Нурушев Введение в поляризационную 2007

Используя данные по поляризации в реакциях (11a и 11b), можно най-

ти поляризацию P(η′). Она представлена на рис. 2с сплошной линией. В пределах статистических ошибок можно говорить о качественном согласии между моделью и экспериментом, хотя в интервале 0 < |t| (ГэВ/с)2 < < 0,4 их знаки расходятся. На том же рис. 2с пунктирной линией показан результат расчета работы [Арестов (1986)] по модели Редже. Согласие с экспериментальными данными вполне удовлетворительное.

Переходим к рис. 2d с ω-мезоном. Интерес к образованию векторных мезонов, особенно с применением поляризованной мишени, существует давно [Achasov (1983)]. Поэтому неудивительно, что асимметрия в интересующей нас реакции (11d) была предсказана до получения экспериментальных данных при 40 ГэВ и представлена сплошной линией на рис. 2d. В этой модели учитываются полюса ρ, A2 , P и разрезы

A2 A2 + A2 A2P, ρρ + ρρP, ρA2 + ρA2P .

Параметры модели определялись из экспериментальных данных по реакции π− p(↑)→ ω n при 6 ГэВ, полученным на ZGS [Shaevitz (1976)], и

реакции π− p(↑)→ ρ n при 17,2 ГэВ, полученным в ЦЕРН [Becker (1977)].

Как видно из рис. 2d, количественного согласия между предсказанием этой модели и данными эксперимента при 40 ГэВ не наблюдается.

Реакция (11е) изучалась в фоновом режиме к реакции (11а) и не была оптимизирована. Тем не менее, она привлекательна тем, что для нее справедливо равенство P = A. Это позволяет нам из измерений лево-правой асимметрии образования К0 с поляризованной мишенью определить поляризацию Λ-гиперонов в этой реакции. Так что на рис. 2е представлена

поляризация Λ-гиперонов в функции от t ′. На этом же рисунке представлены предсказания трех моделей. Сплошная кривая представляет предсказание модели слабого обменного вырождении [Арестов (1983)], точечнопунктирная линия – расчеты по эйкональной модели [Аракелиян (1983)] и модели цветной трубки – заштрихованная полоска [Anderson (1982)]. Видно, что первые две модели показывают количественное согласие с экспериментом, в то время как последняя модель расходится с ним при малых значениях t ′.

Наконец, последняя реакция (11f) с участием f-мезона дожидается своей очереди по теоретической интерпретации.

Список литературы

Аввакумов И.А. и др. Преnpинт ИФВЭ, ОЭФ 80-94, SERP-E-112, Сер-

пухов (1980).

511

Аввакумов И.А. и др. Преnpинт ИФВЭ, ОЭФ 81-15, Серпухов (1981). Аввакумов И.А и др. ЯФ 35 (1982) 1465.

Антипов Ю.М. и др. Препринт ИФВЭ 73-30, Серпухов (1973). Антипов Ю.М. и др. Препринт ИФВЭ 76-95, Серпухов (1976). Аракелиян Г.Г. и др. ЯФ 38 (1983) 1525.

Арестов Ю.М. и др. Препринт ИФВЭ 83-124, Серпухов (1983). Арестов Ю.И. и др. ЯФ 40 (1984) 204.

Арестов Ю.И. Препринт ИФВЭ 86-82, Серпухов (1986).

Трошин С.М., Тюрин Н.Е. Препpинт ИФВЭ, ОТФ 80-12, Серпухов

(1980).

Трошин С.М., Тюрин Н.Е. Труды II Международного семинара по спиновым явлениям в физике высоких энергий, Протвино, 1984, 167.

Achasov N.N. and Shestakov G.N. Труды Международного семинара по спиновым явлениям в физике высоких энергий, Серпухов, 1983, 183.

Anderson B. et al. Lund University, LUTP 82-6 (1982).

Becker H. et al. In: Proc. 18th Int. Conf. on High Energy Physics, Tbilisi, v.1 (1977) C27.

Bonamy P. et al. Phys. Lett. 23 (1966) 501. Bonamy P. et al. Nucl. Phys. 52B (1973) 392.

Enkovsky L.L. and Struminsky B.L. Prepr. ITP-83-121E, Kiev (1983). Gauron P. et al. Phys. Rev. Lett., 52 (1984) 1252.

Hill D. et al. Phys. Rev. Lett., 30 (1973) 349.

Krzywicki A. and Tran Tranh Van J., Lett. Nuovo Cim. 12 (1969) 249. Nurushev S.B. In: Proc. 3rd Int. Symp. on pion-nucleon and nucleon-

nucleon Physics, Gatchina, USSR (1989) 398.

Saleem M. and Fasal-e-Aleem. Phys. Rev. D27 (1983) 2468. Shaevitz M.N. et al. Phys. Rev. Lett. 36 (1976) 8.

Troshin S.M., Tyurin N.E. Proc. 6th Int. Symp. оn Polar. Phenomena in Nucl. Phys., Osaka (1985) 207.

Troshin S.M., Tyurin N.E. Prepr. IHEP 86-79, Serpukhov (1986).

512

Заключение к части III

Экспериментальная программа по спиновой физике высоких энергий делает выдающийся прогресс. Эксперимент SLD на ускорителе SLC демонстрирует эффективность применения поляризованного электронного пучка для точного измерения параметров стандартной модели. Превосходные результаты были получены в измерении спиновых структурных функций с высокой точностью, которые позволили сделать тщательную проверку правил сумм, определить отдельные вклады в спин легких валентных и морских кварков. Те же самые данные использовались для точного определения бегущей константы связи. Хотя было собрано много данных, проблема, кажется, далека еще от конечного решения, особенно в отношении поляризации глюонов и морских кварков, а также роли орбитального момента. Поэтому необходимы новые эксперименты в этой области с лучшей точностью и в широкой кинематической области. Поляризация гиперонов, представляющая собой важное открытие в спиновой физике высоких энергий, заслуживает более серьезных усилий, чтобы понять ее зависимость от энергии, pТ, хF и аромата, так же как и механизм переноса спина. Одно- и двухспиновые измерения могут в перспективе дать ключевой вклад в понимание структуры спина нуклона, и это – хорошая новость, что несколько спиновых программ были одобрены на SLAC, HERA, CERN, RHIC для таких исследований. Поэтому мы можем заключить, что спиновая физика имеет хорошую перспективу.

513

Сандибек Байтемирович Нурушев Михаил Федорович Рунцо Михаил Николаевич Стриханов

ВВЕДЕНИЕ В ПОЛЯРИЗАЦИОННУЮ ФИЗИКУ

Учебное пособие

Редактор Е.Е. Шумакова

Подписано в печать 15.11.2007. Формат 60 × 84 1/16

Печ. л. 32,25. Уч.-изд. л. 32,25. Тираж 200 экз.

Изд. № 1/13 Заказ № 0-626

Московский инженерно-физический институт (государственный университет). 115409, Москва, Каширское ш., 31.

Типография издательства “Тровант”. г. Троицк Московской области.