
- •Биполярный транзистор
- •1. Структура биполярного транзистора (бт)
- •2. Распределение токов и транзисторный эффект
- •Времена пролета
- •3. Метод Гуммеля-Пуна
- •1) Рекомбинация в базе незначительна, и в стационарном состоянии электронный ток в базе не зависит от координаты х;
- •2) Коэффициент диффузии электронов в базе Dn не зависит от координаты х;
- •3) Дырочный ток в базе мал: .
- •4. Упрощенная модель Гумеля-Пуна
- •5. Полная модель Гумеля-Пуна
- •Механизм учета эффекта Эрли.
- •Механизм учета произвольного уровня инжекции.
- •Сопротивление активной базы
- •Недостаткимодели Гуммеля-Пуна:
5. Полная модель Гумеля-Пуна
При отказе от допущений раздела 4 в неравновесном состоянии
, т.е.
.
При этом
в формулах для определения токов Ie1иIс1нуждается в
определении полный заряд дырок в базе:
где ,
(3.6а)
,
(3.6б)
Метод Гуммеля-Пуна позволяет найти этот заряд функцию от напряжений на р-ппереходах:
,.или
.
Процедура нахождения этой функции поясняется рисунком 5.1 (он же 3.1).
,
(4.1)
где
— избыточная концентрация дарок в
активной базе.
Первое слагаемоев правой части (4.1) можно представить в следующем виде:
.
(4.2)
Интегралы в правой части (4.2) имеют следующий физический смысл:
— (4.3а)
равновесный
заряд дырок в активной базе;
— (4.3б)
заряд
вбарьерной емкостиэмиттерного
перехода;
— (4.3в)
заряд в барьерной емкостиактивной части коллекторного перехода.
Поскольку
в интервале
база электронейтральна (
),второе слагаемоев правой части
(4.1) соответствует заряду вдиффузионной
емкости базы:
.
Этот заряд является суммой зарядов электронов, пролетающих через активную базу в прямом направлении за время TF(создающих токIe1) и электронов, пролетающих через базу в обратном направлении за времяTR(создающих токIс1). Поэтому
.
(4.4)
Подставляя (4.3а-в) в (4.2), а затем (4.2) и (4.4) в (4.1), получим:
.
(4.5)
В уравнении
(4.5) функции
определены уравнениями (3.6а,б) и (3.7а,б).
После их подстановки получим квадратное
уравнение относительно заряда
(или
),
которое имеет следующее решение:
,
или
,
(4.6)
где ,
(4.7а)
.
(4.7б)
Алгоритм вычислений, которые производятся при компьютерном моделировании на каждом временном шаге, имеет следующий вид:
Таким образом, для описания статических характеристик должны быть заданы следующие параметры:
Ins , QB0 , IKF , IKR , BF , BR ,
параметры ВФХ барьерных емкостей СE (Vbe), СC (Vbc),
и параметры ВАХ диодов Iep (Vbe), Icp (Vbc), Ierg (Vbe), Icrg (Vbc)и Ic2 (Vbc).
Для транзисторов с малыми топологическими размерами ВАХ диодов должны включать токи, протекающие через боковые периферийные поверхности р-ппереходов.
Механизм учета эффекта Эрли.
В
нормальном режиме работы ()
в пренебрежении обратными токами через
коллекторный переход
.
Зависимость коллекторного тока от
напряжения
(эффект Эрли) в модели Г-П отражена
зависимостью
в формуле (4.6):
.
Таким же
образом зависимость
учитывает эффект Эрли в инверсном
включении.
Для
ускорения вычислений и облегчения
процедуры экспериментальной верификации
параметров модели вместо (4.6) используется
приближенное соотношение
.
(4.6а)
Здесь эффект Эрли учтен параметрами VAFиVAR , которые называютсяпрямым и инверсным напряжениями Эрли. Смысл и способ измерения прямого напряжения ЭрлиVAFпоясняется рисунком 5.2.
Наклон ВАХ при
-Vbc
> 0
утрирован