- •1. Классификация уравнений второго порядка
- •Лекция 4. Вывод уравнения теплопроводности
- •Начальные условия и граничные условия.
- •Решение первой начально-краевой задачи для уравнения теплопроводности.
- •Лекция 2. Вывод уравнения колебания струны
- •Начальные условия и граничные условия.
- •I. Граничные условия первого рода
- •II. Граничные условия второго рода
- •III. Граничные условия третьего рода
- •Уравнение Лапласа
- •2.5. Метод разделения переменных. Струна с закреплёнными концами
- •[Править]Электростатика
- •[Править]Потенциал точечного заряда
- •[Править]Потенциал гауссовой объёмной плотности заряда
Уравнение Лапласа
[править]
Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Уравнение Лапласа — дифференциальное уравнение в частных производных. В трёхмерном пространстве уравнение Лапласа записывается так:
и является частным случаем уравнения Гельмгольца.
Уравнение рассматривают также в двумерном и одномерном пространстве. В двумерном пространстве уравнение Лапласа записывается:
Также и в n-мерном пространстве. В этом случае нулю приравнивается сумма n вторых производных.
С помощью дифференциального оператора
— (оператора Лапласа) — это уравнение записывается (для любой размерности) одинаково как
В этом случае размерность пространства указывается явно (или подразумевается).
Уравнение Лапласа относится к эллиптическому виду. Функции, являющиеся решениями уравнения Лапласа, называются гармоническими функциями. Неоднородное уравнениеЛапласа называется уравнением Пуассона.
Замечание: всё сказанное выше относится к декартовым координатам в плоском пространстве (какова бы ни была его размерность). При использовании других координат представление оператора Лапласа меняется, и, соответственно, меняется запись уравнения Лапласа (пример — см. ниже). Эти уравнения также называются уравнением Лапласа, однако для устранения неоднозначности терминологии при этом обычно явно добавляется указание системы координат (и, при желании полной ясности, размерности), например: "двумерное уравнение Лапласа в полярных координатах".
. Уравнение колебаний струны
1.1. Уравнение малых поперечных колебаний
Уравнение колебаний струны относится к уравнениям гиперболического типа. Каждую точку струны можно охарактеризовать значением ее абсциссы x. Для определения положения струны в момент времени t достаточно знать компоненты вектора смещения точки xв момент времени t. Будем предполагать, что смещения струны лежат в одной плоскости (x,U) и что вектор смещения перпендикулярен в любой момент времени к оси x; тогда процесс колебания можно описать одной функцией U(x,t) (смотри рисунок) .
Функция U(x,t) характеризует вертикальное перемещение струны.
|
а=const- зависит от упругости, жесткости, массы и т. д.
Существуют следующие методы решения уравнения колебаний струны:
|
1.2. Метод Даламбера (метод бегущих волн, метод характеристик)
Рассмотрим неограниченную струну и зададим начальные условия:
где-функция, задающая форму струны в начальный момент времени,
Уравнение решается в явном виде с помощью замены переменных: , где
Интегрируя это равенство по η при фиксированном ξ, получим: . Вернемся к старой переменной:
- описывает волну, бегущую направо. Например, функция f имеет вид x-at=0, следовательно x=at, то есть “горб” движется направо со скоростью а. - описывает волну, бегущую налево.x+at=0, следовательно x=-at, то есть “горб” движется налево со скоростью а. Функция (3) является общим интегралом уравнения (1). Теперь необходимо удовлетворить начальным условиям (2):
Интегрируя (5), получим:
Из равенств (4) и (6) находим
Выражения (7), (8) подставляем в (3). .
| ||||||||||||||||||||||
|