книги из ГПНТБ / Минин Б.А. СВЧ и безопасность человека
.pdfР и с . 4.2 .10 . Д и а г р а м м ы и зл у ч е н и я п о м о щ н о с т и л и н е й н о г о и с т о ч
ника д л я п = 2; а = 0,1.
ПО
пика д л я й = 2, а = 0 .
111
Р и с . 4 .2 .12 . Д и а г р а м м ы и зл у ч е н и я по м о щ н о с т и к р у г л о г о р а с к р ы за д л я n = 1, « = 0,316.
112
0 7t 27t 37t
Я*
Р и с . 4.2.13. Д и а г р а м м ы и зл у ч е н и я п о м о щ н о с т и к р у г л о г о р а с к р ы ва д л я п — 1, а = 0 , 1 .
8 — 393 |
113 |
Р и с . 4 .2 .14 . Д и а г р а м м ы и зл у ч е н и я п о м о щ н о с т и к р у г л о г о р а с к р ы ва д л я п = 1, а = 0.
114
Р и с . 4 .2 .15 . Д и а г р а м м ы и зл у ч е н и я п о м о щ н о с т и к р у г л о г о р а с к р ы
ва д л я п —2, ( 1 = 0,316.
8* |
115 |
Р и с . 4 .2 .16 . Д и а г р а м м ы и зл у ч е н и я по м о щ н о с т и к р у г л о г о р а ск р ы ва д л я п = 2, а = 0 , 1 .
116
для п = 2, а=0.
117
Расчетная точна Rfb, |
|
— изменение |
углового |
рас |
||||||
|
|
|
пределения краевых волн и их от- |
|||||||
|
|
|
ражений |
от |
поверхности |
зеркала. |
||||
|
|
|
|
Учет последнего из перечислен |
||||||
|
|
|
ных факторов |
хотя и возможен, |
||||||
|
|
|
но встречает определенные трудно |
|||||||
|
|
|
сти, |
так как |
в ближней зоне угло |
|||||
|
|
|
вое распределение краевых волн и |
|||||||
|
|
|
их |
отражений |
различно для |
раз |
||||
|
|
|
личных расстояний. Поэтому для |
|||||||
|
|
|
упрощения будем полагать, что |
|||||||
|
|
|
формирование краевого дифракци |
|||||||
|
|
|
онного излучения происходит в ре |
|||||||
|
|
|
зультате |
интерференции |
только |
|||||
Рис. 4.2.18. К расчету краевого |
двух краевых волн и что затенения |
|||||||||
краевых волн зеркалом нет. |
|
|||||||||
дифракционного излучения. |
|
|||||||||
|
На рис. 4.2.19 и 4,2.20 приведе |
|||||||||
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
ны огибающие бокового излучения |
|||||||
цилиндрического зеркала в виде зависимостей |
величин МЕ и |
М н |
о т |
|||||||
Ѳ для фКр = 30°, |
60° и |
приведенных |
расстояний |
x'=R/L= |
1..! |
15; |
||||
П маис = Р изл/*5^исп— поле в центре апертуры. |
После |
нахождения по |
||||||||
графикам МЕ и М н находятся значения ППМ |
в плоскостях Е и Н: |
|||||||||
П . |
L |
макс0 и П ң — £ |
М ң П макеа |
|
|
|||||
Огибающие бокового излучения круглого раскрыва |
приведены на |
|||||||||
рис. 4.2.21, 4.2.22. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В отношении пределов применимости приведенных формул не обходимо отметить следующее. Если графики для определения крае
вого поля могут |
применяться вплоть до непосредственной близости |
к апертуре, то |
применение графиков рис. 4.2.3—4.2.17 ограничено |
зоной Френеяя, ближняя граница которой может быть определена из рис. 4.2.23 [186].
4.2.4. Поле сфокусированных апертур. Фокусировка поля антенны заключается в создании такого фазового распределения поля по апертуре, при котором на задан ном конечном расстоянии Яф (в точке фокуса) обеспе чивается синфазное сложение полей, излучаемых эле ментарными источниками.
В зеркальных антеннах фокусировка практически до стигается смещением облучателя из фокуса зеркала вдоль продольной оси. Как известно, эффект фокусиров ки наилучшим образом проявляется в зоне Френеля. Нетрудно показать, что может быть получено следую щее выражение для КНД круглой сфокусированной апертуры в зоне Френеля:
/)(/?. |
(4.2.17) |
118
а |
— в Е - п л о с к о с т и ( в е к т о р Н |
п а р а л л е л е н к р о м к е ) , б — в Н- п л о |
с к о с т и ( в е к т о р Е п а р а л л е л е н |
к р о м к е ) . |
119