- •К.В. Бородкин, а.И. Болдырев,
- •Введение
- •1.2. Ламинарное движение жидкости в специальных
- •При одновременном учете влияния давления и температуры
- •1.3. Гидропневматические приводы технических систем
- •3. Типовой пример выполнения курсового
- •Кафедра «Технология машиностроения»
- •Защищен _____________________ Оценка ___________________
- •Гидропневмопривод специальных технических систем
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
1.2. Ламинарное движение жидкости в специальных
технических системах
При выполнении различных технологических операций в технологии машиностроения, например, при электрохимической обработке деталей, в качестве рабочего тела используют разнообразные капельные жидкости, движущиеся в каналах сложной формы. Причем, течение в подобного рода трубопроводах и зазорах, как правило, устанавливается ламинарным, о чем свидетельствует величина числа Рейнольдса, подсчитываемая по уравнению (1.2).
Метод решения задач ламинарного движения заключается в составлении дифференциального уравнения движения элемента жидкости, преобразовании этого уравнения с помощью подстановки выражения закона жидкостного трения Ньютона и интегрировании его при заданных граничных условиях задачи.
1.2.1. Примеры решения типовых задач.
В качестве примера рассмотрим случай ламинарного осевого течения жидкости под действием перепада давлений в кольцевом зазоре, образованном двумя соосно расположенными цилиндрическими поверхностями (рис. 6).
Рис. 6. Схема течения в кольцевом зазоре
Чтобы найти закон распределения скоростей по сечению зазора, выделим бесконечно малый кольцевой элемент, рассмотрим действующие на него силы и составим уравнение его движения. В результате будем иметь
(1.12)
Обозначая и пренебрегая членом2lddl, имеющим более высокий порядок малости по сравнению с остальными членами, получим после несложных преобразований следующее дифференциальное уравнение
рrdr + ld(r) = 0, (1.13)
интегрируя которое (с учетом того, что = du/dr), получим
(1.14)
Постоянные инаходят из граничных условий, которые требуют, чтобы при u = 0 и при u = 0. Поэтому закон распределения скоростей по поперечному сечению кольцевого зазора будет иметь вид
(1.15)
Произведя далее интегрирование скорости по сечению зазора, получим выражение для расхода жидкости
(1.16)
При выражение (1.16) переходит в формулу Пуазейля для труб круглого поперечного сечения
(1.17)
При установившемся ламинарном течении в трубе с некруглым поперечным сечением решение задачи оказывается более сложным. Опуская промежуточные выкладки, приведем только окончательные формулы для определения расхода для труб с различной формой поперечного сечения:
1) для трубы эллиптического поперечного сечения
(1.18)
где a и b - полуоси эллипса;
2) для трубы, имеющей поперечное сечение в форме равностороннего треугольника со стороной а
(1.19)
3) для трубы прямоугольного поперечного сечения
(1.20)
где - функция, значения которой приведены в табл. 1;
a и b - половины сторон прямоугольника.
Таблица 1
Значения функции в зависимости от параметровa и b
(a/b) |
1,0 |
1,2 |
1,5 |
2,0 |
3,0 |
5,0 |
10,0 |
f(a/b) |
2,25 |
2,20 |
2,08 |
1,83 |
1,40 |
0,93 |
0,50 |
Если имеет место плоское ламинарное течение в зазоре между неподвижными параллельными пластинами (рис. 7), то из рассмотрения равномерного движения выделенного элемента жидкости приходим к следующему дифференциальному уравнению
(1.21)
где р - перепад давлений на длине зазора l.
Рис.7. Схема течения в плоскопараллельном зазоре
Интеграл этого уравнения с учетом граничного условия (равенства нулю скорости на стенках) дает
(1.22)
где b - зазор между пластинами.
Закон распределения скоростей по высоте зазора - параболический (в пространстве - параболический цилиндр), средняя скорость
(1.23)
Из последней формулы легко получить выражение для расхода жидкости в зазоре между пластинами
(1.24)
где В - ширина зазора.
Вязкость жидкости изменяется с давлением и температурой. Эти зависимости выражаются формулами
при t = = const, (1.25)
при , (1.26)
где - вязкость при давлениии температуре;
и - опытные коэффициенты, различные для различных жидкостей.