- •Ярославский государственный университет
- •2. Геометрическая (лучевая) оптика
- •3. Законы отражения и преломления света
- •4. Явление полного внутреннего отражения
- •1. Линзы. Ход лучей и построение изображений
- •2. Аберрации (погрешности) линз
- •3. Устройство и ход лучей в микроскопе
- •1. Волновые явления. Принцип Гюйгенса
- •2. Интерференция света
- •3. Дифракция света на круглом отверстии. Зоны Френеля
- •4. Дифракция Фраунгофера от щели
- •5. Дифракционная решетка
- •6. Дисперсия света
- •7. Поглощение света
- •1. Поляризованный свет
- •2. Методы получения поляризованного света
- •3. Явление вращения плоскости поляризации
- •Квантовая оптика
- •1. Тепловое излучение
- •2. Формулы Рэлея-Джинса и Планка
- •1. Фотоэффект
- •2. Тормозное рентгеновское излучение
- •3. Опыт Боте. Фотоны. Давление света
- •4. Эффект Комптона
- •6. Фотолюминесценция
- •Квантовая физика и физика атома
- •1. Модели атома
- •1.1. Закономерности атомных спектров
- •1.2. Модель атома Томсона
- •1.3. Опыты Резерфорда. Ядерная модель атома
- •1.4. Постулаты Бора. Опыт Франка-Герца
- •Элементарная боровская теория атома водорода
- •1. Гипотеза де-Бройля. Волновые свойства вещества
- •2. Уравнение Шредингера
- •3. Квантово-механическое описание движения микрочастиц
- •4. Свойства волновой функции. Квантование
- •5. Частица в бесконечно глубокой одномерной потенциальной яме. Прохождение частиц через потенциальный барьер
- •6. Прохождение частицы через барьер
- •Квантово механическая теория атома водорода
- •Ядерная физики и физика элементарных частиц
- •1. Состав и характеристика атомного ядра
- •2. Масса и энергия связи ядра
- •3. Природа ядерных сил
- •4. Радиактивность
- •5. Ядерные реакции
- •Фундаментальные взаимодействия и элементарные частицы
2. Тормозное рентгеновское излучение
Квантовая природа электромагнитного излучения проявляется также в свойствах тормозного рентгеновского излучения. Тормозное рентгеновское излучение возникает при бомбардировке быстрыми электронами металлических мишеней. В электронной трубке (рис. 5) свободные электроны возникают вследствие термоэлектронной эмиссии с нагреваемого
Рис. 5. |
током катода К (вольфрамовой спирали). Цилиндр Ц служит для фокусировки электронного пучка. Давление газа в таких трубках составляет 10-5…10-7 мм рт. ст. Антикатод трубки Ак служит одновременно и анодом. |
Почти вся энергия электронов выделяется на антикатоде в виде тепла (в излучение превращается лишь I…3% энергии). Поэтому в мощных трубках антикатод приходится интенсивно охлаждать. С этой целью в теле антикатода делаются каналы, по которым циркулирует охлаждающая жидкость (вода или масло).
Если между катодом и антикатодом приложено напряжение U, электроны разгоняются до энергии eU. Попав в вещество антикатода, электроны испытывают сильное торможение и становятся источником электромагнитных волн. Напряжение на рентгеновской трубке может достигать 50 кВ и скорость электрона при этом составляет 0,4 с. Согласно классической электродинамике при торможении электрона должны возникать волны всех длин – от нуля до бесконечности. Длина волны, на которую приходится максимум интенсивности излучения, должна уменьшаться по мере увеличения скорости электронов, т. е. напряжения на трубке U. На рис. 6 даны экспериментальные кривые распределения интенсивности тормозного рентгеновского излучения по длинам волн,
Рис. 6. |
полученные для разных значений U. Как видно из рисунка, выводы теории в основном подтверждаются на опыте. Однако имеется одно принципиальное отступление от требований классической электродинамики. Оно заклюю-чается в том, что кривые распределения интенсивности не идут к началу координат, а обрываются при конечных значениях длины волны мин. Экспериментально установлено, что коротковолновая граница тормозного рентге-новского спектра мин связана с ускоряющим напряжением U соотношением:
мин = 12390/U, (9) |
где мин выражена в ангстремах, а U в вольтах.
Существование коротковолновой границы непосредственно вытекает из квантовой природы излучения. Действительно, если излучение возникает за счет энергии, теряемой электроном при торможении, то величина кванта не может превысить энергию электрона eU: < eU.
Отсюда получается, что частота излучения не может превысить значения мin = eU следовательно длина волны не может быть меньше значения:
мin = 2с/мin = 2с/eU ( = = 2c/) (10)
Таким образом, мы пришли к эмпирическому соотношению (9). Найденное из сопоставления (9) и (10) значение, и хорошо согласуется со значениями, определенными иными способами. Из всех методов определения постоянной планка метод, основанный на измерении коротковолновой границы тормозного рентгеновского спектра, считается самым точным.