- •111Equation Chapter 1 Section 1Лабораторная работа № 1 Вычисление ошибок физических измерений. Определение плотности тел правильной геометрической формы Краткие теоретические сведения
- •Лабораторная работа № 2
- •Ход работы:
- •Лабораторная работа № 3 определение коэффициента вязкости и силы внутреннеготрения жидкости по методу стокса
- •Ход работы:
- •Ход работы:
- •Лабораторная работа №4 получение и исследование поляризованного света.
- •Выполнение работы
- •Ход работы:
- •Ход работы:
- •Лабораторная работа № 5 изучение дифракционной решетки
- •Выполнение работы
- •Ход работы:
- •Лабораторная работа № 6 кольца ньютона
- •Выполнение работы
- •Лабораторная работа № 7 определение увеличения микроскопа теоретические положения
- •Описание установки
- •Порядок работы
- •Лабораторная работа № 8
- •Лабораторная работа № 15 изучение характеристик магнитного поля земли
- •Выполнение работы
- •Ход работы:
- •Ход работы:
Ход работы:
Установить поворотный лимб поляризатора в положение 00.
Вращая анализатор, определить его положения, при которых микроамперметр будет показывать Imax и Imin.
По рабочей формуле определить степень поляризации света.
Обработка результатов:
Вывод:
Лабораторная работа № 5 изучение дифракционной решетки
Вопросы для подготовки:
Природа света. Принцип Гюйгенса-Френеля.
Дисперсия света. Поглощение света. Закон Бугера.
Рассеяние света. Закон Рэлея.
Интерференция света. Когерентность. Условия максимума и минимума.
Дифракция света и ее виды.
Дифракционная решетка, ее параметры. Главные максимумы, главные и побочные минимумы.
Приборы и оборудование:
Осветитель, оптическая скамья, дифракционная решетка, линза, экран.
Схема экспериментальной установки для изучения дифракционной решетки
Цель: Используя волновые свойства света, изучить дифракционную решетку, неизвестную длину волны спектральной линии.
Выполнение работы
Задание 1. Определение длины волны спектральной линии
Рабочая формула:
где – длина световой волны, d – постоянная дифракционной решетки, k – порядок спектра, - угол дифракции.
Ход работы:
Определить углы дифракции для каждой спектральной линии (синей, зеленой, красной – по указанию преподавателя).
Опыт повторить пять раз для разных положений дифракционной решетки.
Для каждого опыта определить синус угла дифракции () с помощью теоремы Пифагора.
Используя рабочую формулу, определить длину волны исследуемой спектральной линии.
Данные занести в таблицу, определить погрешность измерений.
Таблица результатов: Определение длины волны спектральной линии
№ п/п |
sin |
м |
м |
ε % | ||
1 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
| ||
… |
|
|
|
| ||
|
|
|
|
| ||
10 |
|
|
|
| ||
|
|
= м |
= |
Обработка результатов:
Вывод:
Результат: (м) ε= %
Лабораторная работа № 6 кольца ньютона
Вопросы для подготовки:
Вывести уравнение для радиуса темного кольца в отраженном свете.
Чем отличается когерентное излучение от некогерентного?
Какова длина когерентности монохроматического излучения?
Приборы и оборудование:
Микроскоп, зеркальце, линза, ртутная лампа со светофильтром
Схема экспериментальной установки для изучения колец Ньютона
а) |
б) |
Рис.1. а) принципиальная схема экспериментальной установки. Параметры: - радиус кривизны линзы,- радиус слоя, отстоящего на расстониеот зеркальца; б) увеличенное изображение линзы на зеркальце. |
Цель: ознакомление с явлением интерференции в тонких плёнках на примере колец Ньютона, измерение радиуса кривизны стеклянной поверхности.
Теоретическая часть
"Кольца Ньютона" - интерференционная картина, которая возникает при падении плоской световой волны на систему, состоящую из стеклянной пластины и линзы или шара (Рис.1б). Отражение волн происходит в точках А,В,С и D. Разность хода между волнами, отраженными в точках А и В, С и D, А и С, В и D, значительно превышает длину когерентности для тепловых источников света, поэтому волны, отраженные в этих точках, когерентными не будут, т.е. не будут интерферировать. Достаточно малую протяженность имеет лишь отрезок ВС. Поэтому волны, отраженные в точках В и С, можно считать когерентными. Попадая в глаз наблюдателя, они будут обусловливать интерференционную картину.
Разность хода волн, отраженных в точках В и С и интерферирующих в отраженном свете (рис.2), будет равна
22\* MERGEFORMAT ()
где h - толщина воздушного зазора; λ - длина волны падающего света. Слагаемое λ/2 в уравнении (1) отражает изменение фазы волны при отражении от оптически более плотной среды (стекло) в точке С. Разность хода Δ будет одинакова для всех волн, отраженных на одинаковом расстоянии от геометрического центра системы (точки касания О). Вследствие этого интерференционная картина будет иметь вид колец. В центре картины, в точке О, разность хода интерферирующих волн равна λ/2, и будет наблюдаться темное пятно. Если использовать металлический шар вместо стеклянной линзы, то центр интерференционной картины будет светлым.
Толщина воздушного слоя отвечающего m-му кольцу, связана с радиусом этого кольцаи радиусом кривизнысоотношением:
. 33\* MERGEFORMAT ()
Условие образования m-го темного кольца можно записать в виде
. 44\* MERGEFORMAT ()
Откуда следует:
. 55\* MERGEFORMAT ()
Из уравнений (2) и (4) получим для радиусов темных колец
, 66\* MERGEFORMAT ()
где .
Для радиусов светлых колец формула примет вид
. 77\* MERGEFORMAT ()
Уравнения (5) и (6) позволяют по измерениям радиусов темных или светлых колец Ньютона определить длину волны света λ, если известен радиус кривизны линзы R, или наоборот - по известной длине волны λ определять радиус кривизны R.
На практике уравнениями (5) и (6) обычно не пользуются, так как положение центра окружностей неопределенно и абсолютное значение rm находят с большой погрешностью. Повысить точность определений с помощью колец Ньютона можно, если использовать значения разности квадратов радиусов интерференционных колец. Если измерены радиусы m-го и k-гo кольца, то
. 88\* MERGEFORMAT ()
При измерении диаметров колец уравнение (7) примет вид
. 99\* MERGEFORMAT ()
Откуда
, 1010\* MERGEFORMAT ()
. 1111\* MERGEFORMAT ()
Формулы 10, 11 верны как для светлых, так и для темных колец.