
- •Б. Динамика механической системы
- •Глава 14. Введение в динамику системы
- •14.1 Основные определения
- •Теорема Гюйгенса
- •14.2. Вычисление моментов инерции однородных тел
- •14.3. Дифференциальные уравнения движения механической системы
- •Глава 15. Общие теоремы динамики механической системы
- •15.1. Теорема о движении центра масс механической системы
- •15.2. Теорема об изменении количества движения системы
- •15.3. Теорема об изменении главного момента количеств движения механической системы
- •15.4. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Определение кинетической энергии твердого тела
- •Работа внутренних сил абсолютно твердого тела
- •3. Работа момента трения качения
3. Работа момента трения качения
Пусть тело катится при наличии трения качения без скольжения. Момент трения качения (рис. 3.38)
,
где
– коэффициент трения качения.
Тогда элементарная работа момента трения качения
.
Угол
найдем
из следующих соображений. Так как колесо
катится без скольжения, то МЦС находится
в точке A.
Тогда
.
Следовательно,
.
Окончательно получим выражение для
элементарной работы
.
Полная работа момента трения качения
|
(3.131) |
Работа силы трения
в данном случае на любом перемещении
равна нулю, так как скорость точки ее
приложения
.
4. Работа реакций идеальных связей
Идеальными
называются связи, работа реакций которых
на любом перемещении равна нулю. Такими
связями можно считать, например, гладкую
поверхность, реакция которой состоит
только из нормального давления
,
перпендикулярного скорости скольжения.
С другой стороны, если связью является
шероховатая твердая поверхность с
большим трением, то по такой поверхности
качение твердого тела будет происходить
без скольжения и деформации, следовательно
такую связь можно считать идеальной,
так как работа и нормального давления
и силы трения на любом перемещении будет
равна нулю.
Допущение о существовании идеальных связей упрощает решение реальных задач динамики.