ЭДС. Мощность тока:
P = W, P = PR, Р = U2/R.
Закон Джоуля—Ленца
Q = I2Rt. Закон Ома в дифференциальной форме
где у — удельная проводимость; Е — напряженность электрического поля; j — плотность тока.
Связь удельной проводимости у с подвижностью Ь заряженных частиц (ионов)
y=Qn{b+ + b-),
где Q — заряд иона; п — концентрация ионов; Ь+ и Ь_ — подвижности положительных и отрицательных ионов.