![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
Fizika - V. F. Dmitriyeva
.pdf![](/html/2706/1030/html_Z1IyQ3q4Nh.FeFY/htmlconvd-l3SH69403x1.jpg)
![](/html/2706/1030/html_Z1IyQ3q4Nh.FeFY/htmlconvd-l3SH69404x1.jpg)
![](/html/2706/1030/html_Z1IyQ3q4Nh.FeFY/htmlconvd-l3SH69406x1.jpg)
Тоді вираз (18.10) набуде вигляду |
|
Л2 + о)оЄ = 0. |
(18.12) |
Рівняння (18.12) аналогічне рівнянню (18.9) і є диференціальним рівнянням вільних гармонічних коливань. Його розв'язок має вигляд
Є = &8ш(ю0 / + <р0), |
(18.13) |
де <20 - максимальний заряд на обкладках конденсатора; со0 - циклічна або кругова частота власних коливань контуру; ср0 - початкова фаза.
З виразу (18.11) випливає, що
Період цих коливань визначається формулою Томсона |
|
Г = —- = 2тг>/ЇС. |
(18.14) |
со0 |
|
За гармонічним законом змінюється не тільки заряд на обкладках конденсатора, а й напруга і сила струму в контурі І
^ = = --5ІП |
+ Фо) = У о Зіп (со0/ +Фо ), |
(18.15) |
І = ~ = Й > ® 0 С О § К / |
+ ф 0 ) = / 0 С 0 5 ( о . у + Ф о ) , |
(18.16) |
|
||
де £/0 =0*- - амплітуда напруги; |
/0 =£0 ю2 - амплітуда струму. |
|
О
(18.13), (18.15), (18.16) випливає, що ' (напруги) 1 струму в контурі зсунуті за
71/2.
Отже,
Перетворення енергії в коливальному контурі
У процесі зарядження конденсатора |
|
між його |
обкладками |
|
с |
СУ2 |
а |
с |
О1 |
електричне поле, енергія якого 1¥ |
= — у |
|
^ о 1¥ |
• Під час |
![](/html/2706/1030/html_Z1IyQ3q4Nh.FeFY/htmlconvd-l3SH69409x1.jpg)
![](/html/2706/1030/html_Z1IyQ3q4Nh.FeFY/htmlconvd-l3SH69410x1.jpg)