- •Физика атома, атомного ядра и элементарных частиц
- •Рассмотрим одномерное движение частицы в об- ласти, где существует потенциальный барьер: "ступенька" прямоугольной
- •Запишем уравнение Шредингера:
- •Обозначим:
- •Врассматриваемой задаче частицы, прошедшие в область 2, при движении в этой области никаких
- •Решая относительно b1 и a2 находим:
- •Для определения коэффициента прохождения (прозрачности) учтем различные скорости части- цы в областях 1
- •Отсюда вероятность найти частицу в области 2
- •Рассмотрим теперь про- хождение частиц через прямоугольный потенци- альный барьер конечной ширины d:
- •Как и в предыдущей задаче, из условий непрерыв-
- •Явление прохождения частицы сквозь потенци- альный барьер называется туннельным эффек- том; при прохождении
- •Мы рассмотрели потенци- альный барьер упрощенной прямоугольной формы. Од- нако, полученный результат легко
Физика атома, атомного ядра и элементарных частиц
10 (2). Простейшие задачи квантовой механики.
Прохождение частицы через потенциальный барьер. Туннельный эффект.
Рассмотрим одномерное движение частицы в об- ласти, где существует потенциальный барьер: "ступенька" прямоугольной формы. Направим ось x по направлению движения частицы. На границе областей 1 и 2 частица либо пройдет через барь- ер в область 2, либо отразится и будет двигаться в область 1 в противоположном направлении. Ес-ли слева направо движется поток частиц, то часть из них пройдет через барьер, а часть отразится.
Задача заключается в оп- ределении вероятностей прохождения и отражения частицы при прохождении через барьер.
Вклассической механике если кинетическая энер- гия частицы больше высоты барьера: T=E >U0, то частица преодолевает барьер с достоверностью.
Вквантовой механике это не так: частица может от- разиться от барьера с некоторой вероятностью R≠0.
Вклассической механике при E<U0 переход части- цы из области 1 в область 2 невозможен: отраже- ние с достоверностью происходит на границе об-
ластей. В квантовой механике имеется вероятность найти частицу в области 2. Докажем это, найдем эти вероятности и соответствующие коэффициенты отражения и прохождения (прозрачности).
Запишем уравнение Шредингера:
|
2m |
|
0, x 0 |
|
|
|
2 |
|
2 E U 0, где |
|
1 |
||
2 |
U |
|
|
|
||
x |
|
(2) |
||||
|
h |
U0 , x 0 |
Найдем решения отдельно в области 1 и 2, а за- тем, используя условие непрерывности, согласуем эти решения (“сошьем”) между собой.
В области 1: |
d 2 |
|
1 |
2m |
E 1 |
0 |
(10.1) |
|
dx2 |
h2 |
|||||||
|
|
|
|
|
В области 2: |
d 2 |
|
2 |
2m |
(E U0 ) 2 |
0 (10.2) |
|
dx2 |
h2 |
||||||
|
|
|
|
Обозначим: |
k1 |
1 |
2mE ; |
k2 |
1 |
2m(E U0 ) (10.3) |
|
|
h |
|
|
h |
|
Тогда записанные уравнения принимают вид:
d 2 |
1 |
k12 1 0 ; |
d 2 |
2 |
k22 2 0 (10.4) |
|
dx2 |
dx2 |
|||||
|
|
|
|
а их общие решения:
|
1 |
a eik1x b e ik1x |
(10.5) |
|
|
1 |
1 |
2 a2eik2 x b2e ik2 x
a1 – амплитуда падающей волны, в области 1, b1 – амплитуда отраженной волны, в области 1, a2 – амплитуда прошедшей волны, в области 2, b2 – амплитуда отраженной волны, в области 2.
Врассматриваемой задаче частицы, прошедшие в область 2, при движении в этой области никаких препятствий не встречают, поэтому отраженного потока в этой области быть не должно, значит
амплитуда отраженной волны в области 2 должна равняться нулю: b2 = 0.
Амплитуды b1 и a2 найдем из условий непрерыв- ности при x=0:
|
1 x 0 2 x 0 |
a1 b1 a2 |
||||
d 1 |
|
d 2 |
|
|
a1ik1 b1ik1 a2ik2 (10.6) |
|
dx |
dx |
|
||||
x 0 |
x 0 |
|
|
|
||
|
|
|
a b k2 a |
2 |
||
|
|
|
1 |
1 |
k1 |
|
|
|
|
|
|
|
Решая относительно b1 и a2 находим:
a2 |
2k1 |
a1 |
; b1 |
k1 |
k2 |
a1 . (10.7) |
|
k1 k2 |
|
|
k1 |
k2 |
|
Отсюда коэффициент отражения:
2 |
|
|
|
2 |
|
1 |
1 |
|
U |
0 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
R b1 |
k1 |
k2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
(10.8) |
2 |
|
|
|
|
1 |
1 U0 |
|
||||||
a1 |
k1 |
k2 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
Для определения коэффициента прохождения (прозрачности) учтем различные скорости части- цы в областях 1 и 2:
D |
a2v |
; |
v1 |
|
p1 / m : k1; |
|
v2 p2 / m : k2 . |
||||||||||
2 |
2 |
|
|
||||||||||||||
|
|
a2v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
|
a22v2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Здесь a2v |
и |
- потоки в областях 1 и 2. |
|||||||||||||||
|
|
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Поэтому коэффициент прозрачности: |
|
|
|
||||||||||||||
2 |
k2 |
|
|
2k1 |
|
2 |
k2 |
4k1k2 |
|
|
|
4 |
1 |
U0 |
|
|
|
D a2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
E |
2 |
(10.9) |
||||
2 |
k1 |
|
|
|
|
k1 |
k1 k2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
a1 |
k1 k2 |
|
|
|
1 |
1 U0 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Очевидно, D+R=1, т.е. частица либо отражается, либо преодолевает барьер, как и должно быть
В классической механике при E>U0 частица прео- долевает барьер с достоверностью. В квантовой механике это не так: частица может отразиться от барьера и в этом случае (с некоторой вероятнос- тью R≠0). В классической механике при E<U0 пе- реход частицы из области 1 в область 2 невозмо- жен: отражение с достоверностью происходит на
границе областей. В квантовой механике имеется |
|||||
вероятность найти частицу в области 2. |
|||||
Действительно, в этом случае |
|||||
k2 1 |
2m E U0 |
i |
2m U0 E ik, |
||
h |
|
|
|
h |
|
|
|
2 |
a eik2 x a e kx , |
||
|
|
2 |
|
2 |
Отсюда вероятность найти частицу в области 2
равна: |
|
|
|
|
|
2 |
2m U0 |
E x |
|
||
|
2 a |
2 |
e 2kx a |
2 e |
. (10.10) |
||||||
h |
|
|
|
||||||||
|
2 |
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
||
В то же время коэффициент отражения при E<U0 |
|||||||||||
равен: |
k1 ik |
2 |
|
|
ik |
|
k1 ik |
|
|
|
|
|
|
1 |
(10.11) |
||||||||
R |
|
RR* k1 |
|
|
|||||||
k ik |
|
k ik |
k ik |
|
|
||||||
|
1 |
|
|
1 |
|
|
1 |
|
|
|
Это означает, что отражение является полным, но не обязательно происходит на самой границе областей: некоторые частицы заходят в область 2, а затем возвращаются в область 1.