- •Глава 2 переменное электромагнитное поле в однородной и изотропной проводящих средах
- •2.1. Уравнения Максвелла для проводящей среды
- •2.2. Плоская электромагнитная волна
- •2.3. Распространение плоской электромагнитной волны в однородном проводящем полупространстве
- •2.4. Глубина проникновения и длина волны
- •2.5. Магнитный поверхностный эффект
- •2.6. Поверхностный эффект в цилиндрическом проводе
- •2.7. Применение теоремы Умова-Пойнтинга для определения активного и внутреннего индуктивного сопротивления проводников при переменном токе
2.3. Распространение плоской электромагнитной волны в однородном проводящем полупространстве
Рассмотрим вопрос о распространении плоской электромагнитной волны в однородной проводящей среде, простирающейся теоретически в бесконечность (рис. 2.3).
Рисунок 2.3
Электромагнитная волна проникает из диэлектрика в проводящую среду и распространяется в последней. Так как среда простирается теоретически в бесконечность и падающая волна в толще проводящей среды не встречает границы, которая «возмутила» бы ее распространение, то отраженной волны в данном случае не возникает.
При наличии только одной падающей волны
и
Постоянную интегрирования С2 найдем из граничных условий. Если обозначить напряженность магнитного поля на поверхности проводящей среды через , то при z = 0
Поэтому с учетом (2.8)
(2.13)
В свою очередь
(2.14)
Чтобы записать выражения для мгновенных значений Я и Е, необходимо правые части (2.13) и (2.14) умножить на e*at и взять мнимые части от получившихся произведений.
Получим
(2.15)
(2.16)
Проанализируем полученные выражения. Амплитуда Н равна . АмплитудаЕ равна . По мере увеличенияz множитель е-kz уменьшается по показательному закону. Следовательно, по мере проникновения электромагнитной волны в проводящую среду амплитуды Е и Н уменьшаются по показательному закону. На рис. 2.4 изображены огибающие амплитуд Н, построенные на основе . Мгновенное значениеЕ и Н определяется аргументом синуса, который в выражении (2.15), например, зависит от z и от ωt. Если принять ωt = const, то на графике мгновенных значений Н в функции от z будет получена кривая 1 (рис. 2.4) при ωt + ψa = 0 и кривая z при ωt + ψa = 90°.
Рисунок 2.4
Для того чтобы охарактеризовать, насколько быстро уменьшается ам-
плитуда падающей волны по мере проникновения волны в проводящую среду, вводят понятие глубины проникновения.
2.4. Глубина проникновения и длина волны
Под глубиной проникновения А понимают расстояние вдоль направления распространения волны (вдоль оси z), на котором амплитуда падающей волны Е (или Н) уменьшается в е = 2,7183 раз. Глубину проникновения определяют с помощью выражения
Отсюда следует, что = 1 или
(2.17)
Глубина проникновения зависит от свойств проводящей среды (γ и μ) и частоты ω. Так, если электромагнитная волна имеет частоту f = 5000 гц и проникает в проводящую среду, у которой γ = 107 (ом -м)'1 и μ = 103, то *
Глубина проникновения м, т. е. на расстоянии в 0,007 см амплитуды Н и Е снизились в 2,7183 раза.
Под длиной волны λ в проводящей среде понимают расстояние вдоль направления распространения волны (вдоль оси z), на котором фаза колебания изменяется на 2π. Длину волны определяют из уравнения λk = 2π, отсюда
(2.18)
Для рассмотренного числового примера
Иногда пользуются понятием фазовой скорости распространения электромагнитной волны в проводящей среде.
Под фазовой скоростью понимают скорость, с которой надо было бы перемещаться вдоль оси z чтобы колебание имело одну и ту же фазу. Фаза колебания определяется выражением .
Производная от постоянной величины есть нуль, поэтому
или
(2.19)
Для рассмотрения числового примера