- •Правила электробезопасности в лаборатории
- •Порядок работы в лаборатории
- •Требования к оформлению отчета по выполнению лабораторной работы
- •Лабораторная работа № 1
- •Режимы работы электрической цепи
- •Лабораторная работа № 2
- •Метод наложения
- •Вспомогательные приемы
- •Изображение синусоидальных функций времени векторами и комплексными числами
- •Идеальные элементы r, l, с в цепи синусоидального тока
- •Последовательное соединение элементов r, l, с
- •Резонанс напряжений
- •Определение параметров реальных приемников
- •Экспериментальное определение угла сдвига фаз
- •Построение векторных диаграмм по экспериментальным данным
- •Описание лабораторной установки
- •Подготовка к выполнению работы
- •Программа выполнения работы
- •Контрольные вопросы
Изображение синусоидальных функций времени векторами и комплексными числами
Расчет цепей переменного тока существенно упрощается, если синусоидально изменяющиеся токи, напряжения и ЭДС заменить их изображениями на комплексной плоскости. Комплексные изображения позволяют совместить простоту и наглядность векторных диаграмм с возможностью проведения точных аналитических расчетов.
Плоскость комплексных чисел изображают с помощью оси действительных чисел (+1) и оси мнимых чисел (+j). Вектор располагают относительно оси действительных чисел под углом ψa, равным начальной фазе синусоидальной функции. Положительные углы отсчитываются от оси (+1) против движения часовой стрелки, а отрицательные - по направлению движения. Длина вектора в выбранном масштабе равна её амплитудному значению (рис. 3.3).
Любому вектору , расположенному на комплексной плоскости, однозначно соответствует комплексное число, которое может быть записано в трех формах:
показательной - ;
тригонометрической - ;
алгебраической - ,
где - действительная часть комплексного числа;- мнимая часть комплексного числа.
Для перехода от алгебраической формы записи к показательной модуль комплексного числа находят с помощью теоремы Пифагора (рис. 3.3), а аргумент – путем определения тангенса соответствующего угла:
.
, если A´>0.
, если A´<0.
Пример 1.
Алгебраическая форма удобна при сложении и вычитании комплексных величин, а показательная при умножении, делении, возведении в степень и извлечении корня.
Мнимая единица называетсяоператором поворота на угол π/2 = 900.
Умножение на j = e jπ/2 сводится к повороту вектора против хода часовой стрелки на 900, а умножение на –j = e -jπ/2 – к повороту вектора по ходу часовой стрелки на 900.
Комплексное действующее значение меньше комплексного амплитудного значения в раз:
.
Аналогично записывают комплексные значения тока, напряжений и ЭДС.
Например, мгновенное значение синусоидального тока заменяют комплексным амплитудным значением
или комплексным действующим значением
.
Пример2. От синусоидального тока
Im ω ψi
удобно перейти к комплексному амплитудному значению
или комплексному действующему значению
В алгебраической форме:
Пример 3. При записи мгновенного значения напряжения переходим от алгебраической формы записи =18+j24, В к показательной форме:
Тогда мгновенное значение напряжения:
Идеальные элементы r, l, с в цепи синусоидального тока
Резистивный элемент. Резистивный элемент как элемент схемы соответствует элементу цепи – резистору с сопротивлением R, если последний идеализирован, то есть этот элемент учитывает необратимые потери электрической энергии и пренебрегает энергиями электрического и магнитного полей (рис. 3.4).
При синусоидальном токе, протекающем по резистивному элементу i=Im sin(ωt+ψi), напряжение на его зажимах и ток связаны законом Ома:
uR = R i= R Im sin(ωt +ψi) = U Rm sin(ωt +ψu).
Амплитудные и действующие значения тока и напряжения на резистивном элементе также связаны законом Ома:
URm=RIm,UR=RI.
Из полученного выражения для мгновенного значения напряжения видно, что начальные фазы напряжения и тока одинаковы, то есть напряжение и ток резистивного элемента совпадают по фазе. Угол сдвига фаз φ=ψu - ψi=0.
На рис. 3.5, а представлены их волновые диаграммы. Начальная фаза тока принята отрицательной, ψi <0.
а) б)
Рис. 3.5
Если синусоидальные функции времени i(t) и u(t) заменить изображающими их комплексными величинами, то закон Ома в комплексной форме запишется следующим образом:
,
где - ,комплексные амплитуды.
Или для действующих комплексных величин
Векторы, изображающие синусоидальные функции времени, представлены на векторной диаграмме рис. 3.5, б. Векторы тока и напряжения на резистивном элементе совпадают по направлению(ψu = ψi).
Мгновенная мощность, резистивного элемента
Волновая диаграмма мгновенной мощности представлена на рис. 3.5, а. Из графика хорошо видно, что вся энергия, поступившая в резистивный элемент, расходуется в нем и не возвращается генератору.
Среднее значение мгновенной мощности за время, равное периоду синусоидального тока, называется активной мощностью:
а сопротивление R – активным сопротивлением.
Индуктивный элемент. Идеальный индуктивный элемент с индуктивностью L (рис. 3.6) учитывает энергию магнитного поля и явление самоиндукции. В этом случае пренебрегают потерями электромагнитной энергии и наличием энергии электрического поля.
Напряжение на зажимах индуктивного элемента при протекании синусоидального тока i=Im sin(ωt+ψi) будет определяться:
где -реактивное индуктивное сопротивлениесинусоидальному току;
- амплитудное значение напряжения на индуктивном элементе;
- начальная фаза напряжения, то есть напряжение на индуктивном элементе опережает свой ток на четверть периода.Угол сдвига фаз φ=ψu - ψi=π/2.
На рисунке 3.7, а представлена волновая диаграмма тока и напряжения индуктивного элемента.
При переходе к действующим значениям имеем UL=XLI.
В комплексной форме записи:
Для действующих комплексных значений
,
здесь - реактивное индуктивное сопротивление в комплексной форме записи.
а) б)
Рис. 3.7
На рис. 3.7, б построена векторная диаграмма для амплитудных комплексных значений тока и напряжения. Вектор напряжения на индуктивном элементе опережает вектор тока на угол π/2. На векторной диаграмме угол сдвига фаз φ показывают стрелкой от вектора тока к вектору напряжения (положительные углы отсчитываются против движения часовой стрелки, а отрицательные - по направлению движения).
Мгновенная мощностьиндуктивного элемента может быть определена:
, где ψu =ψi +π/2.
Из полученного выражения видно, что мгновенная мощность изменяется по синусоидальному закону с частотой, превышающей частоту тока в два раза. График мгновенной мощности индуктивного элемента показан на рис. 3.7, а. Среднее значение мгновенной мощности за период равно нулю.
В те промежутки времени, когда направления напряжения u и тока iсовпадают, мощностьpимеет положительные значения, это означает - индуктивный элемент потребляет электрическую энергию от источника, запасая в магнитном поле.энергия магнитного поля увеличивается, ток возрастает.
Когда направления напряжения и тока не совпадают, мощность имеет отрицательное значение. Это соответствует возврату электрической энергии к источнику и уменьшению тока в индуктивном элементе (рис. 3.7, а).
Интенсивность этого обмена характеризуют амплитудным значением мгновенной мощности, которое называют реактивной индуктивной мощностьюи обозначают QL:
QL = ULI = I2 XL, (ВАр).
Емкостный элемент. Идеальный ёмкостный элемент с ёмкостью C (рис. 3.8) учитывает только энергию электрического поля , пренебрегая необратимым расходом энергии в диэлектрике и наличием энергии магнитного поля.
При подключении емкостного элемента к источнику синусоидального напряжения uC = U Cm sin(ωt +ψu) изменяющая разность потенциалов будет вызывать перераспределение заряда и, следовательно, в цепи возникает ток
В приведённых выражениях:
- амплитудное значение тока;
- начальная фаза тока. Это означает: ток емкостного элемента опережает свое напряжение на четверть периода. Угол сдвига фаз φ = ψu - ψi=-π/2.
На рис. 3.9, а представлена волновая диаграмма тока и напряжения емкостного элемента.
а) б)
Рис. 3.9
При переходе к действующим значениям имеем:
или
где -реактивное емкостное сопротивление.
Перейдем к записи закона Ома в комплексной форме:
Для действующих комплексных значений
здесь - емкостное реактивное сопротивление в комплексной форме записи.
На рис. 3.9, б построена векторная диаграмма для амплитудных комплексных значений тока и напряжения. Вектор тока опережает вектор напряжения на угол π/2.
Мгновенная мощностьемкостного элемента может быть определена:
Из полученного выражения видно, что мгновенная мощность изменяется по синусоидальному закону с частотой, превышающей частоту тока в два раза. График мгновенной мощности индуктивного элемента показан на рис. 3.9, а. Среднее значение мгновенной мощности за период равно нулю.
В те промежутки времени, когда направления напряжения и тока совпадают, мощность положительна, т.е. емкостной элемент потребляет энергию от источника, запасая ее в электрическом поле. Энергия электрического поля увеличивается, напряжение нарастает.
Когда направления напряжения и тока не совпадают, мощность имеет отрицательное значение. Это соответствует возврату электрической энергии к источнику и уменьшению напряжения на емкостном элементе (рис. 3.9, а).
Интенсивность этого обмена характеризуют амплитудным значением мгновенной мощности, которое называют реактивной мощностью и обозначают QС:
QС = UСI=I2 XС, (ВАр).
Как видно из волновых диаграмм (рис. 3.7, а, 3.9, а), в каждый момент времени индуктивная и емкостная мгновенные мощности находятся в противофазе. При расчете суммарной реактивной мощности значение реактивной индуктивной мощности берется положительным, а реактивной емкостной мощности – отрицательной.