![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Газиев Э.Г. Механика скальных пород в строительстве
.pdfдыдущем изложении, от напряженного состояния масси ва и давления фильтрационного потока, в настоящем рассмотрении можно пренебречь этими изменениями величин коэффициентов фильтрации вдоль массива и опустить в уравнении (116) первые три члена.
Производя следующую замену переменных:
~x = xk7xß; |
y = ykixl\ |
z = ziç'12, |
(117) |
получим хорошо известное уравнение Лапласа: |
|
||
d2U/dx*-{- |
дѴІду2 + дѴ/дг* |
= 0, |
(118) |
или, короче, |
уЮ = 0. |
|
(119) |
|
|
Предполагая, что изменение гидравлического потен циала при фильтрации воды через трещиноватый скаль ный массив может происходить только от изменения давления, уравнение (119) можно записать в более про стом виде:
Ѵ2Р = 0. |
(120) |
Это уравнение нашло широкое применение для расче та фильтрации в однородных пористых основаниях гидро технических сооружений. Поскольку уравнением Лапла са кроме установившейся фильтрации несжимаемого по тока в однородной пористой среде описываются также потоки тепла, электричества, суммы главных напряже ний и т. п., математическое решение этого уравнения хо рошо известно, кроме того, оно может быть получено на любой аналоговой машине.
Однако следует признать, что использование этого уравнения для описания фильтрации в трещиноватом скальном основании, как правило, не может быть право мерным, так как здесь не выполняется ни одно из при нятых выше допущений. Во-первых, трещиноватость скальной породы не может рассматриваться как одно родная пористость; во-вторых, объем трещин сильно за висит от напряженного состояния скального массива и от давления фильтрующейся воды; в-третьих, при фильт рации по трещинам количество втекающей в трещины воды, как правило, не равно количеству вытекающей во ды из-за наличия сжимаемых газов и пустот в трещинах, глухих (непроточных) трещин, а также вследствие изме нения объема трещин при изменениях давления филь трующейся воды.
80
Конечно, для таких условий, когда все факторы могут случайно или вынужденно изменяться, построить мате матическую модель довольно трудно, а если она и будет построена, то вряд ли ее можно будет использовать для практических целей. В этих случаях решение должно ба зироваться на инженерной интуиции и опыте. Однако, учитывая, что инженерного опыта в этом вопросе накоп
лено еще мало, |
попытаемся все же составить прибли |
|||||||
женную |
математическую |
модель, описывающую |
филь |
|||||
трацию воды через трещиноватый скальный массив. |
||||||||
Если в процессе фильтрации количество |
втекающей |
|||||||
в скальный массив воды не равно количеству |
вытекаю |
|||||||
щей из него воды, то фильтрационный |
поток |
не |
может |
|||||
рассматриваться как установившийся. |
|
|
|
|
||||
Выделим единичный |
объем |
dxdydz |
|
трещиноватого |
||||
скального массива. По направлению оси х в этот |
объем |
|||||||
втекает |
расход |
yvxdydz, |
а вытекает |
из |
него |
расход |
||
{yvx+[d(yvx)/dx]dx} |
dydz. |
изменения |
расхода по ос |
|||||
Рассматривая |
аналогичные |
тальным направлениям и суммируя полученные величи ны, можно найти общее приращение расхода фильтрую
щейся воды в данном |
единичном объеме за единицу вре |
|
мени: |
|
|
dq={d(уѵх) |
дх + |
д(уѵу)!ду + д(уог);дг] dxdydz. (121) |
Обозначая относительный объем пустот (пористость) скального массива через n, а относительный объем этих пустот, заполненный газом, через а, можно записать вы ражение для массы воды в рассматриваемом единич ном объеме массива:
m = ѵ(1 — a)ndxdydz. |
(122) |
Согласно закону сохранения материи изменение рас хода, протекающего через трещиноватый скальный мас сив, должно быть равно изменению массы жидкости в этом объеме:
д(уѵх)'дх + д(уѵу)/ду + d(yvz);dz = д [y(l -a)n]/dt. (123)
Это и есть уравнение неразрывности для условий неуста новившегося фильтрационного потока.
Коэффициенты фильтрации по трем основным нап равлениям могут быть выражены через средние величи ны раскрытия трещин ех, е„ и ег при средних расстояниях между ними /,ѵ, ly и /.• следующим образом [72]:
6-245 |
81 |
Ал = (у12ц) Шу + elQ;
ky = (y;i2ii){e% |
+ e3xlx); |
(124) |
А, = (Ѵ.12|і)(вХ + 4Л)-
Пренебрегая изменением плотности воды с изменени ем координат точки, левую часть уравнения (123) можно представить в таком виде:
д (уѵх);дх + д (уѵу);ду + д (уѵг);дг = kx д*р дх* + куд*~р,ду* -|-
+ kß*pд? + (др,Щ(dkx |
дх) + (дрду)(дкуду) |
+ |
+ (др;дг)(дкгдг). |
(125) |
|
Для расшифровки правой |
части уравнения (123) |
следу |
ет знать «уравнение состояния», определяющее поведение жидкости и газа в трещинах, или, иными словами, уста новить термодинамический режим течения. Если пред положить, что режим фильтрационного потока будет изо
термическим, т. е. |
будет |
характеризоваться неизмен |
||
ной |
температурой |
|
|
|
|
|
Т = |
const, |
(126) |
то можно записать |
|
|
|
|
|
|
Ѵ = Ѵо(1 + М . |
(127) |
|
где |
Ѵо — плотность |
воды при атмосферном |
давлении; |
|
|
ß—коэффициент объемного упругого |
расширения |
или сжимаемости воды; р — величина избыточного давления.
Изменение плотности воды во времени будет равно:
dyldt = yof0p/dt. |
(128) |
Объем воздуха, находящегося в пустотах скального массива, будет изменяться с изменением давления, вопервых, вследствие растворения воздуха в воде, и вовторых, вследствие его сжимаемости.
Согласно закону Генри — Дальтона, количество рас творяющегося в воде воздуха может быть определено по зависимости
|
АѴ возд |
; ГѵрѴ,воды> |
(129) |
где |
гу— коэффициент объемной |
растворимости воз |
|
|
духа в воде; |
|
|
82
ѴдоЯы—объем |
воды |
в рассматриваемом |
объеме |
Ѵ0 трещиноватого скального массива, рав |
|||
ный |
|
|
|
|
Ѵ в В Д ы = |
( 1 - а ) я Ѵ 0 . |
(130) |
Учитывая, что по закону Бойля—Мариотта объем сжимаемого воздуха обратно пропорционален давлению, получим
[а0 — /ѵр(1 — а)] Ро = а(р0 -[- р), |
|
(131) |
|
или после преобразования |
|
|
|
а = \Ро (Оо — Гѵр)} [Po + Р (1 — гѵ |
А,)!"1 |
. |
(132) |
где а0 —относительный объем воздуха |
при |
атмосфер |
|
ном давлении р 0 ; |
|
|
|
а— относительный объем воздуха при давлении
Ро+Р-
Допустим в первом приближении, что деформирова ние скального массива происходит в основном вследст вие смыкания трещин, т. е. вследствие изменения объе ма внутренних пустот, где происходит фильтрация воды.
Исходя из этого предположения можно записать
|
|
п = п0-{а1ІМ), |
|
|
|
(133) |
|||
где п — относительный объем |
пустот при |
данном |
нап |
||||||
п0 |
ряженном состоянии скального |
массива; |
|
||||||
— начальный относительный объем |
пустот; |
|
|||||||
а 1 — с у м м а |
главных |
напряжений |
в |
рассматривае |
|||||
|
мой точке массива или первый инвариант тен |
||||||||
|
зора напряжений; |
|
|
|
|
|
|||
M—объемный |
|
модуль |
упругости |
трещиноватого |
|||||
|
скального |
массива. |
|
|
|
|
|
||
Решая теперь правую часть уравнения |
(123), |
полу |
|||||||
чим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д[у(1 |
— а) я]/а/ = |
(1 — а) п dy,!dt + упд(1 |
— a)dt |
+ |
|||||
|
|
|
Ч Ѵ(1 — a)dn'dt. |
|
|
|
(134) |
||
Учитывая соотношения (127), (128), (132) |
и |
(133), за |
|||||||
пишем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д[у(\ |
— a) n],dt |
= |
Yo М - 1 |
ІРо + P 0 -ГѵРо)Г2 1 [ft О — |
|||||
— Оо) + P] [Po + P(l—rv |
Po)l (Mtio — <*') ßdP'dt |
+ |
|
||||||
6* |
|
|
|
|
|
|
|
|
83 |
+ Po (І + ßp) foo + rvPo (1 — flo)] [Mn0 - a1 ) dp;dt —
-(1 + ßp) [Po (1 - a0) + P\ [Po + P (1 - ^Po)l dol№\. (135)
Приравнивая правые части уравнений (125) и (135), получим
kxd2p,'dx2 + kyd2Pl'dy* |
+ kzd2pdz2 |
+ |
(др'дх) (dkjdx) |
-f |
||||||
+ |
(dp/dy) (dtyty) + |
(öp/&) (дЛг/дг) = то M~l |
[р0 + |
|
||||||
|
+ |
p(\~rv |
Po)]- 2 |
I [Po (1 - flo) |
+ |
P] fPo + |
P (1 |
- |
||
|
- |
TV Po)] {Mn0 - |
o1 ) ß öp/Й + |
Po (1 + |
ßp) [flo + |
|
||||
+ |
rv |
Po (1 - |
a0)] [Mn0 |
- |
a1 j dp/Ä - |
(1 + |
ßp) [po (1 |
- |
||
|
|
- f l o ) |
+ P] [p0 + |
p ( l - > V P o ) ] d a > } . |
|
(136) |
Это и есть общее дифференциальное уравнение движе ния фильтрующейся воды через трещиноватый скальный массив. Оно показывает, что при резком изменении внешних условий или общего напряженного состояния массива внутри него произойдет возрастание давления в трещинах, что может привести к резкому снижению не сущей способности массива и его устойчивости.
Как показали исследования и наблюдения, фильтра ционный поток часто движется не по всему поперечному сечению трещины, а лишь по образованным им в трещи не или ее заполнителе каналам. В результате вместо сплошного фильтрационного потока образуется разветв ленная сеть «ручейков», пронизывающая весь скальный массив. Это явление было зафиксировано при исследо ваниях водопроницаемости основания арочной плотины Рапель ( # = 1 0 7 ж) в Чили [65].
В этом случае весьма сложно рассчитать фильтраци онный поток и, что еще более важно, весьма трудно его дренировать. Сеть дренажных скважин в этих условиях может оказаться практически неэффективной.
8. Естественное напряженное состояние
скального массива
При строительстве на скальном основании и особен но при строительстве подземных сооружений в скале не обходимо учитывать естественное напряженное состоя ние скального массива, так как поведение породы на глу-
84
бине, а также ее прочность и деформативность в значи тельной степени определяются величиной и направлени ем существующего тензора напряжений. Достаточно от метить, что скальные породы, характеризующиеся в обычных условиях хрупким поведением, при напряже ниях около 1000 кгс/см2 становятся пластичными.
Естественное сжатие горных пород увеличивается с глубиной и придает скальным массивам такие механиче ские свойства, которые являются решающими для прак тического их использования.
Первая гипотеза о распределении напряжений по глубине скального массива была выдвинута швейцарс ким геологом Альбертом Геймом в 1878 г. Он предполо
жил, что напряжения по глубине скального |
массива рас |
|||||
пределяются по гидростатическому закону, г. е. |
|
|||||
|
а г |
= ств = |
Ус Н, |
|
(137) |
|
где |
а г и а„— горизонтальное |
и |
вертикальное |
напря |
||
|
жения в массиве; |
|
|
|
||
|
Ѵс — объемный вес горной породы; |
|
||||
|
H—глубина |
рассматриваемой |
точки |
скаль |
||
|
ного массива |
от дневной |
поверхности. |
|||
|
Однако инженерная |
практика |
не подтвердила |
этой |
||
гипотезы. |
|
|
|
|
|
|
|
Второй гипотезой было предположение о распределе |
|||||
нии напряжений в горной породе, как в упругой |
среде: |
|||||
|
0 г = |
ц ( 1 - ц Г Ч , |
|
(138) |
где ц—коэффициент Пуассона для горной породы. Многочисленные исследования, проведенные в раз
личных скальных породах, дают основание заключить, что и эта гипотеза не подтверждается на практике, не говоря уже о том, что всегда довольно трудно оценить коэффициент Пуассона для трещиноватого скального массива.
Не выдвигая никаких гипотез, можно в общем виде записать
оГ=*коя, |
(139) |
где k — коэффициент бокового давления, величина кото рого может изменяться в весьма широких пределах в за висимости от локальных условий. Она может быть как меньше единицы, так и значительно превосходить ее [5, 70, 79].
85
Интересные исследования по выявлению влияния ис тории загружения на формирование напряженного со стояния и, в частности, на величину коэффициента k для
песков и глин были проведены в университете |
Иллиной |
||||||||||||
са в 1961 —1962 гг. В специальной лабораторной |
установ |
||||||||||||
ке грунт сначала |
медленно |
загружали |
до весьма боль |
||||||||||
ших вертикальных давлений — около 175 кгс/см2, |
а затем |
||||||||||||
|
|
|
|
медленно |
|
разгружали. |
В |
||||||
|
|
|
|
процессе |
всего |
|
эксперимен |
||||||
|
|
|
|
та |
вели |
|
замеры |
|
величины |
||||
|
|
|
|
коэффициента k. При нагру- |
|||||||||
|
|
|
|
жении величина |
коэффици |
||||||||
|
|
|
|
ента k была почти постоян |
|||||||||
|
|
|
|
ной: 0,35—0,45 для песка и |
|||||||||
|
|
|
|
0,4—0,7 для глин в зависи |
|||||||||
|
|
|
|
мости от их физических ха |
|||||||||
|
|
|
|
рактеристик. При разгрузке |
|||||||||
|
|
|
|
же |
было |
обнаружено, |
что |
||||||
|
|
|
|
результирующее |
|
|
горизон |
||||||
|
|
|
|
тальное |
напряжение |
в грун |
|||||||
|
|
|
|
те |
превышает |
вертикальное |
|||||||
|
|
|
|
и величина |
коэффициента k |
||||||||
|
|
|
|
быстро |
превосходит |
едини |
|||||||
|
|
|
|
цу, достигая |
значений |
2— |
|||||||
|
|
|
|
2,5 и более при стремлении |
|||||||||
Рис. |
44. Схема расположе |
вертикальных |
|
напряжений |
|||||||||
к нулю. Такой |
процесс |
соз |
|||||||||||
ния |
тектонического |
сброса |
дания |
горизонтальных |
на |
||||||||
вблизи подземного |
машин |
пряжений |
может |
|
происхо |
||||||||
|
ного |
зала |
|
|
|||||||||
/ — машинный |
зал; 2 — тектони |
дить в осадочных |
|
породах. |
|||||||||
ческий |
сброс; 3—места |
замеров |
|
Необходимо иметь в виду, |
|||||||||
|
|
|
|
что |
формирование |
напря |
женного состояния в массиве горной породы связано не только с его собственным весом и историей загружения, но и с историей тектонических подвижек, происходивших в прошлом.
Весьма показательными в этом отношении являются результаты замеров естественных напряжений в скаль ном массиве по обе стороны от крупного тектонического сброса в районе расположения подземного машинного зала ГЭС Пикотэ в Португалии [71] (рис. 44). С обеих сторон замеренные величины вертикальных напряжений превысили величину, рассчитанную по глубине заложе ния (19,6 кгс/см2), причем если с низовой стороны сбро-
86
са замеренная величина напряжения превышает рассчи
танную |
величину |
в два |
раза |
(40 кгс/см2), |
то с верховой |
стороны |
она превышает |
рассчитанную |
величину в де |
||
сять раз |
(200 кгс/см2). |
|
|
|
|
Интересные |
результаты |
измерений |
вертикальных |
и горизонтальных напряжений были получены в Австра
лии в районах строительства подземных |
гидроэлектро |
||||||
станций Поатина |
(Тасмания), Т-1 и Т-2 [48]. Эти резуль |
||||||
таты представлены в табл. 4. |
|
|
Т а б л и ц а 4 |
||||
|
|
|
|
|
|||
Величины естественных напряжений в скальном массиве в |
кгс/см2 |
||||||
|
Вертикальные |
Горизонтальные |
|
||||
ГЭС |
напряжения |
напряжения |
|
||||
рассчитан |
замерен |
рассчитан |
замерен |
k |
|||
|
|||||||
|
ные |
ные |
ные |
|
ные |
|
|
Поатина . . . |
39,2 |
87 |
9,8 |
|
168 |
1,93 |
|
Т-1 |
91 |
126 |
21 |
|
105 |
0,83 |
|
Т-2 |
58,8 |
119 |
7—17,5 |
/ |
168 |
1,41 |
|
\ |
133 |
1.11 |
|||||
|
|
|
|
Нильс Хает [79] провел измерения вертикальных и горизонтальных напряжений в ряде шахт Швеции и ус тановил следующее:
1) направления главных напряжений в своде и полу выработки совпадают;
2) направления главных напряжений совпадают с направлениями максимальной трещиноватости скаль ного массива и с направлениями горных хребтов на днев ной поверхности;
3) горизонтальные напряжения превосходят верти кальные в 1,5—8 раз (/г= l,5-f-8).
Аналогичные исследования напряженного состояния массивов различных скальных пород вокруг шахт и под земных выработок были проведены Л. Обертом в США [61]. В большинстве случаев замеренные им максималь ные сжимающие напряжения оказывались вертикальны ми или лежащими в пределах угла 20° от вертикали, а их величины с точностью до 20% соответствовали рассчи танным по глубине заложения. Только в одном случае толстослоистых известняков горизонтального напласто-
87
вания |
горизонтальные |
напряжения в |
направлении |
С—Ю |
более чем в два |
раза превышали |
вертикальные, |
в то время как горизонтальные напряжения в направле нии В — 3 практически были равны вертикальным. При чем отличие замеренных вертикальных напряжений от рассчитанных оказалось значительным.
Приведенные примеры наглядно показывают, что рас пределение естественных напряжений в скальном масси ве не может быть предсказано одной общей гипотезой и должно быть определено и проанализировано в каждом случае для конкретных условий.
Следует иметь в виду, что при оценке напряженного состояния блочного скального массива проблема не мо жет быть решена однозначно. В зависимости от рассмат риваемой базы измерения напряжений изменяются и са ми напряжения. Поэтому правомерно говорить о разно масштабное™ напряжений в скальных массивах. Напри мер, если блочный скальный массив в целом практиче ски не способен воспринять растягивающих напряжений, то в отдельных блоках этого массива могут и, как прави ло, возникают значительные растягивающие напряжения вследствие перекосов и защемлений этих блоков при де
формировании массива. |
|
|
Рассмотрим в качестве иллюстрации скальный |
мас |
|
сив, разделенный крупными разрывными |
нарушениями |
|
и системами трещин на блоки различного |
порядка |
(рис. |
45). Выделим блок Л', состоящий, в свою очередь, из бо лее мелких блоков следующего меньшего порядка. Про
анализируем |
вертикальные |
напряжения, |
возникающие |
||||||
вдоль линии |
AB в |
блоках |
/ — V I I I |
от внешнего |
по отно |
||||
шению к блоку К поля естественных |
напряжений. |
||||||||
Пусть в блоке / напряжения изменяются по кривой |
|||||||||
abc, в блоке |
/ / — по кривой cd, |
в блоке |
/ / / — по |
кривой |
|||||
def, в блоке IV—по |
кривой fg |
и т. д. Следовательно, из |
|||||||
меряя напряжения |
в точках |
/ и 2 блока IV, |
мы получим |
||||||
величины |
0 і и о2 |
(см. рис. 45), измеряя напряжения на |
|||||||
базе блока IV, мы получим величину напряжения аІѴ, и, |
|||||||||
переходя |
к напряжениям, действующим |
на |
всей |
длине |
|||||
блока К, |
мы получим величину |
аК- |
Все эти |
напряжения |
могут значительно отличаться одно от другого.
Таким образом, говоря о напряжениях, действующих в скальном массиве, необходимо в каждом случае ука зывать их масштаб, т. е. величину базы этих напряже ний. Это обстоятельство весьма осложняет проблему
88
изучения и описания напряженного состояния скальных массивов. При подходе к такому изучению необходимо в первую очередь определить границы поставленной за дачи: какие напряжения, в какой области и на какой ба зе представляют первоочередной интерес.
Рис. 45. Схема формирования напряженного состояния в блоч ном скальном массиве
Большинство из существующих экспериментальных методов определения напряжений позволяет замерить напряжения в отдельных точках массива на базах, изме ряемых миллиметрами и сантиметрами. Для перехода к напряжениям, представляющим интерес для того или иного сооружения, имеющего протяженность основания в несколько метров, необходимо либо выполнение спе циального комплекса исследований, связанных с заме ром напряжений на соответствующих базах, либо, при отсутствии такой возможности, статистическая обработ ка большого количества точечных замеров в пределах исследуемой области.
Существует несколько методов определения естест венных напряжений в глубине скального массива, кото-
89