Элтех_ДЗ
.pdf3. Расчет электрических цепей однофазного синусоидального тока
Методические рекомендации по выполнению задания
1. Мгновенное значение величины, синусоидально изменяющейся с течением времени
a(t) = Am sin(ωt + ψa ) ,
где Аm − максимальное значение или амплитуда; (ωt+ψa) − фаза (фазовый угол); ψa − начальная фаза (начальный фазовый угол); ω − угловая частота
[рад/c].
Период T [c] , угловая частота ω и частота f [Гц] связаны соотношением ω=2π f = 2Tπ ; f = T1 .
По приведенному уравнению можно построить синусоиду и соответст- вующую векторную диаграмму, которая получается с учетом того, что мгно- венные значения а – это проекция вращающегося вектора Аm на ось мнимых
чисел.
Аналитически этот вращающийся вектор записывается как
|
|
Аm e |
ψa e |
ω |
|
||
|
|
|
|
|
j |
j t |
|
Амплитуда |
|
Оператор поворота |
Оператор вращения с |
||||
|
|
на угол ψa |
|
|
угловой частотой ω |
||
Обозначим А e jψа = А , где А |
m |
− комплексное амплитудное значение. |
|||||
m |
m |
|
|
|
|
|
Таким образом, а(t)=Аm sin(ωt + ψа) = Im[ Аm e jωt].
−
Метод представления синусоидальных функций времени изображениями в виде векторов на комплексной плоскости называется символическим методом или методом комплексных амплитуд.
При необходимости можно оперировать комплексным действующим зна- чением A = Am / 2 с учетом того, что действующее значение A = Am / 2 .
2. Комплексные числа. Комплексное число, соответствующее точке, в ко- торой лежит конец вектора Аm, может быть написано в следующих формах
-алгебраической Am = p + jq = Am (cosψa + jsin ψa );
51
-показательной |
|
A |
= A e jψa |
(в |
соответствии с формулой Эйлера |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
cosψa ± jsin ψa = e± jψa ). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Здесь p = Am |
cosψa = Re[Am ] – вещественная часть комплексного числа Аm; |
||||||||||||||||||
q = Am |
sin ψa = Im[Am ] – мнимая часть комплексного числа |
А |
m; |
||||||||||||||||
|
|||||||||||||||||||
A |
= |
|
A |
m |
|
|
= |
|
p2 |
+ q2 |
|
– модуль комплексного числа А (всегда поло- |
|||||||
|
|
||||||||||||||||||
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|||
жителен); |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ì |
|
arctg( |
q |
) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
ï |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
ï |
|
|
|
|
|
|
p |
|
p>0 |
|
– угол или аргумент комплексного числа. |
|||||||
ya |
= í |
|
|
|
|
q |
|
|
|
|
|||||||||
|
ï |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
ïarctg |
|
+180° |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
p |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
î |
|
|
|
|
|
|
|
* |
|
p<0 |
|
e− jψa называется сопряженным числу |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Комплексное число |
|
|
|
|
|||||||||||||||
A = p − jq = A |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
m |
Am = p + jq = Am e jψa .
j = -1 = e jπ2 – мнимая единица или оператор поворота на угол π2 = 900 ;
Умножение комплексного числа Am на число e jα сводится к повороту век- тора Am в комплексной плоскости на угол a: Am e jα = Ame jψ a e jα = Ame j(ψ a +α ) . При a>0 вектор Am поворачивается против часовой стрелки, при a<0 – по часовой стрелке.
3. Источник напряжения с ЭДС e(t) = Em sin(ωt + ε)
можно полностью охарактеризовать, задав комплексную ам-
плитуду ЭДС E |
m |
= E e jε |
или комплексное действующее зна- |
||
|
m |
|
|
|
|
чение ЭДС E = Ee jε ( E = E / |
|
). |
|||
2 |
|||||
|
|
|
m |
4. Пассивный элемент электрической цепи определяет-
ся комплексным сопротивлением Z = ze jϕ - комплексным числом,
равным отношению комплексного напряжения на зажимах дан-
ного элемента к комплексному току этого элемента
Z = UI = R + jX = Ze jϕ ,
Где U и I – комплексные действующие значения напряжения и тока;
R – вещественная часть комплексного сопротивления Z или активное сопротивление цепи;
X – мнимая часть Z или реактивное сопротивление цепи, составленное из индуктивного X L = ωL и емкостного XC = 1/ ωC сопротивле-
ний;
Z – модуль комплексного сопротивления цепи или полное сопротивле- ние цепи;
j – аргумент Z , равный углу сдвига фаз между током и напряжением.
52
Отношение комплексного тока в данной цепи к комплексному напряже-
нию на её зажимах называется комплексной проводимостью электрической цепи
Y = UI = G − jB = Ye− jϕ = Z1 .
Таким образом, от комплексного сопротивления Z можно всегда перейти к
комплексной проводимости Y, пользуясь соотношениями |
|
|||||||||||||
R = |
|
G |
|
= |
|
G |
; X = |
|
B |
= |
|
B |
; |
|
G2 + B2 |
Y 2 |
|
G2 + B2 |
Y 2 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
G = |
|
R |
= |
|
R |
|
; B = |
|
X |
= |
|
X |
. |
|
|
R2 + X 2 |
|
Z 2 |
R2 + X 2 |
|
Z 2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
6. Закон Ома для участка цепи, не содержащего ЭДС, имеет вид
U=Uab = I × Z .
7.Законы Кирхгофа. Для записи уравнений на основании законов Кирх-
гофа надо выбрать положительные направления для всех токов и обозначить их на схеме.
Первый закон Кирхгофа в комплексной форме в применении к узлу элек-
трической цепи имеет вид
n
åIk = 0 ,
k=1
При записи этого уравнения токи, направленные к узлу, следует записать со знаком плюс, а направление от узла – со знаком минус (или наоборот).
Второй закон Кирхгофа применяется к замкнутому контуру цепииимеетвид
n |
n |
åI k Z k = åEk |
|
k=1 |
k=1 |
n
где åEk – алгебраическая сумма комплексных ЭДС источников напряже-
k=1
ния. Со знаком плюс записываются те из них, положительные направле- ния которых совпадают с выбранным направлением обхода контура; ЭДС, имеющие направления, противоположные обходу контура, записы- ваются со знаком минус;
n
åIk Z k – падения напряжений на комплексных сопротивлениях Zκ от-
k=1
дельных участков. Со знаком минус берутся те, для которых направление тока противоположно направлению обхода контура.
При составлении уравнений по второму закону Кирхгофа следует выби- рать независимые контуры, не содержащие источников тока.
8. Последовательное и параллельное соединение сопротивлений. При последовательном соединении участков цепи комплексное эквивалентное со-
противление равно сумме комплексных сопротивлений отдельных участков
n
Z = åZ k
k=1
53
При параллельном соединении ветви цепи комплексная эквивалентная проводимость равна сумме комплексных проводимостей ветвей
n
Y = åY k
k=1
В частном случае двух параллельно соединенных сопротивлений Z1 и Z2
эквивалентное комплексное сопротивление
Z = |
Z1Z 2 |
. |
|
||
|
Z1 + Z 2 |
Комплексные токи, протекающие в каждой из двух параллельных ветвей, могут быть рассчитаны через комплексный ток I в неразветвленной части цепи
и комплексные сопротивления ветвей по формулам |
|
||||||||||||||
|
|
I1 |
= |
I |
|
|
Z 2 |
; |
I2 = |
I |
|
|
Z1 |
. |
|
|
|
|
Z1 |
+ Z 2 |
|
Z1 |
+ Z 2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
9. Комплексная мощность |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
* |
=UI cosϕ + jUI sinϕ = P + jQ = Se jϕ , |
||||||||||||||
S =U I |
|||||||||||||||
|
|
|
P = Re[S] =UI cosϕ– активная мощность; |
||||||||||||
где S = UI – полная мощность; |
Q = Im[S] = UI sin ϕ – реактивная мощность; I – сопряженный комплекс тока;
j–угол сдвига фаз междутокоминапряжением.
10.Баланс мощностей
|
n |
|
n |
|
|
ù |
|
|
|
|
é |
2 |
2 |
, |
|
|
åEk I k = åëIk |
rk + jIk |
(xLk - xCk )û |
||||
|
k=1 |
|
k=1 |
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
здесь åEk I k = S – алгебраическая сумма мощностей всех источников ЭДС;
k=1
положительны те из слагаемых, для которых направление действия ЭДС Ek и соответствующего тока Ik через ЭДС совпадают, в противном слу-
чае слагаемое отрицательно;
åIk 2rk = P – алгебраическая сумма мощностей на активных сопротив-
лениях; здесь должны быть учтены как внешние сопротивления, так и сопротивления самих источников энергии;
n |
n |
|
åIk |
2xLk - åIk |
2 xCk = Q – алгебраическая сумма мощностей на реактив- |
k=1 |
k=1 |
|
ных сопротивлениях.
11. При расчете цепей переменного тока посредством комплексных чисел остаются справедливыми все методы расчета, применяемые для расче-
та цепей постоянного тока. При этом во всех уравнениях, приведенных в раз- деле 1, все ЭДС, напряжения, токи, сопротивления и проводимости должны быть записаны в комплексной форме.
54
ЗАДАЧА 3.1 |
|
|
uL |
uR |
uC |
L |
R |
C |
e |
|
uRC |
|
|
|
|
i |
|
U mL |
|
U mC |
jxL |
R |
− jx |
|
C |
|
к |
|
U mR |
Em |
|
U mRC |
|
I m |
|
|
|
Дано: uRC (t) = 22,64sin(100t - 82o ) [В]; R=4 Ом; L = 70 мГн; C = 2500 мкФ.
Найти: неизвестные токи, напряжения, проверить соблюдение баланса мощно- стей.
Решение:
Определяем реактивные сопротивления элементов цепи и представляем их, а также заданное мгновенное значение uRC (t) , комплексными числами
xL = wL =100 ×0,07 = 7 [Ом] |
|
® Z L = jωL = jxL = j7 [Ом]; |
||||||||||||||
x =1/ wC =106 /(100 × 2500) = 4 [Ом] ® Z |
C |
= 1/ jωC = − jx |
= -j4 [Ом]; |
|||||||||||||
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
||
uRC(t) = 22,64sin(100t− 82° ) [B] |
® U mRC = 22,64e− j82o |
[В]. |
||||||||||||||
Решение задачи с помощью закона Ома |
|
|
||||||||||||||
Зная напряжение |
U |
mRC , найдем ток I m |
через сопротивление этого участка |
|||||||||||||
|
||||||||||||||||
Z RC , используя закон Ома |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Z |
|
= R + Z |
|
= R - jx |
= 4 - 4 j = 4 |
|
×e− j 45o = 5,65e− j45o [Ом]; |
|||||||||
RC |
C |
2 |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
I m = U mRC = 22,64e |
− j82o |
= 4e− j37o |
[А]. |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
o |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
Z RC |
5,65e− j45 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Все элементы цепи соединены последовательно, поэтому через них течет одинаковый ток I m . Тогда напряжения на них выразим как
U |
mC |
= Z |
C |
I |
m |
= - jx |
I |
m |
= - j4 × 4e− j37o = 4e− j90o × 4e− j37o =16e− j127o [В]; |
|||||||
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|||||
U mR = R I m = R I m = 4 × 4e− j37o =16e− j37o [В]; |
|
|||||||||||||||
U mL = Z L I m = jxL I m = j7 × 4e− j37o = 7e j90o × 4e− j37o = 28e j53o [В]. |
|
|||||||||||||||
ЭДС Em определим через ток I m и общее сопротивление Z общ |
|
|||||||||||||||
Z |
общ |
= R + Z |
C |
+ Z |
L |
= R - jx |
+ jx |
L |
= 4 - 4 j + 7 j = 4 + 3 j = 5×e j36,86o |
[Ом]; |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
||||
Em = I m Z общ = 4e− j37o |
×5e− j36,86o = 20e− j0,13o » 20 [В]. |
|
К аналогичному результату можно прийти, используя при решении II за- кон Кирхгофа. Для контура «К»
Em = U mL +U mRC = 28e j53o + 22,64e− j82o =16,85 + j22,36 + 3,15 - j22,42 = = 20 − j0,06 ≈ 20 [В].
55
Рассчитаем действующие значения токов и напряжений
I = Im / 2 = 4/ 2 = 22 [А]; UL =UmL / 2 = 28/ 2 =142 [В]; UR =UmR / 2 =16/ 2 = 82 [В]; UC =UmC / 2 = 82 [В];
E = Em / 2 = 20/ 2 =102 [В].
Активную или среднюю мощность, потребляемую цепью, можно рассчи-
тать с учетом действующего значения тока
P = I 2R = Im2 R2 =16 × 42 = 32 [Вт].
Реактивная мощность, запасаемая цепью
|
Q = I 2 х |
|
- I 2 х |
= I 2 |
xL |
- I 2 |
xC |
=16 ×7 |
-16 × 4 = 24 [Вар]. |
||||
|
|
2 |
2 |
||||||||||
|
|
L |
|
C |
m |
m |
2 |
2 |
|||||
Баланс электрических мощностей определим из формулы для комплексной |
|||||||||||||
мощности |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S = E × I |
=10 2 × 2 2e+ j37o = 32 + j24 = P + jQ [ВА], |
|||||||||||
* |
* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где I |
= I m/ 2 - комплексно сопряженное действующее значение тока. |
Векторная диаграмма, которая соответствует расчетным значениям, при- ведена ниже (по ней можно проследить выполнение II закона Кирхгофа).
Запишем комплексы амплитудных значений тока и напряжений в виде мгновенных значений
i(t) = 4sin(100t - 37o ) [A]; uC (t) =16sin(100t -127o ) [В];
uR (t) =16sin(100t - 37o ) [В]; uL (t) = 28sin(100t + 53o ) [В]; e(t) = 20 [В].
Изобразим эти переменные на временной плоскости
|
i[А], u[В] |
|
uL(t) |
20 |
uC(t) |
uR(t)
i(t)
t,c
0
0.01 |
0.02 |
0.03 |
0.04 |
0.05 |
0.06 |
20
56
ЗАДАЧА 3.2
|
a |
|
|
a |
|
a |
L |
∙ |
Z L |
|
∙ |
Z L |
∙ |
|
|
U mab |
I m1 |
|||
R |
uab |
R |
|
e |
|
C |
к1 |
к2 |
Z C |
U mab |
Z ab |
|
|
Em |
|
|
Em |
|
|
i1 |
i2 |
i3 |
I m1 |
I m2 |
I m3 |
I m1 |
b∙ |
|
b∙ |
|
|
b∙ |
|
|
Дано: uab(t) = 10 sin(100t− 90° ) [B]; R = 1 [Ом]; L = 0,01 [Гн]; C = 0,01 [Ф].
Найти: неизвестные токи, напряжения, проверить соблюдение баланса мощностей.
Решение:
Представляем сопротивления элементов и мгновенные значения e(t), u(t), i(t) комплексными числами и рисуем схему замещения, заменяя элементы их
комплексными сопротивлениями
Х L = wL =100 ×0,01 =1 [Ом] |
® Z L = j1; |
ХC =1/ wC =1/(100 ×0,01) =1[Ом] ® Z C =-j1; |
|
uab(t) = 10 sin(100t− 90° ) [B] |
® U mab =10e− j90o ; |
i(t) ® I m ; e(t) ® Em . |
|
Решение с помощью закона Ома
Поскольку нам известно напряжение U mab , найдем ток I m1 на этом участке через сопротивление Z ab
Z ab = |
|
|
R ×Z C |
|
= |
|
- j |
|
= |
|
|
e |
− j90o |
= 0,707e− j45o . |
|
|
|
|
|
1- |
j |
|
|
|
o |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
R + Z C |
|
|
|
2 ×e− j 45 |
||||||||
I m1 = |
U |
mab = |
|
10e− j90o |
|
=14,14e− j 45o |
|||||||||
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
o |
||||||
|
|
Z ab |
0,707e− j45 |
|
|
|
|
Учитывая, что U mab = U mR = U mC , можно определить токи через R, C
I m2 =U mab /R=10e –j90°/1=10e –j90° ; |
|
I m3 =U mab /-jХC =10e –j90° /-j1= 10; |
-j1=e –j90°. |
Зная ток I m1 через ЭДС, можно определить ее величину
Z Э = Z L + Z ab = j + |
- j |
= |
j +1- j |
= |
|
1 |
|
= 0,707e j 45o |
; |
|
1- j |
1- j |
|
|
|
o |
|||||
|
|
|||||||||
|
|
|
|
2e− j45 |
|
Em = I m1 Z Э = =14,14e− j 45o 0,707e j45o =10.
Напряжение U mL также находится через ток на индуктивности I m1
U mL = I m1 ×jХL =14,14e-j4574×j1= 14,14ej45° ; j1=e j90°.
Записываем мгновенные значения величин, не забывая о ранее опущенном опе- раторе e j100t
i1(t) = Im[ I m1 ej100t ] = Im[14,14e-j45°ej100t] = 14,14 sin(100t− 45° ) [A];
57
i2(t) = Im[ I m2 ej100t ] = Im[10e-j90°ej100t] = 10sin(100t− 90° ) [A]; i3(t) = Im[ I m3 ej100t ] = Im[10ej0ej100t] = 10 sin(100t ) [A];
uR(t) =uC(t) =uab(t)= Im[U mab ej100t ]=Im[10e-j90°ej100t] =10 sin(100t− 90°) [B]. uL(t) = Im[U mL ej100t ] = Im[14,14ej45°ej100t] = 14,14 sin(100t+ 45° ) [B].
e(t) = Im[ Em ej100t ] = Im[10ej100t] = 10 [B].
Векторную диаграмму предпочтительно строить в такой последовательности:
|
|
|
|
U mR |
- за базовый вектор принимают вектор U |
|
; |
|||
|
U |
mL |
mab |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
- вектор I m2 через R образует с вектором |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
45° |
|
I m3 |
|
|
Em |
|
-45° |
|
|
|
U |
mab |
нулевой угол; |
|
|
|||
A |
- вектор I m3 через С образует с вектором |
|||
|
U |
|
угол -90°; |
|
|
|
mab |
||
|
|
-90° |
|
|
- вектор I m1 определяется геометрической |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
суммой векторов I m1 = I m2 + I m3 ; |
||||||||
|
U |
mab |
|
I m2 |
|
I m1 |
|
|||||||||
|
|
|
|
- вектор |
U |
|
mL на L опережает вектор I m1 на 90°. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
B |
- если вектор |
U |
mR = |
U |
mab перенести в конец |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
вектора |
U |
mL , то сумма этих векторов должна |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
дать вектор Em |
Из данного построения следует выполнение законов Кирхгофа для узла b и для контура к1 , что говорит о правильности решения. Масштаб: AB = 10[B] или 10[A].
Решение задачи с помощью законов Кирхгофа Как и в предыдущем методе, перерисовываем схему, представляя элемен-
ты их комплексными сопротивлениями. Количество уравнений должно рав- няться количеству неизвестных. В данной задаче неизвестными являются токи
I m1 , I m2 , |
I m3 , а также ЭДС Em . |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Зная |
напряжение |
U |
mR = |
U |
mab , |
нетрудно |
определить |
ток |
|||
I m2 = |
U |
mab /R=10e−j90°/1=10e –j90° , тем самым, сократив количество неизвестных. |
|
||||||||
|
|
||||||||||
Составим три уравнения по законам Кирхгофа |
|
|
|||||||||
|
узел b: |
I m1 - I m2 - I m3 = 0 ; |
|
|
|
||||||
|
контур к1: |
Z L I m1 + RI m2 = Em ; |
|
|
|
||||||
|
контур к2: |
-RI m2 + Z C I m3 = 0 . |
|
|
|
Все неизвестные переносим влево, а известные – вправо
I m1 - I m3 + 0 × Em = I m2 ; Z L I m1 - Em = -RI m2 ;
0×I m1 + ZC I m3 + 0×Em = RI m2 .
Подставив значения величин в систему уравнений, записываем ее в мат-
ричной форме
58
é |
1 |
-1 |
ê |
||
ê j1 |
0 |
|
ê |
0 |
- j1 |
ë |
0
-1 0
ù |
éI m1 |
|
ú |
ê |
|
ú |
´ êI m3 |
|
ú |
ê |
Em |
û |
ê |
|
|
ë |
|
ù |
é |
10e |
− j90O |
|
ù |
|
ú |
ê |
|
|
O |
ú |
|
ú |
= ê |
-10e− j90 |
|
ú |
||
ú |
ê |
10e− j90 |
O |
|
ú |
|
ú |
ê |
|
|
ú |
||
û |
ë |
|
|
|
|
û |
Решая систему, находим I m1 =14,14e− j 45o ; I m3 = 10; Em = 10.
Проверим решение с помощью баланса мощностей. Для этого найдем мощность источника ЭДС, представив в алгебраической форме записи ком-
плексного числа
S = Em I* m1/ 2 = (10×14,14e j 45o ) / 2 = 70,7e j45o = 50 + j50
Активную и реактивную мощности найдем через токи на соответствующих элементах
æ |
I |
m2 |
ö2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
P = ç |
|
|
÷ |
× R = 50×1 = 50 |
|||||||||
|
|
|
|
||||||||||
è |
|
2 ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
æ |
I |
m1 |
ö2 |
|
æ I |
ö2 |
|||||||
Q = ç |
|
|
÷ |
|
× X L |
- ç |
|
m3 |
|
÷ XC =100 - 50 = 50 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|||||||||
è |
|
2 ø |
|
|
è |
|
2 ø |
Таким образом, мы получили тождество S = P + jQ , что свидетельствует о выполнении баланса мощностей.
59
ЗАДАНИЕ 3.1
Последовательная цепь переменного тока (схема 1 и 2 на рис. 3.1) состав- лена источником ЭДС, резистивным, индуктивным и ёмкостным элементами, параметры которых указаны в таблицах 3.1.1 … 3.1.4.
uR(t) |
R |
L |
e(t) |
i(t) C |
Схема 1 |
|
|
uRL(t) |
|
uC(t) |
uLC(t) |
e(t) |
L |
R |
C |
uL(t) |
uRC(t) |
|||
|
|
i(t) |
|
|
Рис. 3.1. |
|
Схема 2 |
|
|
|
|
|
1.Рассчитать комплексные амплитуды ЭДС источника, тока и напряжений на элементах; одна из перечисленных величин задана в функции времени.
2.Определить мгновенные значения тока и напряжений.
3.Определить действующие значения тока и напряжений.
4.Определить активную, реактивную и полную мощности. Убедиться в том, что выполняется баланс мощностей.
5.Построить в масштабе векторную диаграмму тока и напряжений для ам- плитудных значений величин.
6.Представить ток и напряжения графически в подходящем масштабе.
60