![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Кан К.Н. Механическая прочность эпоксидной изоляции
.pdfСопоставление теоретических предельных кривых, построен ных по различным критериям прочности, с опытными значени ями предельных напряжений позволило выявить степень при годности этих критериев для жестких термореактивных пласт масс. Для количественной оценки близости теоретических предельных кривых к опытным данным в каждом квадранте плос кости двух главных нормальных напряжений определялись
Рис. 28. Предельные кривые компаунда ЭЗЛ-120
максимальные отклонения теоретических предельных напряже ний от средних значений опытных предельных напряжений.
Как показал анализ, I теория прочности соответствует экс периментальным данным при напряженных состояниях, близких к одноосному растяжению. Так, для многих термореактивных пластмасс и эпоксидных компаундов соотношения между ве личинами главных нормальных напряжений, при которых мо жет быть применена I теория прочности, находятся в преде-
2 |
- |
2 |
лах |
с г 2 < а 1 < — с г 2 . К а к видно, например, из кривой, пред- |
|
5 |
|
5 |
ставленной на рис. 28, I теория прочности применима пои напря-
женных состояниях, близких к одноосному сжатию. В других случаях I теория дает завышенные значения предельных напря жений в первом и втором квадрантах плоскости напряжений. В третьем квадранте теория дает заниженные значения пре дельных напряжений.
Применимость I I теории прочности ограничивается лишь состояниями, близкими к одноосному растяжению. В первом квадранте она дает завышенные значения предельных напря жений, во втором и третьем — заниженные значения для мате риалов с малым v и завышенные для материалов с большим v.
Теория прочности |
Мора в упрощенном варианте |
в первом |
||
и третьем квадрантах полностью совпадает с I теорией проч |
||||
ности, и все выводы, |
сделанные |
для I |
теории, в |
указанных |
квадрантах относятся |
и к теории |
Мора. |
Во втором |
квадранте |
теория Мора дает несколько заниженные значения предельных напряжений, но значительно лучше приближающиеся к опыт ным данным, чем значения, полученные согласно I теории проч ности.
Рассматривая критерии прочности Ягна, Баландина и Миролюбова, можно заметить, что в зависимости от значения v ис следуемого материала предельные кривые описываются различ ными кривыми второго порядка. Для материалов с большим v,
например для эпоксидных компаундов |
(v = 0,44-0,5), предель |
||
ные кривые представляют собой эллипсы |
(рис. 28). Для |
этих |
|
материалов наилучшее приближение |
к |
результатам |
опыта |
имеет предельная кривая, построенная по теории Ягна. Этого можно было ожидать, так как постоянные, входящие в урав нение критерия Ягна, определяются по трем характеристикам материала.
В третьем квадранте критерий Ягна дает несколько завы шенные значения предельных напряжений. Достаточно хорошо согласуются с результатами испытаний в первом и втором ква дрантах значения предельных напряжений, полученные исходя из теории прочности Баландина и Миролюбова (рис. 28). Од нако в третьем квадранте вычисленные по ним предельные на пряжения имеют резко завышенные значения.
Для материалов с малым v предельные кривые, построенные по критериям Ягна и Миролюбова, представляют собой гипер болы, центральной осью которых является диагональ первого и третьего квадрантов. Предельная кривая, построенная по кри терию Баландина, представляет собой эллипс, сильно вытяну тый в область двухосных сжатий.
Сопоставляя критерии прочности Ягна, Баландина и Миро любова, можно указать на их общий недостаток — плохое со ответствие результатам эксперимента в области двухосных сжатий, особенно у материалов с малым значением v.
Подводя итоги анализа классических и современных теорий прочности, необходимо отметить, что они не решают задачи
3* |
51 |
создания единого аналитического выражения для критерия прочности, которое бы максимально приближалось к опытным данным при любых сочетаниях главных нормальных напряже ний для материалов с малыми значениями v.
В работах [56, 90] на основании результатов испытаний тер мореактивных материалов был предложен критерий прочности, который в случае плоского напряженного состояния имеет вид:
А К, + oL2) + В (от?., + <т£2) + CouaL2 + D Уа\х+о\2 +
+ EV(oL-aL2Y |
+ oll+ol2=\. |
(22) |
Постоянные А, В, С, D, Е, входящие |
в критерий |
(22), опре |
деляются по результатам пяти опытов, два из которых пред ставляют собой одноосное растяжение и сжатие, а три других проводятся при плоских напряженных состояниях — двухосном сжатии, двухосном растяжении и чистом сдвиге.
Ввиду того что в этот критерий входит пять параметров, определяемых опытным путем, достигается хорошее совпадение
предельной кривой с результатами опыта |
во всех квадрантах. |
Из критерия прочности (22) вытекают |
как частные случаи |
все критерии, изображающие предельные кривые в виде кри вых второго порядка.
Однако необходимость постановки пяти различных опытов для определения пяти параметров, а также громоздкость выраже ния для эквивалентных напряжений затрудняют широкое ис пользование критерия (22) в обычных инженерных расчетах. Для практических целей можно рекомендовать частный случай критерия (22), имеющий вид:
a (o L 1 + oL2 + 0 L 3 ) + b (<xL1 + a L 2 + oLsf |
+ |
|
|
+ cV(aL1—aL2)2 |
+ (aLt—aL3f |
+ (oL3—aL1)2 |
= aB .p . (23) |
Данное выражение включает в себя только три постоянных параметра а, Ъ, с, которые определяются из двух опытов на од ноосное растяжение и сжатие и одного опыта на двухосное сжатие.
Для еще большего упрощения методики отыскания парамет ров критерия (23) была поставлена задача связать результаты опыта на двухосное сжатие с опытами на одноосное сжатие. Анализ результатов испытаний показал, что предел прочности при равном двухосном сжатии отличается от предела прочности при одноосном сжатии не более чем на 10—12% в сторону уве личения прочности.
Учитывая, что это различие идет в запас прочности, можно с достаточной для практических расчетов точностью при отыс кании параметров критерия (23) принять предел прочности при
двухосном сжатии. Тогда параметры критерия могут быть вы ражены через отношение v [56]:
3 ( 1 - У ) |
У ( 1 - У ) . |
_ (у + |
2) (у + 1) |
(24) |
(5 + v) |
(5 + v) |
V2 |
(5 + v) |
|
Таким образом, для нахождения параметров достаточно иметь результаты обычных опытов на одноосное растяжение и сжатие, что значительно уменьшает объем экспериментов.
В000н/смг
Рис. 29. Предельная кривая компаунда ЭЗЛ-120
На рис. 29 изображена предельная кривая для эпоксидного компаунда ЭЗЛ-120.. Эта кривая представляет собой частный случай кривой четвертого порядка и значительно лучше, чем кривые второго порядка, приближается к опытным данным во всех четырех квадрантах плоскости двух главных нормальных напряжений.
Из критерия прочности (23) выведена формула для эквива лентных напряжений, необходимая при расчете на прочность:
<гэ кв = ~ - |
[а (О! |
+ (х2 + |
о3) + CV(G1—ст2)2 |
+ (а2 — |
asf + ( о , — O i ) 2 ] + |
||
+ у |
] / > |
К |
+ а2 |
+ °з) + сУїо^ОгТ |
+ {ог - |
<*з)2 + (а» - <ті)2 ]2 + |
|
+ 4Ь(а1 |
+ |
0 2 |
+ |
стз)2. |
|
|
(25) |
Параметры a, b, с рассчитываются по формулам (24). Зна чения величины v для некоторых компаундов приведены ниже:
Марка ком |
|
|
|
|
|
|
паунда . |
. ЭЗК-31 |
ЭЗК-1 ЭЗК-5 |
Э З К - Ю |
ЭТ50-65 |
ЭТ120-65 |
УП-5Э2/11 |
Значение v |
0,35 |
0,43 0,38 |
0,34 |
0,65 |
0,55 |
0,41 |
Для тех компаундов, у которых предел прочности на сжа тие не определялся, можно рекомендовать для стеклообразного состояния принимать v равным 0,4—0,5. Колебания этой вели чины мало сказываются на значениях эквивалентного напря жения в первом и втором квадрантах плоскости главных нормальных напряжений, а именно эти виды плоского напря женного состояния наиболее характерны для конструкций из заливочных компаундов.
10. Коэффициент чувствительности к концентрации
напряжений
В изоляции из эпоксидных компаундов, как правило, имеются места концентрации напряжений. Это вызвано сложной формой заливаемых элементов. Местные значения напряжений в ме стах концентрации могут быть выше средних в несколько раз. В случае применения жестких компаундов при хрупком их раз рушении концентрация напряжений может привести к прежде временному растрескиванию изоляции. Максимальные местные напряжения обычно определяются через коэффициенты концент рации напряжений [114].
Если предположить, что материал является идеально упру гим, то для данного вида концентратора вводится теоретиче ский коэффициент концентрации напряжений
|
|
К? = Р т а х и д |
, |
(26) |
|
|
|
|
°*ном |
|
|
где |
Стах ид — максимальное |
местное |
напряжение в |
идеально |
|
упругом теле, |
а аНом — так |
называемое номинальное |
напряже |
||
ние, |
которое |
определяется |
по формулам сопротивления мате |
риалов без учета эффекта концентрации в данном сечении тела. Величина теоретического коэффициента концентрации рассчи тывается методами теории упругости или определяется методами моделирования на идеально упругих моделях для каждого вида концентратора. В конструкциях из реальных материалов кон центрация напряжений обычно снижается за счет перераспре деления напряжений. Так, для застеклованных полимеров мак симальные напряжения могут быть уменьшены за счет вы нужденной высокоэластической деформации. В наполненных композициях эффект концентрации напряжений ослабляется на фоне тех местных напряжений, которые возникают вокруг частиц, наполнителя, также являющихся концентраторами напряжений.
Поэтому для реальных материалов вместо теоретического ко эффициента вводится действительный коэффициент концент рации
ь>- |
°"тах |
' |
, п - |
Кя |
= ~ |
(27) |
|
|
и ном |
|
|
где а т а х — действительное значение максимального напряжения. Величину
°*тах — 0"ном |
К я— 1 = <7 |
(28) |
° т а х ид — °ном |
/ f T — 1 |
|
называют коэффициентом чувствительности материала к кон центрации напряжений и считают, что она является характери стикой материала, т. е. не зависит от вида концентратора. Зна ние коэффициента q необходимо для расчета /Сд :
* д = 1 + <7(/С,—1). |
|
(29) |
Значение q находится в пределах от 0 до 1. При |
q — О мате |
|
риал нечувствителен к концентрации напряжений, при q=l |
его |
|
чувствительность максимальна. Для определения q |
можно |
ис |
пользовать обычные образцы для испытаний на растяжение, ослабив их каким-либо концентратором, для которого известно /Ст [23]. В качестве такого концентратора удобно принять круг лое отверстие малого, по сравнению с шириной образца, диа метра, так как для него /Ст известно и равно 3. Отверстие дол жно располагаться посредине образца.
Образец с концентратором разрушается, когда а т а х дости гает значения предела прочности. Отношение разрушающей на грузки к ослабленной площади поперечного сечения дает зна
чение Оном- Тогда по формуле |
(27) |
можно рассчитать |
Кя и да |
|||
лее по формуле |
(28) — величину q. |
|
|
|
|
|
По данной методике было испытано несколько эпоксидных |
||||||
компаундов и найдены для них значения q: |
|
|
||||
Марка компаунда . |
. УП-592/11 УП-592/11 |
УП-592/11 ЭТ50-65 |
ЭТ120-65 |
|||
Кд для круглого от |
мод |
I |
мод |
I I |
|
|
|
|
|
|
|
||
верстия |
1,89 |
1,71 |
|
1,71 |
1,44 |
1,44 |
Значение q |
0,45 |
0,36 |
|
0,36 |
0,22 |
0,22 |
11. Коэффициент линейного теплового расширения
Одной из важнейших физических характеристик заливочных эпоксидных компаундов является коэффициент линейного теп лового расширения (КЛТР).
Высокие значения КЛТР компаундов, а также большие диа пазоны эксплуатационных температур изделий с литой эпоксид ной изоляцией обусловливают значительные температурные де-
формации изоляции. Чем |
больше разность КЛТР компаунда |
и заливаемых элементов |
при прочих равных условиях, тем |
большие напряжения можно ожидать в литой изоляции. |
Отвержденные эпоксидные смолы по сравнению с другими
полимерными материалами обладают относительно малой |
ве |
||
личиной КЛТР (рис. 30), тем не |
менее эта величина |
для нена- |
|
полненных компаундов составляет |
6 0 - Ю - 6 — 7 0 - Ю - 6 |
\/град. |
|
Введение наполнителя снижает величину КЛТР, однако ко личество наполнителя ограничивается условиями переработки эпоксидных компаундов. Минимальная величина КЛТР напол-
|
1 |
Шрц |
|
плшшй |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
\ |
фарфор |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
_] |
|
Керамика. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Д |
|
Стекло |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\ |
Титан |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
Сталь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
4 |
МеЗь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
Бронза |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
Латунь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
Алюминий |
~] |
Эпоксидные |
компаунды |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Полистирол |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Полиметилметакрилат |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
~\ фторопласт- |
ч |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
І фенольная |
смола о |
наполнителем |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
Полиэтилен |
|
|
|
|
|
20 |
40 |
60 |
80 |
100 |
ПО |
ПО |
160 |
|
180 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
<х -10s, 1/грід |
|
|
||
|
Рис. |
30. |
Значения К Л Т Р для различных материалов |
|
|
||||||||||
ненных |
кварцевым |
песком |
компаундов |
составляет 2 5 « Ю - 6 — - |
|||||||||||
30- Ю - 6 1/град [124]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Дальнейшее снижение величины КЛТР возможно при уве |
|||||||||||||||
личении |
количества |
наполнителя |
(кварцевого |
песка), что |
мо |
||||||||||
жет быть |
достигнуто без ухудшения технологических качеств |
||||||||||||||
компаунда |
|
подбором |
оптимальных |
фракций |
кварцевого |
песка |
|||||||||
и его более тщательной очисткой от примесей. |
|
|
|
|
|||||||||||
Другой |
путь |
снижения |
КЛТР |
компаунда — использование |
|||||||||||
наполнителей, |
обладающих |
отрицательной величиной |
КЛТР |
||||||||||||
[72]. Определение |
КЛТР |
производится |
на |
дилатометрах. |
|
|
|||||||||
К настоящему времени технике дилатометрических исследо |
|||||||||||||||
ваний посвящено |
много |
работ [14, 34, 80, |
92, |
142]. Однако |
тех |
ника эксперимента по определению КЛТР еще достаточно
сложна. |
Этим можно |
объяснить |
недостаточность |
сведений |
о КЛТР |
эпоксидных |
компаундов |
в справочной |
литературе. |
Чаще всего эти сведения ограничены значениями КЛТР для тем ператур, близких к комнатной.
Достаточно простой и удобной является конструкция дила тометра, изображенная на рис. 31. Она позволяет проводить
![](/html/65386/283/html_4LjhD2xrG0.8yuj/htmlconvd-DqSrO458x1.jpg)
исследования КЛТР эпоксидных компаундов в диапазоне тем ператур от — 100 до +120° С, охватывающем эксплуатационные температуры большинства изделий с герметизирующей эпоксид ной изоляцией.
При проектировании данного прибора учтены недостатки су ществующих дилатометров, в частности, сведено к минимуму
давление на образец |
(меньше 0,1 н/см2; |
ГОСТ |
15173—70 |
допус |
||
кает до 3 н/см2). Улучшено крепление |
образца |
в захватах, ис |
||||
ключающее |
внесение |
дополнительных |
погрешностей от |
обмя |
||
тая торцов |
образца. |
Рабочая база |
образца |
принята |
равной |
|
100 мм (ГОСТ допускает не менее 50 |
мм). |
|
|
Установка имеет минимальные габариты и не требует штат ных нагревателей печи и криостата, а помещается внутри любой камеры, обеспечивающей заданные температуры. Измерение проводится одновременно на трех образцах. В качестве изме рителей перемещения используются индуктивные преобразова тели перемещения типа БВ-844, обеспечивающие стабильность показаний в широком диапазоне температур. Сигналы с индук тивных преобразователей поступают на электрические само писцы типа БВ-662. Таким образом осуществляется автомати ческая запись показаний.
Значения средних КЛТР некоторых заливочных компаундов представлены на рис. 32. Определение КЛТР при температурах
выше температуры |
размягчения (стеклования) |
не производится |
в соответствии с |
ГОСТ 15173—70. Поэтому |
некоторые значе |
ния КЛТР при этих температурах показаны на рис. 32 штри ховыми линиями. Для инженерных расчетов на прочность пред ставляют интерес значения КЛТР при температурах ниже тем пературы стеклования.
12. Статистические характеристики механических свойств
Для полимерных материалов характерен большой разброс результатов испытаний как среди одной партии материала, так и, особенно, между раз личными партиями. Эта отрицательная особенность полимерных материалов усугубляется для литьевых эпоксидных компаундов тем, что они приготов ляются непосредственно перед употреблением небольшими дозами, т. е. раз брос наблюдается и среди образцов из различных заливок.
Причин разброса экспериментальных данных эпоксидных компаундов д о статочно много: отклонения в качестве исходных материалов, неточная дози ровка компонентов, несовершенство технологии переработки (плохое пере мешивание и вакуумирование, несоблюдение температур, плохое состояние заливочных форм, неправильное выполнение операций по разборке форм и извлечению образцов), ошибки испытания образцов.
Результаты испытаний компаундов являются случайными величинами, и для их полного описания необходимы статистические характеристики. Прежде всего необходимо подобрать закон распределения вероятностей для механи ческих свойств. Так как на механические свойства влияет большое число не зависимых причин, то естественно провести проверку применимости нормаль ного закона распределения. Самый простой и быстрый способ проверки со стоит в нанесении экспериментальных данных на сетку с координатами: слу-
чайная величина х—квантили нормального распределения. Если эксперимен тальные точки в этой системе координат ложатся на прямую линию, то для
данной случайной |
|
величины |
справедлив нормальный закон распределения. |
|||||||
|
На рис. 33, 34 и |
35 представлены |
результаты проверки |
справедливости |
||||||
гипотезы |
нормального |
распределения |
различных механических |
характеристик. |
||||||
Как следует из рисунков, экспери |
|
|
||||||||
ментальные точки ложатся на пря |
|
|
||||||||
мые линии с большой точностью. Та |
|
|
||||||||
ким |
образом, |
механические |
характе |
|
|
|||||
ристики эпоксидных компаундов рас |
|
|
||||||||
пределены |
по |
нормальному |
закону. |
|
|
|||||
|
В |
соответствии |
с |
ГОСТ |
14359—- |
|
|
|||
69 |
необходимо определять |
следую |
|
|
||||||
щие |
|
статистические |
характеристики |
|
|
|||||
механических |
свойств: |
среднее зна |
|
|
||||||
чение |
определяемого |
показателя |
|
|
||||||
|
|
|
х |
= |
2 Л;,- |
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где ХІ — отдельное значение опреде ляемого показателя; iV — количество отдельных значений определяемых показателей, входящих в расчет; стандартное отклонение
5 = V |
2 |
{Xj — xY |
|
N—1 |
вероятное отклонение искомого по казателя
Ах •• У~ЇЇts
где t — критерий точности, величина которого зависит от количества ис пытуемых образцов и вероятности доверительного интервала.
С помощью указанных статисти ческих характеристик можно опреде лить верхнюю и нижнюю границы доверительного интервала
|
х + Ах, |
х — Ах |
|
|
|
и относительную ошибку |
в процентах |
|
|
||
|
1 = - Ах |
100. |
|
Рис. 33. Проверка нормального закона |
|
|
|
распределения |
вероятностей предела |
||
|
|
|
|
прочности |
компаунда ЭТ120-65 |
Большинство |
физико-механиче |
( Г = 0 ° С) |
|||
ских |
характеристик, |
приведенных |
|
|
выше, определялось на шести образцах. Для вероятности попадания в дове
рительный интервал, равной 0,95, критерий точности равен 2,57 |
(ГОСТ 14359— |
||
69). Тогда |
|
|
|
A * = - = ^ S |
= 1,05 |
S. |
|
Кб |
|
|
|
Такая величина Ах представляется заниженной для эпоксидных компаун |
|||
дов. Поэтому, учитывая нормальный |
закон |
распределения |
механических |