книги из ГПНТБ / Рейтлингер С.А. Проницаемость полимерных материалов
.pdf4. |
G r a h a m |
Т., Trans. Royal |
Soc, |
Ш 156, 399 |
(1866). |
|
|
|||||||||||||
5. |
G r a h a m |
Т., |
Phil. Mag., № 32, 401 (1866). |
|
A47, 286 |
(1920). |
||||||||||||||
6. |
D a y n e s |
H. |
A., |
Proced. Royal Soc, |
London, |
|||||||||||||||
7. |
Г л е с с т о н |
С , |
Л ей д л ер |
К-, Э й р и а г |
Г. Теория абсолют |
|||||||||||||||
8. |
ных скоростей реакций. М., |
Издатннлит, 1948. См. с. |
458. |
М.—Л., |
||||||||||||||||
Ф р е н к е л ь |
Я. |
И. |
Кинетическая |
теория |
жидкостей. |
|||||||||||||||
9. |
Изд-во А Н С С С Р , |
1945. |
140, № 3533, |
106 (1937). |
|
|
|
|
||||||||||||
В а г г е г R. М., |
Nature, |
|
|
(1939). |
||||||||||||||||
10. |
B a r r e r |
R. |
М., |
Trans. |
Faraday |
Soc, |
35, № |
217, 628 |
||||||||||||
П . |
Р е й т л и н г е р |
С. А., Ж . общ. хим., 14, № |
6, |
420 |
(1944); Rubb. |
|||||||||||||||
12. |
Chem. Technol., |
19, № 2, 385 (1946). |
телах. М., |
Издатннлит, 1948. |
||||||||||||||||
Б э р pep |
P. |
Диффузия |
в |
твердых |
||||||||||||||||
13. |
См. с. 420, 475. |
С. А., Успехи |
химии, 20, |
№ |
2, |
213 |
(1951). |
|||||||||||||
Р е й т л и н г е р |
||||||||||||||||||||
14. |
Р е й т л и н г е р |
С. А., Успехи химии |
и технологии |
полимеров, |
||||||||||||||||
• |
№ 3, 184 (1960). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
15. Р о д ж е р с |
К. |
Конструкционные свойства пластмасс. М., «Хи |
||||||||||||||||||
16. |
мия», 1967. См. с. 193. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Р о д ж е р с |
К. |
Проблемы физики и химии твердого состояния |
||||||||||||||||||
17. |
органических соединений. М., «Мир», 1968. См. с. 229—321. |
|||||||||||||||||||
M o l l |
L. W., Koll.-Z., |
167, |
№ |
1, 55 |
(1959). |
|
1, 43 |
(1964). |
||||||||||||
18. |
M o l l |
L. |
W., |
Koll.-Z. |
u. Z. |
Polymer, |
195, |
№ |
|
|||||||||||
19. B i r d |
К. B. Theory of |
diffusion, |
N. Y., |
1956. S. |
p. |
|
|
|
|
|||||||||||
20. |
C r a n k J. Mathematics |
of diffusion. Oxford, |
1956. |
5, |
1065 |
(1964).- |
||||||||||||||
21. |
A m e r o n g e n |
G., |
Rubb. Chem. Technol., |
37, |
№ |
|||||||||||||||
22. |
S t a n n e 11 |
V., |
Y a s u d a |
H. |
Y. |
In |
«Cristalline |
olefin |
polymers*. |
|||||||||||
|
N.-Y., |
1964. 675 p. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
23.Diffusion in polymers. Ed. J. Crank, G. S. Park. L. — N . Y., Acad. Press, 1968.
Глава 1
ДИФФУЗИЯ В ПОЛИМЕРАХ
Основные понятия и уравнения
Диффузия — процесс, в результате которого проис ходит перераспределение вещества между различными частями системы из-за беспорядочного теплового дви жения молекул. В зависимости от условий протекания этого процесса различают взаимодиффузию, или просто диффузию, наблюдаемую при наличии градиента кон центрации, в общем случае—градиента химического потенциала, и самодиффузию — в его отсутствие. При самодиффузии перемещение вещества в пространстве не имеет направленного характера, тогда как при взаимо диффузии поток вещества направлен в сторону убыва ния концентрации.
Для изучения диффузионных процессов в полимере ных системах обычно используют два подхода: фено менологический и микроскопический. Их конечной целью является определение коэффициента диффузии и его зависимости от различных параметров. Феномено логическая теория описывает диффузию по ее внешним, макроскопическим проявлениям. Она позволяет опреде лять коэффициенты диффузии по экспериментальным данным и предсказывать ход процесса, если известны коэффициенты диффузии и кинетика процесса. На ос-_ новании анализа элементарных стадий процесса пере носа теоретически возможно рассчитать значение коэф фициента диффузии и выявить зависимость этого коэф фициента от тех или иных условий.
С точки зрения феноменологического подхода одно мерная диффузия в изотропной среде описывается двумя дифференциальными уравнениями, известными под на званием законов или уравнений Фика. Первое уравне ние, характеризующее стационарный процесс диффузии, устанавливает соотношение между потоком вещества и
И
градиентом концентрации и служит для |
определения |
коэффициента диффузии |
( j . l ) |
J = - D ^ - |
|
ox |
|
где / — поток вещества, диффундирующего в направлении х (коли чество вещества, прошедшего в единицу времени через единицу площади сечения, нормального к х). Знак минус в уравнении (1.1) показывает, что диффузия происходит в направлении убывания концентрации с. Размерность коэффициента диффузии (длина2 X X время- 1 ) не зависит от способа выражения потока и концентрации.
Для стационарного потока через пластину решение уравнения Фика приводит к выражению
|
|
Q = |
D~-St |
|
(1.2) |
|
где |
Q |
|
прошедшего |
через пластину толщи |
||
х — количество вещества, |
||||||
ной |
и площадью S за время |
( при |
градиенте концентрации Дс/х. |
|||
|
Если растворимость газа |
в |
полимере подчиняется |
|||
закону |
Генри |
с = |
07; |
|
(1.3) |
|
(здесь |
р — давление газа, о — коэффициент раствори |
|||||
мости), то, комбинируя (1.2) |
с |
(1.3), |
получаем |
|||
|
|
Q = |
De^-St |
|
(1.4) |
|
|
|
|
|
|
|
Считая, что коэффициент диффузионной проницаемости
Р
равен |
P = |
Do |
(1.5) |
получаем |
|
|
|
Из уравнения (1.5) следует, что коэффициент диф |
|||
фузионной |
проницаемости |
можно рассматривать как |
произведение коэффициента диффузии на коэффициент растворимости.
Для оценки значения коэффициента диффузионной проницаемости необходимо исследовать в отдельности значения коэффициентов диффузии и растворимости и их зависимости от температуры, структуры полимера и природы диффундирующего вещества.
12
Коэффициенты Р, D и а, характеризующие процесс переноса газов и паров через полимеры, выражаются в (при нормальных
условиях): |
Р |
= Г |
с м 3 |
• |
с м |
1 |
|
|
|
см |
2 |
|
|||
|
|
[ |
|
• с•атм J |
„ _ г _ » г _ 1
Lcmj •атм J
Вамериканской и английской литературе коэффициент проницаемрхти Р выражают в
см3 • мм |
см3 • см |
см- • с • см рт. ст. или |
см-* • с • мм рт. ст. |
Значения коэффициентов проницаемости в данных единицах могут
быть |
пересчитаны |
в см • с • атм при ломощи соотношений |
|
||||||||||||||
|
см2 |
3 - см |
- = |
_ „ |
— |
5 |
2 см3 • мм |
= |
_ . л |
|
2см3 • см |
|
|||||
|
см |
|
|
|
7,6 |
|
|
|
760 |
см • с • мм рт. ст. |
|||||||
|
|
• с • ат |
' |
см |
• с • см рт. ст. |
|
|||||||||||
В единицах |
международной2 |
системы1 |
СИ |
коэффициент4 |
нроницае- |
||||||||||||
мости |
Р |
|
выражается2 |
|
м |
/ н \~ |
, , J I l r |
с м н |
|
а |
|
|
диф |
||||
D |
|
в " j r l " ^ ] |
|
|
> коэффициент2 |
||||||||||||
фузии |
|
— в |
м /с, |
а |
коэффициент растворимости |
|
— в |
м /н. |
При |
переходе от одной системы единиц к другой следует иметь в виду, что
|
|
с • н |
|
см-f • с • атм |
|
|
|
|
||||
|
|
|
^~ |
= |
|
2 |
/с |
|
|
|
|
|
Штерн 1 0 7 |
предложил |
1 с |
Ю> см |
|
|
|
|
|
||||
в качестве новой единицы измерения ко |
||||||||||||
эффициентов |
проницаемости 1 Баррер, |
названной так в честь круп |
||||||||||
нейшего |
английского |
исследователя |
|
диффузии2 |
в полимерах |
|||||||
Р. М. Баррера. I Баррер |
равен |
1 г• см/(с• см • бар). Для |
характе |
|||||||||
ристики |
коэффициентов |
газопроницаемости - 9 |
рекомендуется |
пользо |
||||||||
ваться также |
микро — 1 • 10"°, нано — |
1 • Ю |
и пико — 1 • 10~ |
12 |
Бар |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
рера.
Согласно уравнению (1.1), коэффициент диффузии определяет плотность потока при заданном градиенте концентрации. Если концентрацию выразить в г/см3, координату х в см, поток в г/(см2 -с), то, очевидно, D численно равен потоку при dcfdx = 1 г/см4. Поскольку поток вещества стремится устранить неравномерность в распределении вещества в системе, то D является ме рой скорости, с которой система способна при заданных
. <? 13
условиях выравнивать разность концентраций. Эта ско рость в свою очередь связана с микроскопическими параметрами системы, характеризующими тепловую по движность макромолекул диффузионной среды и диф фундирующих частиц.
Второе уравнение Фика, характеризующее нестацио нарный процесс диффузии, выражает изменение кон центрации вещества в различных точках пространства
как функцию времени /^ = |
D i ^ - |
|
|
|
|
(17) |
|||
где D — коэффициент диффузии. |
|
|
|
|
|
(1.1) |
при его |
||
Это уравнение вытекает из уравнения |
1 |
||||||||
совмещении с уравнением |
непрерывности |
|
|
I |
|
||||
|
дс |
|
dJ |
|
|
|
|
У |
|
|
dt |
|
дх |
|
|
|
|
|
|
Если диффузия протекает в трех направлениях изо |
|||||||||
тропной среды, то |
-уравнениеD + |
(1.7)+ |
принимает вид |
|
|||||
д с |
п ( д 2 с |
|
а*е |
л. д2° \ |
|
|
п ш |
||
- d t = \ ~ d J-и |
|
-d*) |
|
|
|||||
|
|
- W |
|
|
|
Щ |
или
В случае анизотропной среды перенос вещества в не стационарном состоянии описывается уравнением
которое после замены переменных
УЖ |
4 |
VdZ |
Vdz |
приводится к виду
д%2 л drf т дР
Уравнения (1.1) и {ТЩ являются теоретической ос новой как для определения диффузионных параметров при физических измерениях, так и для анализа диффу^ зионных явлений, имеющих место на практике при пе-
14'
реработке, эксплуатации и хранении полимерных мате риалов. Для расчета диффузии необходимо решить уравнения с определенными граничными и начальными условиями, которые в свою очередь задаются парамет рами исследуемого процесса^Обсуждение математиче ских методов решения уравнения (1.7) и его многочис ленные решения для различных условий протекания диффузии рассмотрены в монографиях 2~4. Примеры плодотворного использования решений этих уравнений для анализа процессов пленкообразования из растворов полимеров, набухания, определения защитных характе ристик полимерных пленок можно найти, в работах5 - 7 .
В этом разделе приводятся лишь некоторые частные решения диффузионного уравнения, которые имеют практическое значение для экспериментального иссле дования диффузии низкомолекулярных веществ в поли мерах.
1. Пусть диффузионную систему образуют два со прикасающихся полимерных раствора, которые разделе ны плоской границей (при Х — 0 ) , нормальной к X, и имеют различные начальные концентрации низкомоле кулярного вещества Ci и с2 (в момент времени £ = 0). Предположим далее, что эти растворы простираются по оси X по обе стороны от плоскости X = 0 на достаточ но большое расстояние, т. е. представляют собой полу бесконечные пространства *. В зависимости от фазо вого состояния такой системы решение уравнения (1.7) имеет два вида.
|
Если при соприкосновении растворов происходит их |
||||||
взаимное растворение, то решение уравнения |
(1.7) при-> |
||||||
водит |
к следующему |
+ распределению концентрации |
|||||
|
|
c = C l |
— |
f l + e r f |
— |
? = - ) |
(1.12) |
|
|
|
2 |
|
|||
и |
|
|
I |
2 ] / Ж / |
t |
||
градиента концентрации в момент времени |
|
||||||
|
|
d ° |
Д с |
e r f |
( - - i L ) |
(1.13) |
|
|
|
dx |
Учл |
2D |
|
||
где |
Де = |
С2 — с г, erf -^р===- — интеграл |
|
4Dt |
|
||
ошибок Гаусса. |
* Тело считается полубесконечным, если за время эксперимента фронт диффундирующего вещества не достиг его границ. Поэтому тело, имеющее конечные размеры в определенном временном интер вале, можно считать полубесконечным 8 Д
15
Если Ci = 0, cz = 1, то уравнение (1.12) определяет распределение концентрации при растворении полимер ного тела. Очевидно, что такая диффузионная система характеризуется единым коэффициентом диффузии.
Решение (1.12) можно разложить в ряд
с = = с |
1 + — |
{ 1 |
|
+-77= |
2VDt |
3 - 1 ! |
( 2 / Ж ) |
3 |
+ |
|
|
||||
|
|
2 |
|
|
Уп |
г I |
(1-14) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
/ |
г—v |
5 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
5«21 ( 2 / Z W ) |
|
|
|
/J |
раз |
||
Ограничиваясь в уравнении+ •(1.14) |
первым членом |
||||||||||||||
ложения, |
получим |
выражение для |
кинетики |
перемеще |
|||||||||||
ния |
плоскости |
заданной концентрации |
(х)с |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
(х)с |
= |
const |
УШ |
|
|
|
|
|
(1.15) |
где |
%Уп |
(— |
— |
const |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
с1 = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Если |
\ с, — |
|
2) |
|
|
диффузионная |
|
система |
двух |
|||||
|
|
рассматриваемая |
|
фазна и процесс миграции вещества в каждой из кон тактирующих фаз характеризуется определенным коэф
фициентом |
диффузии, то решение |
уравнения |
(1.7) |
при |
|||||||||
t |
= О, |
с\ — Со |
и |
с% |
= 0, |
приводит |
к следующим кривым |
||||||
распределения |
|
концентрации в одной и другой |
фазах: |
||||||||||
с, = |
с0 |
|
Г. |
|
|
кУЖ |
|
|
при |
Х>0 |
(1.16) |
||
|
k уъ; + уэ |
|
|||||||||||
U |
|
1 1 |
|
|
|
= = |
1 + erf |
||||||
|
|
|
|
|
ДГ<0 |
||||||||
|
с2 с0 |
|
|
|
|
|
при |
|
(1.17) |
где k = Сг/ci — коэффициент распределения диффундирующего ве щества между фазами в состоянии равновесия.
2. Пусть в полубесконечное полимерное тело, огра ниченное плоскостью при X = 0 и лишенное в началь ный момент времени диффундирующего вещества С\ = 0, проникает извне вещество, причем на границе этого тела мгновенно устанавливается и поддерживается в те чение всего процесса постоянная концентрация cf = с0 (термодинамически со не может превышать величины растворимости диффундирующего вещества в полимер ном теле). В этом случае решение уравнения ,(1.7) имеет вид
erf |
?L.) |
(1.18) |
2УЖ }• |
16
Поток вещества в объем тела через плоскость X = О равен
^ = о = с о " | / - | - |
С-19) |
Количество |
вещества, |
продиффундировавшего в тело |
|
за время от момента |
tначала диффузии, соответственно |
||
равно |
Q= j |
Jx=0dt=-^V~Df |
(1.20) |
|
|
|
о
Если в начальный момент времени полимерное полубесконечное тело насыщено растворителем С\ = с2 , равномерно распределенным по всему объему, а в про цессе диффузии (десорбции) на его границе концент рация в любой момент времени равна нулю (ci = 0), то в этом случае решение имеет вид
|
|
|
|
|
C l = |
C o e |
r |
f W > |
|
|
|
|
( L 2 1 ) |
|||
|
3. Для полимерного |
телаX |
конечных |
размеров, |
огра- ] |
|||||||||||
ничейного |
плоскостями при |
|
= |
0 и |
|
X = I, |
через |
кото- l |
||||||||
рые поступает |
диффундирующее |
вещество, |
решение | |
|||||||||||||
уравнения |
(1.7) может |
быть |
получено |
в виде |
|
> |
||||||||||
|
I , |
- |
|
4 V |
1 exp |
T-(2k+ |
|
l)2n2 |
|
Dt] |
. (2k+l)n |
I |
||||
ffl=Co |
|
[ |
|
p |
|
J |
s i n |
1 |
|
x |
||||||
1 |
|
TZiTk+T |
|
|
|
|
1 |
|||||||||
|
I |
|
|
|
|
fc=0 |
|
|
|
|
|
|||||
если C\ = 0, c2 = c0 при t = 0 и |
p |
|
J s , n |
|
|
|
(1.22) |
|||||||||
C i |
- C o т 2 j - 2 T + T e x p { [ |
|
|
|
7 |
|
* } |
(1.23) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
если Ci = c0, c2 = 0 при / = 0.
Количество вещества, проникшего в тело к моменту времени или десорбировавшегося из него, соответствен но равно
если Ci = 0, с2 = с0 при t — О и
со
(2k + I ) 2
/ 2
если С ] = с0 , с2 = 0 при f = 0.
Очевидно, что уравнения (1.8) — (1.20) могут быть использованы для определения коэффициентов диффу зии, если известна величина Со и кинетика поглощения полимерным телом диффундирующего вещества 8 .
Рассмотренные выше уравнения справедливы толь ко для постоянного коэффициента диффузии. Однако в реальных системах коэффициент диффузии непостоянен, он является сложной функцией ряда параметров, и в первую очередь концентрации. Чтобы дать некоторое представление о порядке изменения коэффициента диф фузии с концентрацией, укажем, что при переходе от чистого полимера к чистому растворителю D изменяет ся на три — пять десятичных порядков. В этом случае первый закон Фика остается неизменным, а уравнение (1.7) принимает более общую форму_
или для одномерной диффузии в изотропной среде
(1.27)
Общего решения уравнения (1.27) в настоящее время не существует, хотя попытки решить его предпринимались неоднократно2 '9 - 1 1 .
Существует два общих эмпирических подхода к вы числению переменных коэффициентов диффузии D(c). Первый основывается на использовании эксперимен тальных данных, получаемых при достаточно малых интервалах концентраций, и среднее значение можно рассчитать для этого интервала, применяя уравнения, выведенные для постоянного D. Это среднее, или ин тегральное, значение коэффициента диффузии в интер вале концентрации от Ci до с2 определяется как
(1.28)
18
Определение D для нескольких последовательных ин
тервалов |
концентрации |
позволяетD |
~ |
|
выяснить. |
концентра |
||
ционную |
зависимость |
дифференциального |
или |
истин |
||||
ного коэффициента диффузии |
12 |
|
14 |
|
|
|||
Другой подход, известный1 5 _ 1 7 |
под |
названием |
метода |
|||||
Матано—Больцмана |
, основан |
|
на анализе |
кривых |
распределения концентрации по расстоянию с помощью уравнения
(1.29)
о
при условии
где См — координата плоскости Матано.
Более общий случай расчета коэффициентов диф
фузии |
|
по кривым |
распределения |
с учетом |
изменения |
объема |
системы |
при смещении |
рассмотрен |
в рабо |
|
тах > |
. |
|
в настоящее время эксперименталь |
||
18 1 Э |
|
|
|||
Разработанные |
ные методы определения коэффициентов диффузии ос нованы на использовании всех представленных выше уравнений, т. е. связаны с измерением градиента кон центрации, изучением кривых распределения концент рации по расстоянию, определением скорости переме щения изоконцентрационнбй плоскости, измерением^ кинетики поглощения растворителя полимерным телом. Для этого используют оптические методы, методы сре зов, весовые и объемные измерения, метод меченых атомов и т. д. Экспериментальные методы исследова
ния диффузии низкомолекулярных веществ1 3 2 0 - 2 4 |
в |
полиме |
|||||
рах подробно описаны в |
|
ряде |
работ - |
и |
поэтому |
||
в данной главе не рассматриваются. |
|
условий, |
|||||
Следует |
иметь в виду, |
что |
многообразие |
||||
при которых |
происходят |
реальные диффу->ионные |
про |
||||
цессы, приводят к тому, |
что определяемые |
из |
опыта |
||||
диффузионные параметры2 5 |
могут иметь различные физи* |
||||||
ческий смысл и значения |
|
. Это |
обстоятельство |
необхо |
|||
димо учитывать особенно |
при |
сопоставлении |
коэффи |
||||
циентов диффузии, получаемых |
разными эксперимен- |
.19.