Физика. Электромагнетизм
.pdfМинистерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования
«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
ФИЗИКА
ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ
ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ
Учебное пособие
Тюмень
ТюмГНГУ
2011
УДК 537(075) ББК 22.33я73
Ф 50
Рецензенты:
кандидат физико-математических наук, доцент В. А. Михеев кандидат технических наук, доцент В. В. Проботюк
Авторы: К. С. Чемезова, Д. Ф. Нерадовский, С. М. Кулак, А. А. Орёл, В. В. Исаков, Н. П. Исакова
Физика. Электромагнетизм. Лабораторный практикум : учеб- Ф 50 ное пособие / К. С. Чемезова, Д. Ф. Нерадовский, С. М. Кулак
и др. – Тюмень : ТюмГНГУ, 2011. – 88 с.
Учебное пособие содержит описание лабораторных работ по магнетизму с использованием компьютеризированного лаборатор- ного комплекса «Электричество и магнетизм - физика». Описания работ включают в себя основы теории исследуемых явлений, схе- мы экспериментальных установок, порядок выполнения экспери- мента и обработки экспериментальных результатов.
Пособие соответствует рабочим программам курса физики технических вузов и может быть рекомендовано для изучения сту- дентам 1 – 3 курсов.
УДК 537(075) ББК 22.33я73
© Государственное образовательное
учреждение высшего профессионального образования «Тюменский государственный нефтегазовый университет», 2011
2
СОДЕРЖАНИЕ
ПРЕДИСЛОВИЕ |
3 |
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 1 «ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ |
|
НА ОСИ КОЛЬЦЕВЫХ КАТУШЕК И СОЛЕНОИДА» |
5 |
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 2 «ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО |
|
ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА С ПОМОЩЬЮ МАГНЕТРОНА» |
15 |
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №3 «ЭФФЕКТ ХОЛЛА В ПОЛУПРОВОД |
|
НИКАХ» |
26 |
ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ № 4 И № 5 «СНЯТИЕ ОСНОВНОЙ |
|
КРИВОЙ НАМАГНИЧИВАНИЯ ФЕРРОМАГНЕТИКА И |
|
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАГНИТНОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ», «ИЗУЧЕНИЕ |
|
ЯВЛЕНИЯ МАГНИТНОГО ГИСТЕРЕЗИСА, ОПРЕДЕЛЕНИЕ |
|
ТЕМПЕРАТУРЫ КЮРИ И НАМАГНИЧЕННОСТИ НАСЫЩЕНИЯ» |
33 |
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 6 «ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ |
|
ПРИ РАЗМЫКАНИИ И ЗАМЫКАНИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЦЕПИ» |
50 |
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 7 «ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАТУХАЮЩИХ |
|
КОЛЕБАНИЙ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ» |
59 |
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №8 «ИССЛЕДОВАНИЕ ВЫНУЖДЕННЫ |
|
Х КОЛЕБАНИЙ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ КОНТУРЕ» |
70 |
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ |
80 |
3
ПРЕДИСЛОВИЕ
Подготовка специалистов любого технического профиля требует де- тального изучения физических закономерностей и, в частности, высокока- чественной экспериментальной подготовки. Громадный прогресс в облас-
ти электротехники и электроники в значительной мере связан с успехами физики в области электричества и магнетизма, поэтому современный ин- женер независимо от специальности должен обладать некоторым миниму- мом знаний в этой области науки. Кроме того, он должен уметь применять вычислительную технику для обработки результатов измерений.
Использование компьютеризированного лабораторного комплекса «Электричество и магнетизм – физика» позволяет:
§осуществить фронтальный метод проведения лабораторных
работ;
§использовать компьютер в качестве виртуального измеритель- ного прибора;
§использовать компьютер для обработки экспериментальных результатов, полученных при выполнении лабораторной работы.
Авторы настоящего пособия сделали попытку изложить теоретиче- ский материал в форме, доступной для студентов технического вуза, изу- чающих курс общей физики на младших курсах, и приблизить выполнение эксперимента к уровню подготовки студентов.
В начале каждой работы дано теоретическое введение, содержащее описание физического явления и выводы основных соотношений, необхо- димых для проведения эксперимента. В конце каждой работы приведены контрольные вопросы. Для более детального ознакомления с сущностью
изучаемых явлений в конце пособия приведены ссылки на рекомендуемую литературу.
Авторы благодарят доктора физико-математических наук, профессо- ра, заведующего кафедрой ФМД ТюмГНГУ В. Ф. Новикова и кандидата физико-математических наук, доцента кафедры ФМД Э. Г. Невзорову за критические замечания и предложения, высказанные при подготовке руко- писи данного пособия.
Описание лабораторной работы № 1 выполнено В. В. Исаковым и Н. П. Исаковой, № 2 – К. С. Чемезовой, . Ф. Нерадовским и А. А. Орлом,
№3 и № 4 – Д. Ф. Нерадовским, № 5 -– К. С. Чемезовой и С. М. Кулаком,
№6 и № 7 – К. С. Чемезовой.
4
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 1
ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ОСИ КОЛЬЦЕВЫХ КАТУШЕК И СОЛЕНОИДА
Цель работы: экспериментальное изучение распределения магнит- ного поля вдоль оси кольцевых катушек и соленоида.
Теоретическое введение
Магнитное поле – это вид материи, связанный с движущимися заря- дами и обнаруживающий себя по действию на магнитные стрелки и дви- жущиеся заряды, помещенные в это поле.
Основной характеристикой магнитного поля служит вектор магнит- ной индукции B . Единицей измерения индукции является тесла (Тл).
Индукция магнитного поля B численно равна силе, действующей со стороны поля на единицу длины проводника, по которому течет электри- ческий ток единичной силы и который расположен перпендикулярно на- правлению магнитного поля.
Рис. 1
Для наглядного графического изображения вводится понятие линий магнитной индукции (или силовых линий магнитного поля). Линиями магнитной индукции называются кривые, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора магнитной индукции.
Чтобы изобразить не только направление, но и величину индукции поля, силовые линии проводятся с определенной густотой, а именно чтобы число силовых линий, проходящих через единичную площадку перпенди- кулярно этой площадке, было пропорционально индукции магнитного по- ля.
5
Магнитное поле в отличие от электростатического является вихре- вым, т. е. линии магнитной индукции всегда замкнуты. Они не могут об- рываться, т.е. кончаться или начинаться. Линии магнитной индукции «ох- ватывают» проводники с током. На рис. 2 показаны линии индукции пря-
молинейного проводника с током. Направление вектора B определяется по
правилу правой руки. Если большой палец правой руки расположить по направлению тока, то направление обхвата проводника четырьмя пальцами покажет направление линий магнитной индукции (рис. 2).
Рис. 2
Французские ученые Ж. Био и Ф. Савар исследовали магнитные поля токов различной формы. А позже П. Лаплас, проанализировав их экспери- ментальные данные, сделал вывод, что магнитное поле любого тока мо-
жет быть найдено как векторная сумма (суперпозиция) полей, создаваемых отдельными элементарными участками тока:
B = åBi
Элемент тока длины dl создает поле с магнитной индукцией (рис. 3):
|
μ0 |
|
r |
|
r |
|
Idl × r |
|
|
dB = |
|
|
|
(1) |
4π |
|
r 3 |
||
|
|
|
или в скалярной форме:
dB = 4μπ0 Idlr2 sinα ,
где α – угол между векторами dl и r .
6
Выражение (1) носит название закона Био–Савара–Лапласа.
dl
I |
α |
r |
|
B
Рис. 3
Определим индукцию магнитного поля, создаваемого круговым вит- ком радиуса R с током I в произвольной точке оси этого витка (рис. 4).
Все векторы dB для равных по длине элементов dl витка численно равны между собой:
|
μ |
0 |
|
Idl |
æ |
r rö |
μ |
0 |
|
Idl |
|
|
||||||
dB = |
|
|
|
sinçdl ,r ÷ = |
|
|
|
|
, |
(2) |
||||||||
4π |
|
r2 |
4π |
|
r 2 |
|||||||||||||
|
|
è |
|
|
|
ø |
|
|
|
|
||||||||
Разобьем вектор dB на составляющие |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
dB = dBcosα |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
dB|| = dBsinα , |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
sinα = |
|
R |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
тогда, учитывая формулу (2), получим, |
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
μ0 |
|
|
IRdl |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
dB = |
|
|
. |
|
|
|
(3) |
|||||||
|
|
|
|
4π |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|| |
|
r3 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|||||
Из соображений симметрии видно, |
|
что результирующий вектор |
направлен вдоль оси витка, поскольку элементы dB векторов dB , соз-
данных одинаковыми, но диаметрально противоположными элементами dl кругового витка, взаимно уничтожат друг друга и основной вклад вне-
сет составляющая dB|| . Проинтегрировав dB по всей длине контура с то- ком и учитывая выражение (3), получим
|
2πR |
μ |
0 |
|
IR 2πR |
μ |
0 |
|
2πIR2 |
|
μ |
0 |
|
R2 I |
||||
B = òdB = òdB|| = |
|
|
|
|
òdl = |
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
||||
4π |
|
r |
3 |
4π |
|
r |
3 |
2 r |
3 |
|||||||||
l |
0 |
|
|
0 |
|
|
|
|
7
Из рис. 4 видно, что r = R2 + x2 , тогда выражение для магнитной
индукции контура тока примет вид
B = |
μ0 |
IR2 |
|
||||
|
|
|
|
. |
(4) |
||
2 |
|
(R2 + x2 )32 |
|||||
Если число витков в контуре равно N , тогда выражение (4) прини- |
|||||||
мает вид |
μ0 |
IR2 |
|
||||
B = N |
|
||||||
|
2 |
|
. |
(5) |
|||
|
(R2 + x2 )32 |
Рассмотрим цилиндрическую катушку, состоящую из большого чис- ла намотанных вплотную друг к другу витков, по которым идет ток. Такая катушка называется соленоидом. Соленоид можно рассматривать как сис-
тему последовательно соединенных круговых витков с током одинакового радиуса, имеющих общую ось.
dB
dB|| α
dB
α
r
x
R dl
R
I
Рис. 4
На рис. 5 показано сечение соленоида длиной L с током I . Кружки с точками представляют собой сечения витков радиуса R , в которых ток на- правлен из-за чертежа к нам, кружки с крестами – сечения витков, в кото- рых ток направлен за чертеж.
8
|
|
|
|
|
α1 |
|
α2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 5 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Расчеты показывают, что магнитная индукция |
B в произвольной |
|||||||||||||||||
точке оси соленоида численно равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
B = |
1 |
μ |
nI(cosα |
|
− cosα |
|
). |
|
|
|
(6) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
2 |
0 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|||
Здесь n – число витков, приходящихся на единицу длины соленоида. |
||||||||||||||||||
Из рис. 5 видно, что |
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L − x |
|
|
|
|
|||
cosα1 = − |
|
|
|
|
|
, cosα2 = |
|
|
|
|
|
|
. |
(7) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
R2 + x2 |
|
|
|
|
R2 + (L − x)2 |
|
|||||||||
Если длина соленоида |
во |
много |
|
раз больше радиуса его витков |
||||||||||||||
( L >> R ), то соленоид можно считать бесконечно длинным. Для точек оси |
||||||||||||||||||
такого соленоида, расположенных достаточно |
|
|
от его |
концов, |
α1 = π и |
α2 = 0. Следовательно, по формуле (6) магнитная индукция внутри беско-
нечно длинного соленоида на его оси численно равна
B = μ0nI . |
(8) |
Направление вектора магнитной индукции внутри соленоида опре- деляется по правилу правой руки.
Описание экспериментальной установки
Для экспериментального исследования магнитного поля на оси ка- тушек и соленоида в данной работе имеется специальный миниблок «Тес- ламетр» (рис. 6). Миниблок имеет зонд, который вводится внутрь катушек. Вдоль зонда нанесены риски через 1 мм. На конце зонда закреплен датчик, работа которого основана на эффекте Холла. Усиление сигнала с датчика производится при помощи усилителя, встроенного в «Тесламетр». На кор- пусе миниблока имеется ручка «Установка нуля». Для подготовки мини-
блока к работе необходимо установить его на указанное место наборного поля (рис. 6), подключить к выходу вольтметр (мультиметр с пределом из- мерения 2В), включить блок генератора напряжений, расположить зонд вертикально и, поворачивая ручку «Установка нуля», добиться как можно меньшего значения напряжения на выходе (обычно меньше 20 мВ).
9
Зонд
«Установка нуля»
Рис. 6
Индукция магнитного поля, измеренного «Тесламетром», будет оп-
ределяться по формуле |
|
B(мТл)= 10U (В), |
(8) |
где U – напряжение на выходе миниблока.
Порядок выполнения эксперимента
Задание 1. Измерение магнитной индукции в различных точках на оси кольцевой катушки.
1.Установите миниблоки «Кольцевые катушки» и «Тесламетр» на наборную панель, как показано на рис.7. Подведите к катушке питание от регулируемого источника постоянного напряжения 0…15 В через ам- перметр (как показано на рис. 7).
2.Подключите к выходу миниблока «Тесламетр» вольтметр (предел измерения 2 В).
3.Используйте правый мультиметр в качестве вольтметра, левый мультиметр в качестве амперметра (предел измерения 2 А).
4.Разомкните цепь питания катушки (выньте из гнезда наборной панели штырёк провода от амперметра) и включите блок генераторов.
10