- •Методические указания к лабораторной работе №86
- •Лабораторная работа №86
- •Введение Магнитная индукция в
- •Закон Био-Савара-Лапласа
- •Расчет вектора магнитной индукции в центре кругового тока
- •Расчет вектора магнитной индукции на оси кругового тока
- •Поток ф вектора магнитной индукции
- •Закон электромагнитной индукции
- •Измерение магнитной индукции
- •Обоснование метода измерений
- •Описание установки
- •Порядок выполнения работы
- •Вопросы для допуска к работе
- •Учебное издание
- •Глаголева Ольга Николаевна, к.Ф.-м.Н., доцент Методические указания к лабораторной работе №86
- •115998, Москва, ул. Садовническая, 33
Закон электромагнитной индукции
Закон электромагнитной индукции Фарадея-Ленца гласит, что при всяком измении магнитного потока сквозь площадку, ограниченную контуром, в последнем возникает эдс индукции, численно равная и противоположная по знаку скорости изменения магнитного потока:
i= - dФ/dt , (16)
где i - величина эдс электромагнитной индукции, dФ/dt - скорость изменения магнитного потока сквозь площадку, ограниченную контуром проводника. Если сопротивление контура R, то сила индукционного тока в нем:
(17)
Количество электричества q, которое протекает в контуре вследствие электромагнитной индукции, можно найти по формуле:
(18)
Таким образом, по величине индукционного заряда, протекавшего по контуру, можно судить о величине изменения магнитного потока.
Измерение магнитной индукции
Ф = B ·N ·S (19)
При изменении магнитного потока в цепи гальванометра будет наводиться эдс индукции. Если магнитный поток через катушку менять от Ф до –Ф, изменяя направление тока на противоположное, то полный заряд, протекший через гальванометр, учитывая (18), равен:
q=2Ф/R=2BNS/R=(2NS/R)B=aB, (20)
где: а - постоянная цепи, содержащей гальванометр.
Измеряя заряд, протекший через гальванометр, и постоянную а, можно определить В в данной точке магнитного поля.
Баллистический гальванометр обладает таким свойством, что величина заряда q, прошедшего по цепи, содержащей гальванометр, прямо пропорциональна максимальному отбросу m светового «зайчика» (указателя) по шкале гальванометра, т.е.
q=b'·m (21)
где b' - баллистическая постоянная цепи гальванометра. Приравнивая (20) и (21), определяют величину магнитной индукции в том месте, где располагается небольшая плоская катушка, в которой изменяется магнитный поток.
Обоснование метода измерений
Индукционный метод определения величины магнитной индукции В на оси кругового тока заключается в следующем. На оси кругового тока, создаваемого катушкой LK (рис.6), располагают небольшую плоскую катушку L, имеющую N1 витков и площадь одного витка S1, которая замкнута на баллистический гальванометр. При изменении направления тока в круговом витке LK на противоположное , магнитный поток через L изменяется от –Ф до +Ф. В катушке L возникает ЭДС индукции, и в цепи гальванометра – индукционный ток. При этом заряд q , протекший по
баллистическому гальванометру, оказывается пропорциональным значению В в том месте поля, где располагается измерительная катушка L. На основании (20) и (21) можно записать:
(2N1S1/R2)B = b' m , (22)
где R2 – сопротивление цепи баллистического гальванометра.
Из (22) следует:
B = (R2/2N1S1) b' m = A2b' m (23)
Величины R2, N1, S 1 входящие в А2, остаются неизменными параметрами цепи гальванометра, которые могут быть измерены при изготовлении установки.
Равенство (23) позволяет определить В, измерив отброс « m » зайчика гальванометра при коммутации тока, создающего исследуемое магнитное поле, и определив заранее b'.
Баллистическую постоянную b' установки определяют, используя известное магнитное поле, или поле, магнитная индукция которого сравнительно легко и достаточно точно может быть рассчитана. Таким полем может быть поле внутри «бесконечного соленоида» LC , представляющего собой катушку, длина которой (намотанной части катушки) в несколько раз больше диаметра ее витка. Для проведения измерений на бесконечный соленоид LC надевают катушку LГ, включенную в цепь гальванометра Г последовательно с подвижной катушкой L. При изменении направления тока в соленоиде LC на противоположное , в катушке LГ создается эдс индукции и гальванометр фиксирует отброс mс. На основании (22) можно записать:
(2NS/R2 ) ВC = b'mс , (24)
где N -число витков катушки LГ,, S - площадь ее витка, R2 - сопротивление цепи гальванометра, Вс - магнитная индукция на оси соленоида Lc.
Величина Вс определяется:
Bc=m m0 iC n , (25)
где iC - ток по соленоиду LC, n - количество витков приходящихся на единицу длины намотки соденоида .
На основании (24) и (25) имеем: (2NSmm0iC n)/R2 =b'mC
откуда
b '=(2mmCnNS iC )/R2 mC=A1 iC mC (26)
Величины, входящие в А1, являются неизменными параметрами используемой установки. Значения А1 и А2 указаны около рабочей панели.
Используя бесконечный соленоид, измерив его ток iC и отброс mC зайчика гальванометра при коммутации тока iC , можно определить значение баллистической постоянной b'.
Величину магнитного потока Фчерез измерительную подвижную катушкуLможно определить, воспользовавшись (22):
Ф = N1S1B = (R2/2) b' m (27)