- •Глава 3
- •Электрические цепи переменного синусоидального тока
- •3.1 Получение синусоидальной э.Д.С (Рис.3.1).
- •Замечание:
- •3.5 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с активным сопротивлением (Рис.3.6)
- •3.6 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с идеальной индуктивностью (Рис.3.9)
- •3.7 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с идеальной ёмкостью (Рис.3.12).
- •3.8 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с катушкой индуктивности (Рис.3.15)
- •3.9 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с последовательно соединёнными элементами r, l, c (Рис.3.17)
- •3.10 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с реальным конденсатором (Рис.3.22)
- •3.11 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с паралельно соединёнными элементами r, l, c (Рис.3.24)
3.9 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с последовательно соединёнными элементами r, l, c (Рис.3.17)
Рис.3.17
На практике электрическую цепь можно представить как последовательное соединение трёх идеальных элементов: сопротивление, индуктивность и емкость.
Приложение II закона Кирхгофа для этой цепи дает следующее уравнение в мгновенных значениях:
,
откуда
и тогда в комплексной форме с действующими значениями получим
(3.21)
ou .
Полная комплексная мощность будет:
Откуда - полное комплексное сопротивление [Ом].
И окончательно формула имеет вид (3.22)
Анализируя полученные формулы, можно констатировать, что все представленные величины зависят от разности . В результате появляются три соотношения:
.
Рассмотрим их по порядку.
1.
Построим на комплексной плоскости две диаграммы (Рис.3.18).
a) b)
Рис.3.18
По теореме Пифагора модули и тангенсы углов всех величин определены в виде формул:
; ;
; .
Так как угол j > 0, то можно рассматривать характер цепи как активно-индуктивный и заключить, что ток отстает от напряжения на угол j.
Коэффициент мощности получается 0 < cosj <1.
2.
Основные диаграммы представлены на Рис.3.19.
a) b)
Рис.3.19
По теореме Пифагора модули и тангенсы углов всех величин определены в виде формул:
; ;
; .
Так как угол j < 0 , то можно рассматривать характер цепи как активно-емкостной и заключить, что ток опережает напряжение на угол j.
Коэффициент мощности получается 0 < cosj <1.
3.
На комплексной плоскости имеем следующие диаграмы (Рис.3.20):
a) b)
Рис.3.20
Угол j = 0 и поэтому cosj = 1.
В этом случае получим несколько равенств рассматриваемых величин:
; ; ;
и ток в цепи будет максимальный
. (3.23)
Основное равенство называется условие резонанса и этот случай называется резонанс напряжений .
Зная, что и , можно вывести формулу для резонансной частоты
,
откуда
и так как пульсация , формула для резонансной частоты будет
. (3.24)
Анализируя такую электрическую цепи заключаем, что её характер можно менять варьируя частоту, индуктивность или емкость, переходя от индуктивного характера к активному (резонанс) и далее к емкостному. График изменения тока в цепи в зависимости от этих параметров i = f (L ou C ou f) представлен на Рис.3.21.
Рис.3.21
3.10 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с реальным конденсатором (Рис.3.22)
Рис.3.22
Реальный конденсатор характеризуется собственной емкостью и сопротивлением утечки, электрически соединеными паралельно (Рис.3.22).
Уравнение электрического состояния в мгновенных значениях записывается на основании I закона Кирхгофа:
отсюда в комплексной форме с действующими значенями получим
. (3.25)
В этой формуле:
- комплес полной проводимости [1/Ом];
- активная проводимость [1/Ом];
- комплекс индуктивной проводимости[1/Ом].
Согласно закону Ома
и полная комплексная мощность будет (3.26)
Представим на комплексной плоскости три диаграммы (Рис.3.23.a, b, c):
a) b) c)
Рис.3.23
По теореме Пифагора модули и тангенсы углов всех величин определены в виде формул:
; ; ;
; ; .