- •Электромагнитная индукция (эми)
- •Электромагнитные колебания
- •Волновая оптика
- •Основы специальной теории относительности (сто)
- •1.2. Взаимодействие проводников с током
- •1.3. Индукция магнитного поля
- •1.4. Сила Лоренца. Правило левой руки для определения направления силы Лоренца
- •1.5. Сила Ампера. Правило левой руки для определения направления силы Ампера
- •1.6. Магнитный поток
- •2. Электромагнитная индукция
- •2.1. Явление электромагнитной индукции
- •2.2. Закон электромагнитной индукции
- •2.3. Явление самоиндукции
- •3. Электромагнитные колебания
- •3.1. Колебательный контур ( - контур). Свободные электромагнитные колебания в контуре без сопротивления.
- •3.2. Вынужденные электромагнитные колебания. Переменный ток
- •4. Основы специальной теории относительности
- •5. Геометрическая оптика
- •5.1. Закон прямолинейного распространения света
- •5.2. Законы отражения света
- •5.4. Явление полного внутреннего отражения от границы двух сред
- •5.5. Линзы. Построение изображения в линзе
- •5.6. Формула тонкой линзы. Увеличение изображения в линзе
- •5.7. Оптические приборы. Системы линз
- •Примеры использования линз
- •6. Волновая оптика
- •6.1. Электромагнитные волны (эмв)
- •6.2. Интерференция света
- •6.3. Дифракция света
- •Принцип Гюйгенса-Френеля
- •Дифракционная решётка
- •7. Квантовая оптика
- •7.1. Внешний фотоэффект. Фотоны
- •7.2. Атомная физика
- •Постулаты Бора
- •Спектры излучения и поглощения
- •8. Элементы ядерной физики
- •8.1. Состав и характеристики атомного ядра
- •Ядерные силы. Модель ядра
- •8.2. Радиоактивность
- •8.3. Виды радиоактивных излучений
- •8.4. Ядерные реакции деления
- •8.5. Ядерные реакции синтеза
- •Образцы решения типовых задач
- •Задача № 3
- •Решение
- •Задача № 4
- •Решение
- •Задача № 5
- •Решение
- •Задача № 6
- •Решение
- •Задача № 7
- •Решение
- •Задача № 8
- •Решение
- •Задача № 9
- •Решение
- •Задача № 10
- •Задача № 14
- •Решение
- •Задача № 15
- •Решение
- •Задача № 16
- •Задача № 26
- •Задача № 27
- •Решение
- •Рекомендуемая литература
- •Оглавление
- •1.6. Магнитный поток……………………………………………………………..…..15
- •2.2. Закон электромагнитной индукции…………………………………..…….18
- •2.3. Явление самоиндукции ………………………………………..……………...19
- •5.4. Явление полного внутреннего отражения от границы двух сред…………………………………………………………………………………………….32
- •5.5. Линзы. Построение изображения в линзе………………………………33
- •5.7. Оптические приборы. Системы линз………………………………………38
- •Максимов с.М., Пруцакова н.В., Ковалева в.С., Мардасова и.В.
- •Часть 2
5.4. Явление полного внутреннего отражения от границы двух сред
Если источник света находится в среде с показателем преломления (рис. 21), то испускаемые им лучи, достигая границы данной среды со средой, характеризуемой показателем преломления<, преломляются так, что угол преломления больше угла падения :
.
При этом часть падающего света, как на любой границе раздела, отражается в среду с показателем преломления . Если значение угла падения таково, что угол преломления = 90°, то свет не выходит
Рис. 21. Полное внутреннее отражение.
в среду с показателем преломления <, а полностью отражается в среду, где находится источник. Такое явление называется явлениемполного внутреннего отражения, а угол , соответствующий углу преломления = 90°, называется предельным углом полного внутреннего отражения и определяется равенством
.
Полное внутреннее отражение наблюдается и при всех углах падения >, что и объясняет название этого угла как предельного.
Явление полного внутреннего отражения широко используется в современной компьютерной технике для организации оптоволоконной связи. Ее основу составляет шнур, собранный из тонких стеклянных нитей (волокон), вдоль которых свет распространяется с небольшими потерями из-за его малого поглощения. Покинуть волокно через боковую поверхность свет не может.
5.5. Линзы. Построение изображения в линзе
На рис. 22 представлены простейшие профили стеклянных линз: плоско-выпуклая, двояковыпуклая (рис. 22,б), плоско-вогнутая (рис. 22,в) и двояковогнутая (рис. 22,г). Первые две из них в воздухе являются собирающими линзами, а вторые две – рассеивающими. Эти названия связаны с тем, что в собирающей линзе луч, преломляясь, отклоняется в сторону оптической оси, а в рассеивающей наоборот.
Лучи, идущие параллельно главной оптической оси, отклоняются за собирающей линзой (рис. 23,а) так, что собираются в точке, называемой фокусом. В рассеивающей линзе лучи, идущие параллельно главной оптической оси, отклоняются так, что в фокусе, находящемся со стороны падающих лучей, собираются их продолжения (рис. 23,б). Расстояние до фокусов с одной и другой стороны тонкой линзы одинаково и не зависит от профиля правой и левой поверхностей линзы.
Рис. 22. Плоско-выпуклая (а), двояковыпуклая (б), плоско-вогнутая (в) и двояковогнутая (г) линзы.
Рис. 23. Ход лучей, идущих параллельно главной оптической оси, в собирающей (а) и рассеивающей (б) линзах.
Луч, идущий через центр линзы (рис. 24,а – собирающая линза, рис. 24,б – рассеивающая линза), не преломляется.
Рис. 24. Ход лучей, идущих через оптический центр О, в собирающей (а) и рассеивающей (б) линзах.
Лучи, идущие параллельно друг другу, но не параллельно главной оптической оси, пересекаются в точке (побочном фокусе) на фокальной плоскости, которая проходит через фокус линзы перпендикулярно главной оптической оси (рис. 25,а – собирающая линза, рис. 25,б – рассеивающая линза).
Рис. 25. Ход параллельных пучков лучей в собирающей (а) и рассеивающей (б) линзах.
Фокусное расстояние – расстояние от центра линзы до фокуса – зависит только от относительного показателя преломленияматериала линзы и среды и радиусов кривизны сфер, ограничивающих поверхность линзы. Например, для двояковыпуклой собирающей линзы, ограниченной сферами с радиусамии,
.
При построении (рис. 26) изображения какой-либо точки (например, кончика стрелки) с помощью собирающей линзы, из этой точки выпускают два луча: параллельно главной оптической оси и через центр O линзы.
Рис. 26. Построение изображений в собирающей линзе
В зависимости от расстояния от стрелки до линзы можно получить четыре типа изображения, характеристики которых описаны в таблице 2. При построении изображения отрезка, перпендикулярного главной оптической оси, его изображение оказывается также отрезком, перпендикулярным главной оптической оси.
В случае рассеивающей линзы изображение предмета может получиться только одного типа – мнимое, уменьшенное, прямое. В этом легко убедиться, проведя аналогичные построения конца стрелки с помощью двух лучей (рис. 27).
Таблица 2
|
|
Расстояние от предмета до линзы |
Характеристика изображения |
0 << |
Мнимое, увеличенное, прямое |
<< 2 |
Действительное, увеличенное, перевернутое |
= 2 |
Действительное, в натуральную величину, перевернутое |
> 2 |
Действительное, уменьшенное, перевернутое |
Рис. 27. Построение изображений в рассеивающей линзе