- •Список литературы
- •Ю.Д. Баранаев, А.П. Глебов, А.В. Клушин, В.Я. Козлов
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1.1. Схема охлаждения реактора
- •Предлагается использовать следующую схему охлаждения реактора, в соответствии с которой активная зона разделена по радиусу на центральную и периферийную зоны с примерно одинаковым числом ТВС (рис. 1).
- •Периферийная зона охлаждается при движении теплоносителя сверху вниз. Внизу активной зоны в камере смешения потоки теплоносителя из периферийных ТВС объединяются и поступают на вход в центральную, которая охлаждается при движении теплоносителя снизу вверх. Питательная вода охлаждает весь корпус реактора, подвод и отвод теплоносителя осуществляются по патрубкам типа ”труба в трубе”. Возможно и раздельное исполнение патрубков. По предлагаемой схеме теплоизолировать нужно только ”горячий” бокс для сбора пара перед выходом его из реактора, активная зона может быть доступна для перегрузок топлива.
- •Надкритичность и требуемое число органов СУЗ для ее компенсации
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ
- •Предложенные двухходовые схемы циркуляции теплоносителя со сверхкритическим давлением в водоохлаждаемых реакторах с быстро-резонансным и тепловым спектрами нейтронов позволяют реализовать преимущества по сравнению с предлагаемыми проектами подобных ЯЭУ. При реализации указанных схем теплоотвода:
- •Список литературы
- •В.И. Деев, К.В. Куценко, В.С. Харитонов
- •Ю.С. Юрьев*, C.И. Морозова*, В.М.Абдулкадыров**, И.А.Чусов**
- •Список литературы
- •ВВЕДЕНИЕ
- •Предлагаемые характеристики твэла
- •Нейтронно-физические условия эксплуатации твэлов
- •Температурные условия эксплуатации твэлов
- •2. КАНДИДАТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ОБОЛОЧЕК ТВЭЛОВ
- •4. КОНСТРУКЦИИ ТВС
- •АННОТАЦИЯ
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1. ОСОБЕННОСТИ ТЕПЛООБМЕНА ПРИ СКД
- •1.1. Изменение теплофизических свойств с температурой
- •1.3. Развитие естественной конвекции за счет архимедовых сил
- •Гладкие стержни
- •Пучки оребренных стержней
- •1.5. Теплообмен в пучках стержней
- •Таблица 1
- •Сравнительные характеристики ВВЭР-СКД и SCFR
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ
- •Список литературы
- •Параметры РУ в номинальном режиме работы
- •Наименование параметра
- •ФГУП ОКБ "ГИДРОПРЕСС", Подольск
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1. РАСЧЕТ МАТЕРИАЛЬНОГО БАЛАНСА СХЕМЫ АЭС С РЕАКТОРОМ СКД (НА ОСНОВЕ РАБОТЫ [5])
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ
- •Список литературы
РАСЧЕТНАЯ ПРОГРАММА ТЕМПА-СК И ПЕРВЫЙ ОПЫТ ЕЕ ПРИМЕНЕНИЯ
П.В. Ягов, А.Н. Чуркин, В.А. Мохов
ФГУП ОКБ "ГИДРОПРЕСС", Подольск
ВВЕДЕНИЕ |
|
|
|
|
|
|
Расчетная |
программа |
ТЕМПА-СК, |
|
разрабатываемая |
во |
|
ФГУП ОКБ «ГИДРОПРЕСС», предназначена для |
исследования |
нестационарных |
||||
процессов тепломассопереноса |
в тепловыделяющих |
сборках |
(ТВС) |
реактора |
ВВЭР СКД, в том числе при наличии значительных локальных неоднородностей. За основу программы ТЕМПА-СК была взята разработанная ранее во ФГУП ОКБ «ГИДРОПРЕСС» программа ТЕМПА-1Ф, математическая модель которой основана на трехмерных уравнениях переноса массы импульса и энергии, записанных в интегральной форме для однофазного теплоносителя. Более подробное описание программы ТЕМПА-1Ф можно найти в [1]. В связи с тем, что в активной зоне реактора ВВЭР СКД теплоноситель находится при сверхкритических параметрах, в программу ТЕМПА-СК был внесен рад изменений по сравнению с программой ТЕМПА-1Ф – переработаны модули расчета теплофизических свойств теплоносителя и модуль расчета коэффициента теплоотдачи.
В данной работе представлены описания методик расчета теплофизических свойств теплоносителя и коэффициента теплоотдачи в программе ТЕМПА-СК, результаты тестового расчета условий охлаждения одной ТВС для стационарного режима нормальной эксплуатации ВВЭР СКД на номинальной мощности, а так же результаты предварительного анализа устойчивости течения теплоносителя в активной зоне.
МЕТОДИКА РАСЧЕТА ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ТЕПЛОНОСИТЕЛЯ
Для расчета теплогидравлических параметров в активной зоне программе ТЕМПАСК необходимы следующие теплофизические свойства теплоносителя:
•энтальпия, как функция температуры и плотности теплоносителя;
•плотность, как функция давления и энтальпии теплоносителя;
•скорость звука, как функция давления и температуры теплоносителя;
•теплопроводность, как функция давления и температуры теплоносителя;
•динамическая вязкость, как функция давления и температуры теплоносителя;
•критерий Прандтля, как функция давления и температуры теплоносителя. Указанные свойства реализованы в виде аналитических зависимостей, полученных
аппроксимацией методом наименьших квадратов табличных значений, приведенных в
[2].
Для повышения точности расчета теплофизических свойств теплоносителя в области квазифазового перехода предполагается разработка методики расчета свойств методом линейной интерполяции табличных значений, приведенных в [2], и последующая модернизация программы.
151
МЕТОДИКА РАСЧЕТА КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛООТДАЧИ
Для расчета коэффициента теплоотдачи в программе ТЕМПА-СК используется корреляции Кириллова [3]. Коэффициент теплоотдачи определяется по зависимости:
α = Nu λж . dг
Критерий Нуссельта:
|
|
|
cp |
n |
|
ρ |
m |
|
Nu/Nu0 |
= |
|
|
|
|
|
ст |
ϕ(k) . |
|
|
|||||||
|
|
|
|
ρ |
|
|||
|
|
cp ж |
|
ж |
|
Критерий Нуссельта, рассчитанный по среднемассовым параметрам:
Nu0 = A Re0,8 Pr0,4 ,
где
|
s |
0,15 |
|
|
|
s |
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
||||||||
A = 0,0165 +0,02 |
|
|
1 |
−0,91 |
|
|
. |
||
dг |
|
|
dг |
|
Значение φ(k) при 0,01≤ k ≤ 0,4 принимается по табл. 1.
Значения φ(k)
(1)
(2)
(3)
(4)
Таблица 1
k |
0,01 |
0,02 |
0,04 |
|
|
|
|
|
|
0,06 |
|
|
|
0,08 |
|
0,1 |
|
0,2 |
0,4 |
|||
φ(k) |
1,0 |
0,88 |
0,72 |
|
|
|
|
|
|
0,67 |
|
|
|
0,65 |
|
0,65 |
|
0,74 |
1,0 |
|||
При k < 0,01 ϕ(k) =1. При k >0,4 |
ϕ(k) =1,4 k 0,37 . |
|
|
|
|
|||||||||||||||||
Параметр k, учитывающий роль естественной конвекции: |
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
ρ |
ст |
|
|
|
|
|
|
−2 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
Gr Re |
. |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
k = 1− |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5) |
||||||||
Критерий Грасгофа: |
|
|
ρж |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ |
ст |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
g 1 |
|
|
|
dг |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
Gr = |
|
|
|
|
ρж |
|
|
. |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ν 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
(6) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ж |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Критерий Рейнольдса: |
Re = ρж w dг . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
μ |
ж |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(7) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Средняя теплоемкость теплоносителя в интервале температур от Tст |
до Tж : |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
cp |
|
= |
hст −hж |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(8) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Tст −Tж |
|
|
|
|
|
|
|
Теплоемкость теплоносителя в программе ТЕМПА-СК рассчитывается по следующей зависимости:
cp ж |
= |
Pr λж |
. |
|
|
|
|||
|
|
μж |
(9) |
|
|
|
|
|
Для опускного течения m = 0,3; для подъемного m = 0,4.
Для опускного течения n определяется в зависимости от соотношений Tж / Tпкр и
Tст / Tпкр по табл. 2. Для подъемного течения при (cp / cp ж ) ≥1 n = 0,7 , а для (cp / cp ж ) <1 n определяется по табл. 2.
152
|
|
|
|
Таблица 2 |
|
Значения n, используемые в программе ТЕМПА-СК |
|||
|
Область |
|
n |
|
|
(Tст / Tпкр ) ≤1 |
0,4 |
||
|
|
|
|
|
(Tст |
/ Tпкр ) >1 |
и (Tж |
/ Tпкр ) <1 |
0,22 +0,18 (Tст / Tпкр ) |
(Tст |
/ Tпкр ) >1 |
и (Tж |
/ Tпкр ) ≥1 |
0,9 (Tж / Tпкр ) (1−Tст / Tпкр ) +1,08 (Tст / Tпкр ) −0,68 |
ОХЛАЖДЕНИЯ ТВС В СТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ НОРМАЛЬНОЙ ЭКСПЛУАТАЦИИ
Для тестирования программы ТЕМПА-СК выполнен расчет условий охлаждения одной ТВС для стационарного режима нормальной эксплуатации ВВЭР СКД на номинальной мощности. Для исследования охлаждения ТВС в программе ТЕМПА-СК моделируется один канал, параметры которого определяются конструкцией ТВС. Количество твэлов в ТВС 252; диаметр твэла 9,1 мм; шаг расположения твэлов 10,7 мм; длина обогреваемой части канала 4,2 м; количество дистанционирующих решеток 14; количество "водяных" каналов 12; длина "водяных" каналов 2,8 м. Мощность твэлов рассчитывалась исходя из тепловой мощности реакторной установки (РУ) 1900 МВт, количества ТВС в активной зоне 241, количества твэлов в ТВС и коэффициента неравномерности Kr, который принимался равным 1,0. В результате тепловая мощность, подводимая к каналу, равнялась 7,88 МВт. Распределение относительного энерговыделения по высоте активной зоны Kz приведено на рис. 1. В качестве граничных условий (ГУ) на выходе из активной зоны задается температура и давление теплоносителя, а на входе температура и расход теплоносителя. Температура теплоносителя на входе и выходе равнялась 290 °C и 540 °C соответственно. Давление теплоносителя на выходе из активной зоны 24,0 МПа. Расход теплоносителя 3,87 кг/с. Причем 90% теплоносителя подается на вход в канал и 10% на выход из "водяных" каналов. На рис. 2 – 6 представлены результаты расчета. Локальные всплески параметров вызваны затеснением проходного сечения канала, связанным с наличием дистанционирующих решеток.
2
1.6
1.2
Kz
0.8
0.4
0
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
z, м
ρ, кг/м3
800
600
400
200
0
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
z, м
Рис. 1. Распределение относительного |
Рис. 2. Распределение плотности |
энерговыделения по высоте активной зоны |
теплоносителя по высоте активной зоны |
153
4 |
|
|
|
|
|
|
360 |
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
320 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2с) |
280 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
w, кг/(м |
|
|
|
|
|
|
w, ìс/ |
|
|
|
|
|
240 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
160 |
|
|
|
|
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|
|
z, м |
|
|
|
|
|
|
|
z, м |
|
|
Рис. 3. Распределение скорости теплоносителя |
|
Рис. 4. Распределение массовой скорости |
|
|||||||||
|
по высоте активной зоны |
|
|
|
теплоносителя по высоте активной зоны |
|
||||||
12000 |
|
|
|
|
|
|
1000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
для однофазного теплоносителя |
|
|
|
|
оболочка твэла |
|
|
||
|
|
|
с учетом поправки для СКД |
|
|
|
|
|
(для однофазного теплоносителя) |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
800 |
|
|
оболочка твэлов |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(с учетом поправки для СКД) |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
8000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
теплоноситель |
|
|
2K) |
|
|
|
|
|
T, oC |
|
|
|
|
|
|
Âò/(ì |
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
α, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|
|
|
z, м |
|
|
|
|
|
|
z, м |
|
|
Рис. 5. Распределение коэффициента |
|
Рис. 6. Распределение температуры по высоте |
||||||||||
теплоотдачи по высоте активной зоны |
|
|
|
|
активной зоны |
|
|
|||||
Из рис. 5 видно, что в зоне наибольших энерговыделений наблюдается ухудшение |
||||||||||||
теплообмена, что приводит к возрастанию температуры оболочек твэлов. Как показано |
||||||||||||
на рис. 6, температура оболочек твэлов на наиболее теплонапряженном участке |
||||||||||||
превышает 900 °C, что обусловлено наличием значительных неравномерностей в |
||||||||||||
распределение относительного энерговыделения по высоте активной зоны. Для |
||||||||||||
снижения максимальной температуры оболочек твэлов требуется более равномерное |
||||||||||||
распределение относительного энерговыделения. |
|
|
|
|
|
АНАЛИЗ УСТОЙЧИВОСТИ ТЕЧЕНИЯ ТЕПЛОНОСИТЕЛЯ В АКТИВНОЙ ЗОНЕ
Как известно, в прямоточных поверхностных теплообменниках может возникать
неустойчивость течения теплоносителя, которая |
|
|
|||
проявляется |
в виде пульсаций теплотехнических |
твэл |
проходное |
||
параметров. Наиболее склонны к неустойчивости |
|||||
|
сечение |
||||
системы, в которых теплоноситель претерпевает |
|
пучка |
|||
фазовое превращение [4], т.е. происходит сильное |
|
|
|||
изменение плотности теплоносителя от входа к |
|
|
|||
выходу. Следовательно, в |
активной зоне |
|
|
||
ВВЭР СКД |
возможно |
возникновение |
|
|
неустойчивости течения теплоносителя, поскольку |
элементарный |
имеется квазифазовый переход и плотность |
канал |
|
|
теплоносителя на входе и выходе отличается |
Рис. 7. Схема элементарного |
примерно в 10 раз. |
канала |
|
154
При расчетном исследовании устойчивости течения теплоносителя возникает ряд особенностей, связанных с заданием ГУ. Традиционно расчетные программы, направленные на анализ надежности охлаждения твэлов, моделируют только саму активную зону и, возможно, входные и выходные необогреваемые участки. Обычно в качестве ГУ на выходе из активной зоны задается температура и давление теплоносителя, а на входе температура и либо давление, либо расход теплоносителя. Как будет показано ниже, эти два ГУ на входе по-разному влияют на устойчивость расчетной модели. К реальной системе ни одно из этих ГУ полностью не применимо, поскольку перепад давления и расход через ТВС взаимосвязаны.
Для демонстрации влияния типа ГУ на устойчивость течения теплоносителя в активной зоне ВВЭР СКД с помощью программы ТЕМПА-СК моделируются три изолированных друг от друга элементарных канала ТВС, каждый из которых образуется тремя твэлами (рис. 7). Параметры канала определяются геометрией пучка твэлов: диаметр твэла 9,1 мм; шаг расположения твэлов 10,7 мм; длина обогреваемой части канала 4,2 м. Мощность твэлов, образующих элементарные каналы, рассчитывалась исходя из тепловой мощности РУ равной 3000 МВт, из количества твэлов в активной зоне и из коэффициента неравномерности Kr, который принимался равным 1,2, 1,00 и 0,7 для первого, второго и третьего каналов, соответственно. В результате тепловая мощность, подводимая к каждому элементарному каналу, равнялась, соответственно, 29,6 кВт, 24,7 кВт и 17,3 кВт.
|
800 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
wρ, кг/(м2с) |
600 |
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T, oC |
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
400 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
|
|
|
|
t, с |
|
|
|
|
|
t, с |
|
|
|
Рис. 8. Изменение во времени массовой |
|
Рис. 9. Изменение во времени температуры |
|||||||||
скорости теплоносителя на входе в каналы |
|
теплоносителя на выходе из каналов |
|
|||||||||
|
800 |
|
|
|
|
|
12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
600 |
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8 |
|
|
|
|
|
/ м3 |
400 |
|
|
|
|
|
/с |
|
|
|
|
|
ρ, кг |
|
|
|
|
|
w, ì |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|
|
|
|
z, м |
|
|
|
|
|
z, м |
|
|
Рис. 10. Распределение по высоте каналов |
|
Рис. 11. Распределение по высоте |
|
|||||||||
|
|
плотности теплоносителя |
|
|
каналов скорости теплоносителя |
|
||||||
|
В расчетном анализе принималось, что параметры на входе и на выходе не |
|||||||||||
изменяются, а мощность тепловыделений линейно увеличивалась от нуля до |
||||||||||||
максимального значения за 10 с. |
|
|
|
|
|
|
|
|
155
800 |
|
|
|
|
|
20000 |
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
для однофазной среды |
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
с поправкой для СКД |
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
16000 |
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
/(м2K) |
|
|
|
|
|
°C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T, |
|
|
|
|
|
12000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вт |
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
|
|
α, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8000 |
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
4000 |
|
|
|
|
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|
|
|
z, м |
|
|
|
|
|
z, м |
|
|
Рис. 12. Распределение по высоте каналов: |
|
Рис. 13. Распределение по высоте |
|
||||||||
|
температуры теплоносителя; |
|
|
"горячего" канала (Kr = 1,2) |
|
||||||
|
температуры оболочек твэлов |
|
|
коэффициента теплоотдачи |
|
Результаты расчетов с ГУ на входе в виде постоянного расхода теплоносителя, показаны на рис. 8 – 13. Данные результаты получены для массовой скорости теплоносителя равной 700 кг/(м2с). Результаты расчетов не зависят от степени дросселирования ТВС на входе. Распределения параметров по высоте приведены для установившегося состояния (t = 25 c).
Для ГУ на входе в виде давления теплоносителя результаты расчетов зависят от степени дросселирования. На рис. 14 приведены результаты расчетов для трех различных величин коэффициента гидравлического сопротивления дросселирующего устройства на входе в ТВС. В первом расчетном варианте коэффициент гидравлического сопротивления (КГС) наибольший, а в третьем наименьший из трех. Перепад давления на каналах для различных вариантов выбирался из условия обеспечения массовой скорости теплоносителя в "холодном" состоянии равной примерно 1000 кг/(м2с).
|
1200 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
1000 |
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с) |
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
w, кг/(м2 |
|
|
|
|
|
T, oC |
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ρ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
|
|
|
|
t, с |
|
a) |
|
|
|
t, с |
|
|
|
1200 |
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
1000 |
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
м/(кг,wρ2с) |
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
TC,o |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
400 |
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
t, с |
t, с |
б)
156
|
1200 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
1000 |
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с) |
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
w, кг/(м2 |
|
|
|
|
|
T, oC |
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ρ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
|
|
|
|
t, с |
|
в) |
|
|
|
t, с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 14. Изменение во времени массовой скорости теплоносителя на входе в каналы (слева) и температуры теплоносителя на выходе из каналов (справа)
для различных КГС на входе в каналы:
a – вариант 1 с ζ1; б – вариант 2 с ζ2; в – вариант 3 с ζ3
(ζ1 > ζ2 > ζ3)
Из рис. 14 видно, что для рассмотренного граничного условия с уменьшением КГС на входе в канал возмущения теплогидравлических параметров в канале затухают медленнее. При этом важным параметром является место расположение квазифазового перехода, что демонстрируется на рис. 15, на котором приведено сравнение результатов расчетов для канала с Kr = 1,0 и с КГС соответствующему второму варианту (рис. 14 б) при равномерном профиле энеровыделения и при профиле энеровыделения с пиком внизу.
Анализ влияния на результаты расчетов шага интегрирования по времени и количества контрольных объемов, на которые разбивается канал, показал, что уменьшение шага интегрирования в два раза практически не влияет на результаты расчета, а увеличение в четыре раза количества контрольных объемов слабо влияет на частоту возникающих колебаний, но заметно влияет на амплитуду. Амплитуда колебаний уменьшилась на 30% для массовой скорости теплоносителя и 40% для температуры теплоносителя.
|
1200 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
|
1000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
м/(кг,wρ2с) |
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
TC,o |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
Равномерный профиль |
|
|
|
|
Равномерный профиль |
|
||
|
|
|
|
Профиль с пиком внизу |
|
|
|
|
Профиль с пиком внизу |
|
||
|
200 |
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
|
|
|
|
t, с |
|
|
|
|
|
t, с |
|
|
Рис. 15. Изменение во времени массовой скорости теплоносителя на входе в канал (слева) и температуры теплоносителя на выходе из канала (справа) для различных профилей энерговыделения по высоте канала (для канала с Kr = 1,0)
Представленные выше результаты расчетов выполнены для изолированных друг от друга каналов. При учете теплогидравлической связи между элементарными каналами возникает направленное течение теплоносителя между каналами и турбулентное перемешивание. При этом параметры между подканалами выравниваются, и течение становится более устойчивым (см. рис. 16). Приведенные на рис. 16 результаты соответствуют варианту расчета с ζ2 (см. рис. 14 б). Методика расчета поперечных
157
потоков теплоносителя представлена в [1]. Значения коэффициентов турбулентного перемешивания рассчитывалось по методике, приведенной в [5].
|
1200 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
|
|
|
|
1000 |
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
м/(кг,wρ2с) |
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
800 |
|
|
|
|
|
TC,o |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
600 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 1,2 |
400 |
|
|
|
|
|
|
400 |
|
|
|
|
Kr = 1,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kr = 0,7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
200 |
|
|
|
|
|
|
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
|
|
|
|
t, с |
|
|
|
|
|
t, с |
|
|
Рис. 16. Изменение во времени массовой скорости теплоносителя на входе в каналы (слева) и температуры теплоносителя на выходе из каналов (справа) при наличии поперечных связей между каналами (вариант 2)
Из представленного расчетного анализа можно сделать следующие общие выводы. При исследовании устойчивости течения теплоносителя в активной зоне ВВЭР СКД необходимо более точно моделировать ГУ на входе в активную зону, возможно, с учетом моделирования опускного участка входной камеры реактора и системы подачи питательной воды.
Наличие периодических колебаний теплотехнических параметров в активной зоне требует проведения анализа устойчивости течения теплоносителя в условиях периодических изменений ГУ на входе и на выходе из активной зоны (например, за счет пульсаций расхода питательной воды и расхода пара на турбину).
Перемешивание теплоносителя между элементарными каналами и между ТВС повышает устойчивость активной зоны к возмущению теплотехнических параметров.
Необходимо отметить, что кроме рассмотренных в данной работе вопросов устойчивости течения теплоносителя существуют еще механизмы гидронейтронной неустойчивости РУ, для исследования которой необходимо подключение к теплогидравлической программе модуля расчета нейтронной физики. Применительно к кипящим реакторам этот вопрос рассмотрен в [6, 7]. Данный опыт исследований целесообразно использовать при обосновании ВВЭР СКД.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Разработана программа ТЕМПА-СК, предназначенная для исследования нестационарных процессов тепломассопереноса ТВС реактора ВВЭР СКД, в том числе при наличии значительных локальных неоднородностей. Разработана модель ТВС реактора ВВЭР СКД. Проведены первые тестовые расчеты и выполнен предварительный анализ устойчивости течения теплоносителя в активной зоне ВВЭР СКД. Показано, что изменение шага интегрирования по времени и количества контрольных объемов в расчетной области не оказывают значительного влияние на результаты расчетов по программе ТЕМПА-СК.
В дальнейшем планируется работа по модернизации программы ТЕМПА-СК (в частности в области расчета теплофизических свойств теплоносителя), ее тестированию и последующей верификации.
158
A |
|
Условные обозначения |
– |
коэффициент; |
|
cp |
– средняя удельная теплоемкость теплоносителя, Дж/(кг·К); |
|
cp |
– удельная теплоемкость теплоносителя, Дж/( кг·К); |
|
dг |
– |
гидравлический диаметр канала, м; |
g |
– |
ускорение свободного падения, м/с2; |
Gr |
– |
критерий Грасгофа; |
h |
– |
удельная энтальпия теплоносителя, Дж/кг; |
Kr |
– коэффициент неравномерности в мощности твэлов активной зоны; |
|
Kz |
– коэффициент неравномерности энерговыделений по высоте активной зоны; |
|
k |
– критерий, учитывающий роль естественной конвекции; |
|
m |
– |
показатель степени; |
n |
– |
показатель степени; |
Nu |
– |
критерий Нуссельта; |
Nu0 |
– критерий Нуссельта, рассчитанный по среднемассовым параметрам; |
|
Pr |
– |
критерий Прандтля; |
Re |
– |
критерий Рейнольдса; |
s |
– шаг расположения твэлов в ТВС, м; |
|
T |
– |
температура теплоносителя, °C, К; |
t |
– |
время, с; |
w |
– |
скорость теплоносителя, м/с; |
z |
– высота от низа активной зоны, м; |
α– коэффициент теплоотдачи, Вт/( кг·К);
ζ– коэффициент гидравлического сопротивления;
λ– теплопроводность теплоносителя, Вт/(м·К);
μ– динамическая вязкость теплоносителя, Па·с;
ν– кинематическая вязкость теплоносителя, м2/с;
ρ |
– |
плотность теплоносителя, кг/м3; |
φ(k) |
– |
коэффициент. |
Индексы
ж– параметры теплоносителя при средней температуре потока;
пкр |
– |
псевдокритическая; |
ст |
– |
параметры теплоносителя при температуре омываемой поверхности. |
Список литературы
1.Чуркин А.Н. Математическое моделирование процессов тепломассопереноса в пучках тепловыделяющих стержней: Автореферат. диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук. ФГУП ОКБ «ГИДРОПРЕСС». Подольск. 2006.
2.Александров А.А., Григорьев Б.А. Таблицы теплофизических свойств воды и водяного пара: Справочник. М.: Издательство МЭИ. 1999.
3.Кириллов П.Л., Юрьев Ю.С., Бобков В.П. Справочник по теплогидравлическим расчетам (ядерные реакторы, теплообменники, парагенераторы). М: Энергоатомиздат. 1990.
4.Морозов И.И., Герлига В.А. Устойчивость кипящих реакторов. М.: Атомиздат. 1969.
5.Sadatomy M., Kawahara A., Sato Y. Prediction of the single-phase turbulent mixing rate between two parallel subchannels using a subchannel geometry factor // Nuclear Engineering and Design. 1996. V. 162. P. 245 – 256.
159
6.Экспериментальное исследование устойчивости корпусного кипящего реактора ВК-50 / В.А. Афанасьев, Б.В. Кебадзе, Г.И. Санковский и др. // Атомная энергия. 1968. Т. 24. Вып. 4. С. 363 – 367.
7.Идентификация динамических характеристик кодов RELAP5 и КОРСАР на частоте основного резонансного рабочего режима корпусного кипящего реактора ВК-50 / И.И. Семидоцкий, В.М. Махин, В.А. Жителев, С.Н. Антонов // Вопросы атомной науки и техники. Сер. Физика ядерных реакторов. 2007. Вып.1. С.98 – 103.
160