LEKTsII / Тема 12 ПриложениеИнтеграла
.docxПриложение определённого интеграла
Оглавление
1Площадь плоской фигуры 1
2Полярные координаты 2
2.1Площадь криволинейного сектора 3
3Объём тела 4
4 Длина дуги 5
5Площадь поверхности 7
6Приложение определённого интеграла к вычислению физических величин 8
6.1Длина пути 8
6.2Работа силы 8
6.3Центр тяжести 9
6.4Момент инерции 10
6.5Масса тяжелой нити 11
-
Площадь плоской фигуры
Пусть криволинейная трапеция задана так: с непрерывной неотрицательной функцией . Тогда площадь S этой криволинейной трапеции равна
Пусть теперь криволинейная трапеция задана так: с непрерывной функцией . Тогда площадь S этой криволинейной трапеции равна
Рассмотрим теперь криволинейную трапецию с непрерывными функциями f(x) и g(x) такими, что для любой точки . Тогда площадь S этой криволинейной трапеции равна
Пример. Вычислим площадь фигуры ограниченной графиками
Пусть функция задана параметрически при чем функция биективна, а . Тогда площадь под графиком равна
Пример. Вычислим площадь под первой аркой циклоиды
-
Полярные координаты
Пусть P -- точка на декартовой плоскости . Обозначим через r=r(P) расстояние от P до начала координат и назовём это число полярным радиусом. Через 𝜑 =𝜑 (P) обозначим угол, на который надо повернуть ось до совмещения с направлением вектора ; эту величину назовём полярным углом. Полярный угол не определен для начала координат. Пара называется полярными координатами точки P. Ясно, что
,
, , если и , если
Пример. Нарисуем кривую для n=1, 2,3,4.
n=1 – ⇔ -- окружность радиуса 1/2 с центом в точке (0;1/2)
n=2 – восьмерка. Декартова запись
n=3 – трилистник.
n=4 -- “четырехлистник»
-
Площадь криволинейного сектора
Обозначим через K криволинейный сектор -- фигуру на плоскости, заданную системой неравенств
( -- непрерывная функция.) Найдём площадь S(K) этого сектора. Для этого обозначим через S(τ ) площадь сектора заданного также как и в (1), но с =τ. Тогда . Придадим приращение переменной . Линеаризуем (найдем дифференциал) приращения , заменив узкий криволинейный сектор на круговой сектор с углом и радиусом . Его площадь равна , -- линейная функция относительно . Следовательно,
Отсюда
Примеры. Площадь лепестка трилистника .
Площадь, ограниченную лемнискатой .
Площадь, ограниченную кардиоидой
-
Объём тела
Пусть в пространстве задано тело V и ось Ox; причём тело расположено в полосе a≤ x≤ b. Предположим, что известна площадь сечения тела плоскостью перпендикулярной оси Ox и проходящей через точку x. Обозначим эту площадь S(x). Обозначим через V(x) объем левой части тела V, отсекаемого плоскостью . Тогда Δ V -- объем слоя от x до Отсюда . Значит
Следствие (принцин Кавальери) Если два тела имеют одинаковые площади сечения на одинаковой высоте, то объёмы этих тел совпадают.
В частности, если V -- тело вращения, т.е. получено вращением криволинейной трапеции , то сечение плоскостью, проходящей через x и параллельной координатной плоскости OYZ есть круг радиуса . Следовательно, S(x)=π f(x)2 в этом случае и объём тела вращения
Определенную выше криволинейную трапецию F можно вращать и относительно оси Oy. При этом надо наложить дополнительное условие 0≤ a. Обозначим через V(x) объём вращения вокруг оси Oy части этой трапеции . Тогда dV можно представлять как площадь кольца с внутренним радиусом x, толщиной dx и высотой равной f(x). Тем самым Отсюда получаем, что объём тела вращения вокруг оси Oy равен
Примеры 1. Объём шара радиус R. Шар представляем как тело вращения полукруга -R≤ x≤ R; вокруг оси Ox. Тогда
Пример 2. Объём "обобщенного конуса" с площадью основания S и высоты H. Пусть вершина конуса имеет координату 0, а основание имеет координату H. Обозначим площадь сечения плоскостью через . Тогда , откуда . Следовательно,
3. Объём обобщённого цилиндра с площадью основания S и высоты H. В обозначениях предыдущего примера имеем S(x)=S. Отсюда
-
Длина дуги
Кривой γ в пространстве называется отображение
. Здесь t называется параметром. Точка называется началом кривой γ , а точка называется концом. Если P=Q, то кривая γ называется замкнутой. Кривая γ называется непрерывной, если функции непрерывны. Кривая называется гладкой, если существуют непрерывные производные , причём они не равны нулю одновременно. Кривая γ называется кусочно-гладкой, если её можно разбить на конечное число гладких кусков.
Примеры. 1. Отрезок прямой
2. Окружность . Считая а) , б) , в) получим разные кривые.
3. Винтовая линия радиуса R и с шагом H
4. Цепная линия - график функции .
5. Периметр квадрата - пример кусочно гладкой, но не гладкой кривой
Длина кривой. Пусть -- точки пространства. Тогда кривую
назовём ломаной, а число назовём длиной этой ломаной. Пусть (1) -- произвольная кривая, и -- разбиение. Обозначим . Тогда ломаную назовём вписанной в . Длиной кривой называется предел длин вписанных ломаных, если максимум длин звеньев стремиться к 0.
Теорема. Пусть -- кусочно-гладкая кривая. Тогда
Доказательство. Обозначим через -- длину кривой (1) с отрезком изменения параметра от до τ. Тогда
Отсюда следует результат. ??? –более точное док-во
Следствие. Если -- дифференцируемая функция с кусочно непрерывной производной на отрезке , то длина дуги графика этой функции на данном отрезке будет равна
Примеры. 1. Длина отрезка PQ равна
2. Длина окружности
3. Длина одного витка винтовой линии
4. Длина цепной линии
-
Площадь поверхности
Площадь поверхности, полученной вращением графика функции (при условии ) вокруг оси Ох равна
-
Приложение определённого интеграла к вычислению физических величин
-
Длина пути
Тело движется по прямой Ox с известной скоростью . Известно положение тела в начальный момент времени:. Где будет находится тело в момент?
Ответ:
Это следствие формулы Ньютона-Лейбница и того факта, что. Аналогично, если известна зависимость ускорения от времени -- , то
Пример равноускоренного движения. Пусть ускорение постоянно и равно , а тело в начальный момент времени находилось в начале координат и имело нулевую скорость . Тогда ,
-
Работа силы
Пусть тело движется по оси Ox и в каждой точке известна проекция силы, действующей на это тело, на ось -- . Тогда работа силы при перемещении из точки a в точку b равна
Пример. Сила действующая на пружину растянутую на x относительно положения равновесия равна . Отсюда работа этой силы будет
-
Центр тяжести
Пусть в пространстве задана система точечных масс (1≤ i≤ n). Тогда, по определению, центр тяжести данной системы -- это точка
где -- масса всей системы.
Пусть теперь задана однородная плоская пластинка
Найдём центр тяжести этой пластинки. Для этого разобьём пластинку D на полоски прямыми . Каждую полоску аппроксимируем прямоугольником
Её центр тяжести находится в точке , а масса равна . Заменим всю пластинку на систему точечных масс . Тогда приближённо центр тяжести пластинки равен
где -- масса пластинки, -- поверхностная плотность, а -- площадь пластинки. Переходя к пределу , и сокращая на, получим окончательную формулу
где .
-
Момент инерции
Пусть -- система точечных масс. Моментом инерции этой системы относительно точки P (прямой ℓ , плоскости π ) называется число
где -- расстояние от i-ой точки до точки P (прямой ℓ , плоскости π ).
Момент инерции однородного цилиндра относительно своей оси. Обозначим R -- радиус цилиндра, H -- высоту цилиндра, c -- плотность. Обозначим также через , () момент инерции такого же цилиндра, но радиуса . Тогда
Отсюда . Здесь M -- масса цилиндра.
Момент инерции однородного шара относительно оси, проходящей через центр. Пусть R -- радиус шара. Ось Ox проходит через центр шара. Пусть () -- момент инерции части шара, состоящей из точек, удаленных от начала координат на расстояние относительно начала координат. Тогда
Отсюда где M -- масса шара.
Заметим, что ( -- моменты инерции оносительно координатных осей). В нашем случае Отсюда
-
Масса тяжелой нити
Пусть , ≤ t ≤ -- кусочно гладкая кривая, описывающая форму нити с линейной плотностью c(t). Тогда масса нити вычисляется по формуле