- •Ііі. Електростатика §48. Закон збереження електричного заряду. Електричне поле. Напруженість електричного поля
- •§49. Робота при переміщенні заряду в електростатичному полі. Потенціал електричного поля. Напруженість як градієнт потенціалу
- •§50. Потік вектора напруженості. Теорема Остроградського-Ґаусса
- •§51. Застосування теореми Остроградського-Ґаусса до розрахунку електричних полів
- •І. Електростатичне поле у вакуумі нескінченної зарядженої площини.
- •II. Електростатичне поле між двома паралельними нескінченними площинами, зарядженими різнойменно.
- •Ііі. Електростатичне поле зарядженої сфери
- •Іv. Електростатичне поле зарядженої кулі.
- •V.Електростатичне поле нескінченно довгого рівномірно зарядженого циліндра.
- •§52. Типи діелектриків. Електронна і орієнтаційна поляризація
- •І. Неполярні діелектрики. Електронна поляризація.
- •II. Полярні діелектрики. Дипольна, або орієнтаційна поляризація.
- •III. Іонні діелектрики. Іонна поляризація.
- •§53. Електричне поле в речовині. Теорема Остроградського-Ґаусса для електростатичного поля в діелектрику. Електричне зміщення
- •Остроградський михайло васильович
- •Стасюк ігор васильович
- •Влох орест григорович
- •§55. Провідники в електричному полі
- •Вальтер антон карлович
- •§56. Електроємність відокремленого провідника. Конденсатори
- •І. Плоский конденсатор.
- •Іі. Циліндричний конденсатор.
- •Ііі. Сферичний конденсатор.
- •Паралельне з’єднання конденсаторів.
- •Послідовне з’єднання конденсаторів.
- •§57. Енергія зарядженого відокремленого провідника, конденсатора. Енергія електростатичного поля.
Остроградський михайло васильович
(1801-1862)
Вивів математичну теорему для векторного поля довільної природи:
;
Ґаусс отримав цю теорему стосовно до електростатичного поля:
КОСОНОГОВ ЙОСИП ЙОСИПОВИЧ
(1866-1922)
Розробив метод вимірювання діелектричної проникності неполярних рідин для сантиметрового діапазону хвиль.
ШЕСТОПАЛОВ ВІКТОР ПЕТРОВИЧ
(нар. 1923 р.)
Використав (1959 р.) для вимірювання діелектричної проникності речовини спіральний хвильовід. Отримав формули для у випадку, коли спіраль повністю занурена в рідину. Вимірювання діелектричної проникності на частоті 600 МГц дали для бензину, ефіру, хлорбензолу такі результати: 1,87; 4,28; 5,7. Для плексигласу, вініпласту, скла =2,3; 8 в дециметровому діапазоні.
БУРАК ЯРОСЛАВ ЙОСИПОВИЧ
(нар. 1931 р.)
Отримав (1966 р.) рівняння електропружності ізотропного діелектрика в електростатичному полі.
§54. Сегнетоелектрики.
Сегнетоелектрикаминазиваються кристалічні діелектрики, які володіють в певному інтервалі температур самочинною (спонтанною) поляризацією, яка досить сильно змінюється під впливом зовнішніх впливів – електричного поля, деформацій, температури.
Кристалографічна модифікація, в якій сегнетоелектрик поляризований, називається сегнетоелектричною фазою, а модифікація в якій- параелектричною фазою. При зміні температури відбувається перехід, що називається фазовим переходом, із сегнето- в параелектричну фазу. Температура, при якій кристал зазнає фазового переходу, називається точкою Кюрі. Деякі кристали, зокрема сегнетова сіль, мають дві точкиКюрі. Температурна залежність спонтанної поляризаціїнаведена на рис. 130а, а сегнетової солі – на рис. 130б.
Сегнетоелектричні фазові переходи є оборотними, тобто можуть відбуватися в обох напрямках. Це означає, що як від нагрівання кристала спонтанна поляризація зникає при певній температурі, то й від охолодження вона виникає в ньому при тій самій температурі.
Характерна особливість сегнетоелектриків полягає в тому, що у певному температурному інтервалі різко зростає відносна діелектрична проникність.
Як видно з рис. 131, відносна діелектрична проникність тригліцинсульфату при збільшені температури зростає, досягаючи максимального значенняпри. Після наступного нагріваннязменшується.
Відносна діелектрична проникність і діелектрична сприйнятливість сегнетоелектриків залежить від напруженості електричного поля в речовинах.
На рис. 132а наведено залежність діелектричної проникності від напруженості поля для сегнетоелектриків. Як видно, ця залежність не є лінійною. Тому для сегнетоелектриків немає прямої пропорційності між векторами електричного зміщення , поляризаціїі напруженістю електричного поля.
При не дуже сильних полях в сегнетоелектриках електричне зміщення залежить від напруженості поля нелінійно (рис. 132б). Нелінійне зростанняDіз збільшеннямEзамінюється лінійним лише при дуже великих значенняхE.
Для сегнетоелектриків характерне явище діелектричного гістерезису, яке полягає у відставанні змін вектора поляризації від змін вектора напруженості електричного поля (рис. 133).
Якщо неполяризований сегнетоелектрик помістити в електричне поле і збільшувати напруженість поляE, то викликана цим полем поляризація зростає вздовж кривоїOA, яка називається основною кривою поляризації сегнетоелектрика. - напруженість поля, при якій досягається величина спонтанної поляризації .
При зменшенні поля Eполяризація зменшується не вздовж кривої AO, а вздовж кривої , причому в точці зовнішнє поле відсутнє, але сегнетоелектрик поляризований. При зміні напрямку зовнішнього поля вектор поляризації зменшується до нуля в точці , а потім, змінивши свій напрямок, зростає за величиною вздовж кривої . Наступна зміна зовнішнього поля від до супроводжується зміною вектора поляризації вздовж кривої . В точках і спостерігаєтьсязалишкова поляризація.Величина напруженості поля в точках і , при якій поляризація сегнетоелектрика дорівнює нулю, називаєтьсякоерцитивною силою.
При періодичній зміні поляризації сегнетоелектрика на подолання тертя під час повертання електричних моментів витрачається електрична енергія, яка йде на нагрівання сегнетоелектрика. Площа петлі гістерезису пропорційна до електричної енергії, що перетворюється у внутрішню енергію в одиниці об’єму сегнетоелектрика за один цикл.
Характерною особливістю сегнетоелектриків є те, що паралельна орієнтація дипольних моментів елементарних комірок має місце тільки в невеликих областях кристалу – доменах. Доменами називають сукупності спонтаннополяризованих елементарних комірок з паралельним розміщенням дипольних моментів. Домени в кристалі сегнетоелектрика орієнтовані хаотично, тобто мають різні напрямки спонтанної поляризації (рис. 134). Тому різні ділянки граней сегнетоелектричних кристалів мають неоднакову макроскопічну поляризацію.
За відсутності поля області спонтанної поляризації розміщуються так, що електричні дипольні моменти різних доменів компенсують один одного і середня поляризація сегнетоелектрика дорівнює нулю.
Якщо внести кристал сегнетоелектрика у зовнішнє поле, відбувається переорієнтація електричних моментів доменів і весь кристал стає поляризованим.