книги из ГПНТБ / Газиев Э.Г. Механика скальных пород в строительстве
.pdfПоскольку трещина очень тонкая и вытянутая, т. е. ве личина m весьма мала, максимальные растягивающие напряжения возникнут очевидно где-то на ее конце, т.е. там, где весьма мал угол а. Учитывая, что при а-ѵО имеем sin а-мх и cos а-vl, можем записать выражение (35) в следующем виде:
о„ = 2 (ау m - хху а)(т а + а»)-1 . |
(36) |
Для определения максимальной величины напряжения продифференцируем это выражение по углу а. В ито ге получим
- 2хху (m» + а2 ) = 2 (ау m - хху |
а) 2а, |
(37) |
или, принимая во внимание выражение |
(36), |
найдем |
т я у /а . |
|
(38) |
Подставляя значение (38) в выражение (36) и решая
квадратное |
уравнение |
относительно |
1/а, |
получим |
||
|
|
i^=-[<yy±y(ol |
+ xly)]lmrxy. |
(39) |
||
После небольшой перестановки и учета |
равенства (38) |
|||||
можем записать |
|
|
|
|
||
|
|
obm = |
a y |
± V [ a l + xly). |
(40) |
|
При |
хХу=0 |
условием |
возникновения |
новой трещины, |
||
или, |
иными |
словами, |
условием прочности будет равен |
|||
ство Oy=Rp, |
что в итоге дает |
|
|
|||
|
|
|
abm |
= 2Rp, |
|
(41) |
где Rp— прочность материала на растяжение. Подставляя этот результат в выражение (40), получим
2 * Р = °у ± Ѵ{°] + |
• |
(42) |
Это и есть окончательное уравнение |
теории |
прочности |
Гриффитса, представляющее кривую |
в координатах ау |
|
и Тху, аналогичную огибающей кругов Мора. |
|
|
Обычно это уравнение записывается в следующем, |
||
более удобном виде: |
|
|
• й = 4 * р ( * р - ° , Ь |
|
<4 3 ) |
Предположим, что угол 0, образуемый трещиной с на правлением главного напряжения аз, таков, что напря жение оь является наибольшим при любой комбинации главных напряжений о\ и сг3. Тогда радиус круга Мора,
40
построенного на этих величинах главных напряжений, проведенный в точку касания с огибающей, образует с осью а угол 2Ѳ (рис. 22). Отсюда можно записать:
|
tg2Q=-doy'dxxy |
= xxyi2Rp. |
(44 |
Комбинируя |
зависимости (41) |
и (38), запишем |
|
|
оьт = 2Rp = — тхху/а, |
(45) |
|
откуда получим |
т |
|
|
а = — mxxy2Rp |
=— m tg 2Ѳ. |
|
|
|
|
(46)
Учитывая, что новая трещи на возникнет, когда напря жение Об, являющееся ок ружным на контуре эллип тической трещины, превысит предел прочности на растя жение Rp, логично ожидать, что она будет нормальной к контуру эллиптической трещины. Уравнение этой нормали запишется так:
<
J
6, 6у
Рис. 22. Кривая связи каса тельных и нормальных на пряжений при возникнове нии разрыва на контуре эллиптической микротре
щины
tg ß = — dxldy, |
(47) |
|
где |
|
|
dx =—a sin a da; |
dy = та cos a da. |
(48) |
Отсюда |
|
|
tgß = |
tga/m. |
(49; |
Когда a->0, то tga-*a, а следовательно, |
|
|
tgß = a ' m = - t g 2 8 , |
(50) |
|
или, иными словами, |
|
|
ß = — 2 Ѳ . |
(51) |
Отсюда следует вывод, что если направление первона чальной микротрещины не совпадает с направлением одного из главных напряжений и, следовательно, хху¥=0, то согласно зависимости (44), ѲфО и, следовательно, ß=£0. Таким образом, в этом случае новые трещины воз никнут на концах первоначальной микротрещины под углом ß = —2Ѳ к ее направлению и по мере своего раз-
41
вития будут стремиться принять направление, совпадаю щее с направлением приложения нагрузки (рис. Если оба главных напряжения являются сжимающими, то процесс развития трещин по достижении ею опреде-
'2 а
Г ö 3
, , , , , , , , ,,
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
11111 |
и t Г |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
' |
0 |
0,05 |
0,1 |
0,15 |
6f/63 |
||||
Рис. |
23. |
Характер |
развития |
Рис. 24. |
Зависимость |
длины |
раз |
||||||||
трещины |
под |
нагрузкой |
вития |
трещины |
|
от |
соотношения |
||||||||
|
|
(по Гриффитсу) |
|
|
главных |
напряжений |
|
||||||||
/ — ось |
первоначальной |
трещи |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ны; |
г —траектория |
|
развития |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
трещины |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ленной длины прекращается, причем длина |
|
развития |
|||||||||||||
трещины зависит от соотношения |
|
главных напряжений |
|||||||||||||
0 і и оз |
(рис.24). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
При |
совпадении |
направления |
первоначальной |
тре |
|||||||||||
щины |
с |
направлением главного напряжения, |
т. е. когда |
||||||||||||
т ж у = 0 |
и |
Оу=о\, |
получим |
6 = |
ß = |
|
0. |
Это |
означает, |
что |
новые трещины будут служить как бы продолжением
первоначальной трещины, и в этом случае, согласно |
за |
||||
висимости (36), |
|
|
|
|
|
|
аь = 2оу m - |
2 ^ |
'т. |
|
(52) |
Анализируя |
это выражение, |
|
можно |
заметить, |
что |
если величина |
напряжения 01 |
в |
какой-то |
момент |
дос- |
42
тигнет значения, при котором напряжение оь получит предельное значение и начнется процесс образования новых трещин, или, точнее, процесс роста первоначаль ной трещины, то величина m будет интенсивно умень шаться (за счет удлинения трещины), а это приведет к столь же интенсивному росту напряжения оь, причем процесс разрушения не остановится, даже если величи на напряжения О) будет снижена. Таким образом, до статочно напряжению оі лишь на один миг достичь пре дельной величины, чтобы начался интенсивный процесс роста трещины, процесс разрушения.
Критерий прочности для рассмотренных условий за пишется следующим образом:
Я Р = - К - а 3 ) 2 8 ( а 1 + О з ) |
(53) |
или |
|
R = К - ° з ) 2 К + <*з). |
( 5 4 ) |
Однако все вышесказанное относится к рассмотрению открытых эллиптических трещин. Логично предполо жить, что в условиях преобладания сжимающих напря
жений трещины в материале сомкнутся, |
а |
это приведет |
к передаче сжимающих напряжений |
с |
одного борта |
трещины на другой. В этом случае возможность даль нейшего роста или развития трещины определяется условиями трения по контакту. Эта гипотеза, корректи рующая теорию Гриффитса для области сжимающих
главных напряжений, была предложена Мак |
Клинто |
|
ном и Уэлшем в 1962 г. [59], а затем |
подтверждена эк |
|
спериментальными исследованиями |
Хоека и |
Бенявско- |
го [47]. Было предложено считать критерием разруше
ния в области сжатия |
прямую линию, |
описываемую |
зависимостью |
= т0 т fOy, |
(55) |
хху |
||
касательную к параболе |
Гриффитса (рис.25). |
|
В этом случае величина параметра то определяется |
||
выражением |
|
|
т „ = - / ? р ( / - Ч - / ) , |
(56) |
где /=tg<p (ф — угол трения по контакту в трещине). Критерий прочности для этих условий запишется
следующим образом:
R = \(°з - °і)(/2 + 1 ) cos а - f (04 +
+ <*з)Ш/2 + 1) cos |
a |
( |
5 |
7 |
) |
43
Условно принимается, что парабола Гриффитса оп ределяет начало роста трещин, т. е. начало развития существующих микротрещин, в то время как условия разрушения материала определяются прямой линией, касательной к этой параболе (см. рис. 25).
Теория Талобра. Эта теория, построенная на основе теории Мора, исходит из предположения о сущесгзова-
Рис. 25. Критерии разрушения хрупких скальных пород
кии двух различных видов разрушения: хрупкого и пла
стического, в зависимости от |
величины |
действующих |
|||
главных |
напряжений. |
|
|
|
|
При |
обсуждении |
доклада |
Хоека |
на |
конференции |
в Санта |
Монике в |
1963 г. [48] |
Ж . А. |
Талобр подверг |
сомнению параболический характер огибающей кругов Мора и высказал предположение о линейном характе ре этой зависимости.
Используя экспериментальные результаты ряда ис следователей, он получил две различные линейные за висимости, одна из которых, по его мнению, соответст
вовала |
хрупкому разрушению |
материала, а вторая — |
|||
пластическому разрушению. |
|
|
|
|
|
Графически эта теория изображается двумя прямы |
|||||
ми линиями, аппроксимирующими |
огибающую |
кругов |
|||
Мора |
(рис. 26). Надо отметить, что такое |
четкое |
разде |
||
ление |
разрушения материала |
на хрупкое |
и пластичес |
||
кое, по всей вероятности, не может |
быть |
правомерным. |
44
Характер разрушения |
материала |
гораздо сложнее, и, |
|||
несомненно, во всех |
случаях имеются |
элементы |
как |
||
хрупкого, так и пластического вида и их |
разграничение |
||||
представляется весьма |
искусственным. |
|
|
||
Отвечая Ж-А. Талобру |
на |
той же |
конференции, |
||
Э. Хоек сказал: «Не зная |
характеристик |
горных |
пород |
Т, тс/смг
О |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
S |
7 |
8б,гфм2 |
Рис. |
26. |
Диаграмма хрупкого и пластического разрушения |
||||||
скальных пород согласно теории Талобра (представлены ре |
||||||||
зультаты |
испытаний известняка при различных температурах) |
|||||||
|
/ — хрупкое |
разрушение; 2— пластическое |
разрушение |
|||||
и условий |
их испытания, для |
которых |
были |
построены |
показанные д-ром Талобром круги Мора (см. рис. 26), очень трудно высказать мнение об этих частных резуль татах.
В целом я принимаю теорию, предложенную Грнффнтсом и модифицированную Мак Клинтоком и Уэлшем, как основную руководящую теорию при рассмотрении хрупкого разрушения скалы. Мой опыт работы с твер дыми скальными породами, такими, как кварциты Юж ной Африки, заставляет меня признать, что модифици рованная теория Гриффитса позволяет прекрасно пред сказать их разрушение, однако я готов согласиться, что есть факторы, вызывающие у некоторых пород значи
тельные отклонения от этого прогноза» |
[48]. |
|
Теория Хоека. Стремление |
заменить параболичес |
|
кую огибающую кругов Мора |
прямой |
линией возника |
ло неоднократно и было вполне понятно, так как при этом существенно упрощались все инженерные расчеты. Однако если такая замена параболы прямой линией
45
правомерна при небольших величинах бокового обжа тия, то при значительных величинах напряжения ai она может привести к существенным ошибкам. Также непра
вомерна такая |
замена |
для |
«мягких» |
скальных пород |
||||
даже при |
малых величинах |
бокового |
обжатия. Много |
|||||
численные |
исследования |
показали, что |
коэффициент |
|||||
/ |
в уравнении |
(55) не |
является |
постоянной величиной |
||||
и |
изменяется |
в зависимости |
от |
величины |
нормального |
напряжения.
Принимая во внимание отсутствие аналитического закона связи между этими величинами, Э. Хоек предло жил пользоваться эмпирической зависимостью вида
|
|
^ |
= |
^ 0 |
+ |
4 . |
|
(58) |
где |
т м а к с — максимальное |
касательное |
напряжение, |
|||||
|
|
равное 0,5 |
(ai — О з ); |
|
|
|
||
|
От — среднее |
нормальное |
напряжение, равное |
|||||
|
|
О , 5 ( 0 і + а 3 ) ; |
|
|
|
|
||
|
т м а К С |
о — значение тМ акс |
при |
с т = 0 ; |
|
|
||
|
А и b — коэффициент и показатель степени при а„,, |
|||||||
|
|
величины которых находят опытным пу |
||||||
|
|
тем. |
|
|
|
|
|
|
Принятие этих параметров вместо обычно использу |
||||||||
емых |
величин напряжений |
хху и аи, действующих |
по |
|||||
площадке |
разрушения, |
является |
весьма |
важным |
по |
ложением настоящей теории. Дело в том, что при испы тании редко удается точно определить величину угла на клона площадки разрушения, особенно из-за сложного характера развития трещин на различных стадиях нагружения образца. В связи с этим обычно трудно опре
делить величины напряжений ау |
и хху, |
а величины нап |
||||
ряжений 0 і и а 3 всегда точно |
известны, так |
как |
зада |
|||
ются экспериментатором. |
|
|
|
|
|
|
Заметим, что получаемая зависимость т М а кс |
от |
от |
не |
|||
является огибающей кругов |
Мора, но |
аналогична |
ей |
|||
и имеет подобный ей характер. |
|
|
|
|
|
|
На рис. 27 представлены |
результаты |
восьми |
испыта |
ний различных песчаников, проведенных рядом исследо
вателей в разных странах |
и континентах. Хотя |
осевая |
||
прочность на сжатие изменялась от 125 до 1758 |
кгс/см2 |
|||
[75], |
все точки, как видно из графика, легли на одну ли |
|||
нию, |
описываемую |
уравнением |
|
|
|
W / Я |
= 0 , 1 + |
0,76 (aJRf-œ, |
(59) |
где R — прочность песчаника на осевое сжатие.
46
Вполне возможно, что такие обобщающие зависимо сти, являющиеся критериями прочности, можно будет по лучить для каждой определенной группы скальных по род. Большим удобством является представление таких зависимостей в безраз-
мерном |
виде, как это сде |
(** |
- |
i |
г |
1 |
|
|
|
||||||
лано в |
зависимости |
|
(59). |
|
|
|
|
||||||||
|
5 |
|
|
! |
|
|
— |
|
|||||||
|
Несмотря |
на |
то |
что в |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
настоящее |
время |
полу |
3 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|||||||||
ченные |
зависимости |
еще |
г |
|
i |
i |
|
& Аj |
|
||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
не |
имеют теоретического |
|
|
|
|
|
|
||||||||
обоснования, |
|
их |
практи |
|
|
|
|
|
|
||||||
ческая ценность очевидна. |
Oß |
|
|
|
Г |
|
|
1 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
Теория |
Франклина. |
|
|
|
|
i |
|
1 |
||||||
|
4* |
|
|
|
|
|
|||||||||
Любое |
напряженное |
со |
о,з |
|
|
|
|
I |
! |
J |
|||||
|
|
|
|
1 |
'i |
|
|||||||||
стояние |
может |
|
|
быть |
|
|
|
|
|
! |
|||||
описано |
тремя главными |
0,1 |
|
|
|
|
I |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
напряжениями |
и, |
следо |
V |
0,2 0,3 |
0,5 |
1 |
2 3 <f S 6J* |
||||||||
вательно, |
может |
|
быть |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
представлено |
одной |
|
точ |
Рис. |
27. |
Результаты |
испытаний |
||||||||
кой |
в системе |
координат |
на разрушение |
различных |
пес |
||||||||||
главных |
напряжений. Ес |
|
|
|
чаников |
|
|
||||||||
ли |
объединить |
все |
точки, |
|
|
|
|
|
|
|
|
соответствующие разрушению материала, то получится поверхность прочности, определяющая прочность данно го материала при различных сочетаниях главных напря жений. Форма этой поверхности прочности может быть установлена эксперимен тально, однако сущест вующие методы исследо вания прочности материа лов позволяют опреде лить лишь отдельные точ ки или кривые, располо женные на этой поверх ности, соответствующие прочности на осевое сжа тие и растяжение; проч ности при плоском на пряженном состоянии, когда одно из главных напряжений равно нулю, и прочности при объем ном напряженном состоя-
47
нии, |
когда два главных напряжения равны между со |
|||
бой |
(рис. 28). |
|
|
|
Можно предположить, что для изотропного |
матери |
|||
ала поверхность прочности будет |
иметь |
форму |
симмет |
|
ричной относительно «диагонали» |
аі = |
ст2=о'з |
поверхно |
сти вращения, закрытой в квадранте всестороннего рас
тяжения |
и открытой в квадранте |
всестороннего |
сжатия |
||||||||
(см. рис. |
28). |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Эта поверхность прочности пересекает оси координат |
|||||||||||
в точках, соответствующих прочности на осевое |
сжатие |
||||||||||
и растяжение. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Для аналитического описания этой поверхности Джон |
|||||||||||
Франклин |
рассмотрел |
следующие |
семь |
зависимо |
|||||||
стей |
[33]: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
(Тз = |
А + ß a i ; |
|
|
|
(60) |
|||
|
|
|
о3 = А + ВоС; |
|
|
|
(61) |
||||
|
|
|
o^AlglB |
|
+ |
oJ; |
|
|
|
(62) |
|
|
|
|
(а3-.аі) |
|
= А + ВС^; |
|
|
|
(63) |
||
|
(<х3 |
- |
о,) = \А (<т3 |
+ а,) + В] [(о-з + |
стх) + С] |
(64) |
|||||
|
|
|
(<У3-о1) |
= А + В(о3 |
+ о1)с; |
|
|
(65) |
|||
|
|
|
((т3 -ст] ) = |
Л ( а 1 + |
of, |
|
|
|
(66) |
||
где А, |
В |
и С—параметры, |
определяющие |
данный тип |
|||||||
скальной |
породы. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Уравнение (60), широко |
используемое |
в |
настоящее |
||||||||
время, является выражением |
критерия |
Мора — Кулона. |
|||||||||
Однако, как показывают испытания скальных |
пород, |
||||||||||
линейная |
|
зависимость |
между главными |
напряжениями |
наблюдается сравнительно редко. В связи с этим необхо димо подобрать такой критерий, который отражал бы не линейный характер зависимости между главными напря жениями и в то же время мог бы просто использоваться для инженерных расчетов.
Зависимости (63) и (64) описывают поверхность, асимптотически приближающуюся с увеличением глав ных сжимающих напряжений к цилиндру, ориентирован ному по «диагонали» 01 — 02=03. Однако громоздкость этих зависимостей и сложность определения параметров А, В и С не позволяют рекомендовать их для практиче ского использования.
В уравнении (62) не выдерживается размерность
48
под знаком логарифма при определении |
прочности на |
|
растяжение (когда |
сг 3 =0) . |
и (66) пред |
Из оставшихся |
зависимостей (61), (65) |
почтение отдается последней, так как она включает всего два параметра, нуждающиеся в определении.
Учитывая, что при |
О] = 0 мы будем иметь условия |
од |
||
ноосного сжатия, т. е. аз=Яс, |
можно |
записать |
|
|
(o,-aù!Re=[(al |
+ a^'Re]B. |
(67) |
||
Эта зависимость |
и предлагается |
Франклином |
для |
практического использования.
Следует отметить, однако, что стремление к упроще нию расчетного критерия привело в данном случае к ог раничению его лишь зоной всестороннего сжатия.
Если для описания критерия прочности выбрать зави
симость (65), то получится уравнение, аналогичное |
кри |
терию Хоека (58). |
|
• Выводы. На основании вышесказанного следует |
при |
знать, что вопрос о теории прочности для хрупкого поли кристаллического материала остается пока нерешенным. Необходимо накопление большого количества информа ции и экспериментального материала, чтобы можно было наметить основные направления изучения сложного про цесса разрушения.
С этой точки |
зрения |
пока |
представляется наиболее |
|
целесообразным |
использование |
в практике |
инженерных |
|
расчетов эмпирических |
методов отыскания |
критериев |
||
прочности, на которых |
базируются теории Мора, Хоека |
|||
и Франклина. |
|
|
|
|
Вместе с тем необходимо отметить, что все приведен ные теории описывают прочность идеализированного ма териала в отрыве от множества факторов, всегда суще ствующих в реальных условиях и нередко определяющих поведение материала под нагрузкой. Такие параметры, как анизотропия скального массива, водонасыщенность материала, температура и др., как правило, не рас сматриваются ни в одной из теорий.
Многочисленные исследования последних лет показа ли, что влияние анизотропии скального массива на его прочность является решающим и весьма сильно зависит от направления максимального главного напряжения от носительно плоскостей нарушения однородности.
В настоящее время предпринимаются многочисленные попытки [30, 33, 74] получить аналитическую зависн-
4-245 |
49 |