![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие
.pdfпленочными катодами такое ограничение отсутствует, так как здесь практически не получается дополнительного нагрева за счет прохож дения катодного тока.
Соответствующие этим условиям предельные величины приводят ся в паспорте ламп в рубрике «Предельные эксплуатационные дан ные» На рис. 3.80 показано семейство анодных характеристик с обо значением границ, в пределах которых допустим выбор рабочей точки.
Рис. 3.81. Область рабочих режимов триода, обеспечивающая малые нелинейные искажения
К этим трем ограничениям, цель которых предотвратить порчу ламп, добавляется еще два, если лампа используется как усилитель ная и поэтому недопустимы значительные нелинейные искажения*. Для этого, во-первых, не следует работать на начальном участке ха рактеристик, так как он сильно искривлен; во-вторых, нужно выби рать режимы, в которых отсутствуют сеточные токи, т. е. работать при отрицательных напряжениях сеточного смещения, больших амп литуды подаваемого на сетку сигнала. Резкое возрастание нелиней ных искажений при наличии сеточных токов связано с нелинейностью сеточной характеристики. Область, в которой рекомендуется выби рать рабочую точку усилительных ламп, показана на рис. 3.81.
Подача на сетку необходимого сеточного смещения Ес возможна двумя путями:
1)путем включения в сеточную цепь лампы соответствующего источника постоянного напряжения Ес (см. рис. 3.77);
2)путем включения в катодную цепь последовательно с катодом
активного сопротивления R K (так называемого |
к а т о д н о г о с о |
п р о т и в л е н и я ) и подачи возникающего на |
нем падения напря |
жения на сетку (рис. 3.82)., Полученное таким образом смещение называется а в т о м а т и ч е с к и м . Так как катодный ток в рабо чих условиях обычно содержит переменную составляющую, а напря жение смещения должно быть напряжением постоянного тока, то R K
* Это не относится к усилительным схемам, в которых имеет место частич ная компенсация нелинейных искажений.
201
всегда шунтируется конденсатором (Ск). Емкость конденсатора долж на быть настолько большой, чтобы представлять для переменной составляющей катодного тока сопротивление, по модулю значитель
но меньшее., чем R K. Для |
ламп, которые целесообразно использовать |
|||||||||||||
с автоматическим |
смещением, |
в |
паспорте |
указывается оптимальное |
||||||||||
значение |
R K. |
необходимую |
для |
получения |
заданного смещения |
|||||||||
Величину R K, |
||||||||||||||
Ес, .и, наоборот, величину Ес при заданном R K удобнее всего опреде |
||||||||||||||
лять графически. Для определения |
R K по заданному Ес нужно по |
|||||||||||||
строить |
рабочую |
анодно-сеточную характеристику для напряжения |
||||||||||||
|
|
|
|
питания |
анода |
Ua = Еа — Ес и |
|
сопро |
||||||
|
|
|
|
тивления |
нагрузки |
Ru — Ra и через точ |
||||||||
|
|
|
|
ку пересечения |
ее с вертикальной |
линией |
||||||||
|
|
|
|
Uc = Ес провести прямую из начала систе |
||||||||||
|
|
|
|
мы координат (рис. 3.83). Эта прямая пред |
||||||||||
|
|
|
|
ставляет собой |
нагрузочную |
прямую для |
||||||||
|
|
|
|
сеточной цепи лампы. |
Из ее наклона вычис |
|||||||||
|
|
|
|
ляют величину |
R K. |
Для |
нахождения Ес, |
|||||||
|
|
|
|
соответствующего |
определенному |
R K при |
||||||||
|
|
|
|
заданном режиме лампы, нужно построить |
||||||||||
Рис. 3.82. |
Каскад |
уси |
рабочую анодно-сеточную |
характеристику |
||||||||||
для |
напряжения |
анодного |
источника пи |
|||||||||||
лителя |
с |
автоматичес |
тания Еа и сопротивления |
нагрузки |
анод |
|||||||||
ким сеточным смешением |
ной цепи |
RH= |
Ra + |
R K (рис. |
3.84). |
Про |
||||||||
|
|
|
|
ведя затем из начала |
системы |
координат |
||||||||
прямую с наклоном 1/R K, находят Ес по точке ее пересечения |
с харак |
|||||||||||||
теристикой. Практически при этих построениях величинами |
R K и |
|||||||||||||
Ес можно пренебречь по |
сравнению |
с Ra |
и |
Ея |
соответственно. |
|||||||||
Порядок нахождения |
рабочей точки |
и построения |
нагрузочной |
прямой зависит от исходных данных и рода нагрузки. В наиболее распространенных усилительных режимах работают на слабо искрив ленной части анодно-сеточной характеристики, не заходя в ее началь ный участок, тем более в область, где лампа заперта. В этом случае
соответственно определениям, данным в § 2.4, рабочая |
точка |
лампы |
|||
|
|
|
|
к |
|
|
|
Характеристика |
У |
|
|
|
|
для Ua =Ea |
|
|
|
|
|
^н= ^п+ ^к |
У ' |
|
|
|
|
£с |
|
0 |
■ 1/с |
Рис. 3.83. Определение катодного |
Рис. 3.84. Определение сеточного |
||||
сопротивления |
R K по заданному |
смещения Е с при |
заданном |
катод |
|
сеточному |
смещению Е с |
ном сопротивлении R K |
практически совпадает с точкой покоя схемы. В связи с этим в уси лительной технике в большинстве случаев можно не делать разницы между этими понятиями и сводить нахождение рабочей точки к опре делению точки покоя. Рассмотрим случай, когда заданы напряжения анодного питания Еа и сеточного смещения Ес и известна нагрузка. Наиболее часто встречающимися видами нагрузки являются активное
.сопротивление и колебательный контур. При активном сопротивле нии в качестве нагрузки в графике семейства анодных характеристик
строят |
нагрузочную |
прямую, |
соответствующую |
заданным |
зна |
||||||||||
чениям Еа и Ra, |
и |
находят точку ее пересечения с анодной характе |
|||||||||||||
ристикой для |
Uc = |
Ес (см. |
рис. 3.79,в). Это будет точка покоя в дан |
||||||||||||
ных условиях. На графике она расположена против |
абсциссы |
Ua — |
|||||||||||||
= Еа — / а/?а. |
Если |
нагрузкой |
является контур, настроенный на |
||||||||||||
частоту |
сигнала, |
то при |
учете |
его |
|
|
|
|
|
|
|||||
влияния |
на |
электрический |
режим |
|
|
|
|
|
|
||||||
анодной цепи нужно различать два |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
значения |
его |
сопротивления, |
оми |
|
|
|
|
|
|
||||||
ческое R, представляющее собой соп |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
ротивление контура постоянному |
то |
|
|
|
|
|
|
||||||||
ку, и |
эквивалентное |
R3. |
На поло |
|
|
|
|
|
|
||||||
жение точки покоя влияет лишь |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
омическое |
сопротивление, |
|
так |
как |
|
|
|
|
|
|
|||||
точка |
покоя |
определяется |
только |
|
|
|
|
|
|
||||||
постоянными |
составляющими |
напря |
|
|
|
|
|
|
|||||||
жений |
электродов. |
Для переменной |
Рис. 3.85. |
Рабочая |
точка и |
||||||||||
составляющей |
|
анодного |
тока |
при |
|||||||||||
частоте, |
равной |
резонансной, |
контур |
нагрузочная |
прямая |
|
для |
||||||||
представляет |
собой |
сопротивление, |
каскада |
усилителя |
с |
колеба |
|||||||||
тельным |
контуром |
в |
анодной |
||||||||||||
равное |
R3. Наклон нагрузочной пря |
цепи при |
резонансной |
частоте |
|||||||||||
мой, по |
которой |
происходит |
работа |
|
контура |
|
|
|
|||||||
лампы, определяется, таким образом, |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
величиной R3. У колебательных конту |
R <С R э. Поэтому при опре |
||||||||||||||
ров, используемых в радиотехнике, всегда |
|||||||||||||||
делении точки |
покоя практически |
можно |
считать |
R = 0. Тогда точка |
|||||||||||
покоя будет лежать на анодной характеристике для |
Uc = Ес против |
||||||||||||||
абсциссы Ua = Еа (рис. 3.85), |
а нагрузочной прямой являться прямая |
снаклоном l/R 3, проведенная через эту точку.
3.13.5.Рабочие параметры триода
В зависимости |
от назначения |
схемы, в которой работает лампа, |
в выходной цепи |
лампы могут |
потребоваться возможно большие |
значения тока, напряжения или мощности. При этом согласно дан ным в 3.13.1 определениям под выходными током, напряжением и мощностью следует понимать переменные составляющие тока через нагрузку, падения напряжения на нагрузке и выделяющейся на ней мощности. Величины, сопоставляющие эти выходные величины с ве личиной переменных напряжения или мощности, подаваемых на вход, называются рабочими параметрами лампы. Эти параметры следующие.
203
I. Р а б о ч а я к р у ти зн а S p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Исходное определение ее следующее: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
dla |
при £ а = |
const. |
|
|
|
(3.253) |
||||||
dUа |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Это выражение отличается от определения |
статическом |
крутизны |
||||||||||
тем, что при изменении / а предполагается |
|
постоянным |
не анодное |
|||||||||
напряжение Ua, а напряжение |
источника |
питания |
Еа. |
Величина |
||||||||
|
|
Uа при изменении |
/ а более не |
пос |
||||||||
|
|
тоянна, так как одновременно |
из |
|||||||||
|
|
меняется |
падение |
напряжения |
на |
|||||||
|
|
нагрузке. Sp согласно определению |
||||||||||
|
|
равно тангенсу |
угла |
наклона |
ка |
|||||||
|
|
сательной |
|
к рабочей |
анодно-се |
|||||||
|
|
точной |
характеристике. |
Если при |
||||||||
|
|
малых |
амплитудах |
сигнала |
заме |
|||||||
|
|
нить |
приращения |
|
постоянных |
|||||||
|
|
электрических |
величин |
амплиту |
||||||||
|
|
дами |
их |
|
переменных |
|
составляю |
|||||
Рис. 3.86. Зависимость рабочей кру |
щих, |
как |
это |
уже |
делалось |
в |
||||||
2.6.6, то |
(3.253) |
можно записать в |
||||||||||
тизны от отношения R J R i |
|
|||||||||||
|
|
виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5Р |
= |
!лв- , |
|
|
|
|
|
|
(3.254) |
|||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/am = |
Spt/cm. |
|
|
|
|
|
(3.254а) |
Таким образом, зная 5 р, можно определить амплитуду переменной составляющей анодного тока / ат, если известна амплитуда сигнала
и ет.
Для определения связи между рабочей и статической крутизнами заменим в уравнении полного дифференциала анодного тока (3.235) приращения токов и напряжений амплитудами соответствующих переменных составляющих
ат |
s u cm + Ri |
U,т- |
(3.255) |
||
в рабочем режиме |
|
||||
и ;т = - ~Iam Ra- |
(3.256) |
||||
Тогда |
|
|
|
|
|
am |
SUcm |
Ra / |
(3.257) |
||
Ri |
ат> |
||||
|
|
|
откуда
^ат s
т1+ Ra/Ri
204
Сопоставляя это выражение с (3.254), получаем
(3.258)
р1-!- RJRi
Таким образом, рабочая крутизна всегда меньше статической и отличается от нее тем больше, чем больше Ra (рис. 3.86).
II. Коэффициент усиления по напряжению
Рабочий коэффициент усиления или, точнее, коэффициент усиления по напряжению /г„ в общем случае определяется как отношение дей ствующего значения выходного напряжения к действующему значе нию входного
/е„ = |
|
(3.259) |
^вх |
|
|
или, если перейти к амплитудным значениям напряжений, |
||
ku = |
. _ |
(3.259а) |
^вх т |
|
|
При схеме с общим катодом и вшт = |
IamRBи Uuxrn = |
Ucm. Однако |
в случае общего катода к выражению, получающемуся при подста
новке этих величин в (3.259а), добавляют1 |
знак «минус», |
так что |
|
!ги = |
— - ат * а ■. |
|
(3.260) |
|
Ucm |
|
|
Причина добавления знака |
«минус» — следующая. |
При сравне |
нии двух гармонических колебаний отличие в знаке указывает на то, то эти величины находятся в противофазе. Переменная составляющая
анодного тока |
всегда |
находится |
|
|
|
|
|
||||||
в фазе с сеточным |
напряжени |
|
|
|
|
|
|||||||
ем, так как с ростом |
Uc увели |
|
|
|
|
|
|||||||
чивается и /„. С этой |
точки зре |
|
|
|
|
|
|||||||
ния в (3.259) |
не должно |
было |
|
|
|
|
|
||||||
бы содержаться знака «минус». |
|
|
|
|
|
||||||||
Однако введение его целесооб |
|
|
|
|
|
||||||||
разно |
для |
упрощения |
расчета |
|
|
|
|
|
|||||
усилителей, |
состоящих |
из нес |
|
|
|
|
|
||||||
кольких каскадов (см. рис. |
|
|
|
|
|
||||||||
3.99). Дело |
в том, |
что |
в таких |
|
|
|
|
|
|||||
схемах все потенциалы отсчиты |
Рис. |
3.87. Зависимость коэффици |
|||||||||||
ваются относительно потенциала |
|||||||||||||
ента |
усиления по |
напряжению |
от |
||||||||||
общей |
точки |
схемы, |
т. |
е. |
точ |
|
отношения |
R J Ri |
|
||||
ки, в |
которой при схеме с об |
|
|
|
|
|
|||||||
щим |
катодом сходятся |
выводы |
|
увеличении |
Uc |
вместе |
с / а |
||||||
катодов ламп всех каскадов. При |
|||||||||||||
увеличивается и падение напряжения на нагрузке / аДа. |
В результате |
этого снижается по отношению к потенциалу катода потенциал обра
205
щенного к аноду конца сопротивления нагрузки, с которого усилен ное напряжение подается на сетку лампы следующего каскада. Знак «минус» в (3.260), таким образом, служит для того, чтобы учесть из менение фазы на 180° при передаче сигнала от одного каскада к дру гому. Иногда определение ka дается без знака «минус». Это допустимо, если ограничиваться рассмотрением условий работы схемы в преде лах только одного каскада.
Для нахождения связи между ки и статическим коэффициентом
усиления р в (3.260) подставим выражение (3.254). |
Тогда |
= |
(3.261) |
Это уравнение связывает основные параметры, характеризующие рабочий режим, и напоминает по своей структуре внутреннее уравне ние триода (3.236). Подставляя для 5 р выражение (3.258) и учитывая, что SRi = р, получаем из (3.261)
|
|
К = |
------ ------ |
(3.262) |
|
|
|
l + t f i / t f a |
|
Зависимость h t |
= |
/ |
дана на рис. 3.87. Величина ku по моду- |
|
н- |
|
\ RlI |
|
<х>; при R = |
лю всегда меньше р |
и приближается к нему при R |
|||
= 4, например, ktl |
= |
0,8 р. |
|
|
III.Мощность на нагрузке и связанные
сней параметры
Мощность |
переменного |
тока, |
выделяющаяся |
на |
нагрузке |
/?а, |
|
||||||
определяется |
как |
|
|
|
|
|
|
• - |
' |
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
= / а Я а- |
|
|
|
|
|
|
|
|
где / а — действующее |
значение переменной |
составляющей |
анодного |
|
|||||||||
тока. Если от действующего значения тока |
перейти к амплитудному |
|
|||||||||||
Iа... |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/а = |
ТО |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.263) |
|
|
Используя для / ат |
уравнение |
(3.254а) |
и |
подставляя для |
Sp |
вы |
|
||||||
ражение (3.258), из (3.263) |
легко получить |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Р |
|
1 |
|
S*Rа |
т,2 |
|
|
|
|
(3.264) |
|
|
|
|
2 |
0 + |
Ra/Ri)2 |
СJ cm |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Пользуясь |
теперь |
соотношением S = |
р/Р*, |
выражение |
(3.264) |
, |
|||||||
можно представить в |
виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р |
_ !_ sp — BilEi— и 2 |
|
|
|
(3.265) |
|
||||||
|
|
|
2 |
r (l +Ra/Ri)2 |
" " |
|
|
|
|
|
|
206
Зависимость = / (RJRj) дана на рис. 3.88. Кривая имеет мак симум, который, как легко определить из условия
—— -----------= 0,
d(RJRt)
лежит |
при |
Ra = |
R t. Физически наличие максимума в |
этой |
точке |
|||||||
объясняется |
известным положением |
из электротехники, |
что |
генера |
||||||||
тор отдает во внешнюю цепь |
|
|
|
|
||||||||
максимальную мощность, |
когда |
|
|
|
|
|||||||
его |
внутреннее |
сопротивление |
|
|
|
|
||||||
равно |
сопротивлению |
нагрузки. |
|
|
|
|
||||||
Роль генератора в данном |
случае |
|
|
|
|
|||||||
играет лампа. |
Полагая |
Ra = R h |
|
|
|
|
||||||
находим |
из |
|
(3.265) для наиболь |
|
|
|
|
|||||
шей мощности, которую можно |
|
|
|
|
||||||||
получить |
на |
нагрузке |
в |
опреде |
|
|
|
|
||||
ленной |
рабочей точке |
при |
задан |
|
|
|
|
|||||
ной амплитуде сеточного напря |
|
|
|
|
||||||||
жения, |
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.88. |
Зависимость выходной |
|||
P~.ma, = ~ |
S ^ Uln- |
(3.266) |
||||||||||
мощности |
от отношения |
R j R t |
Исходя из этой величины определяются параметры, служащие для оценки эффективности каскада схемы как усилителя мощности. Раз личают два параметра, в зависимости от того, расходуется ли мощ ность в цепи сетки или нет. Когда здесь не расходуется мощность, т.е. лампа работает без сеточных токов, для оценки пользуются поня тием чувствительности каскада по мощности kpu, определяемой как
kpu = |
V Р**- шах |
(3.267) |
U cm |
|
Квадратный корень в числителе введен для учета квадратичной зависимости Р~тах от Ucm. Подставляя сюда (3.266), получаем
<3-2ев)
Когда в сеточной цепи расходуется мощность (это имеет место при работе ламп в области СВЧ или когда сеточные напряжения за ходят в область положительных значений), основным рабочим пара метром лампы становится коэффициент усиления по мощности kp,
определяемый как отношение максимально возможной выходной
МОЩНОСТИ Рцыхтах к ВХОДНОЙ Р вх
kp = - |
°ыхтах-. |
(3.269) |
||
|
R вх |
|
|
|
При схеме с общим катодом |
1 |
Ulm |
|
|
Рвх = |
(3.270) |
|||
4 - |
~ , |
207
где |
R i0 — внутреннее |
сопротивление |
пространства сетка — катод. |
||||||||||||||
Подставляя в (3.269) для мощностей |
|
выражения |
(3.266) и (3.270) |
||||||||||||||
и учитывая, |
что р = S R it |
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
^ - S * R t R ic. |
|
|
|
|
|
(3.271) |
||||||
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Часто kp указывают не просто в относительных единицах, |
а.в |
де |
|||||||||||||||
цибелах |
|
|
|
kp (дб) = |
|
10 lg kp. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.272) |
||||||
В усилителях мощности во многих случаях интересует не рас |
|||||||||||||||||
смотренная |
выше максимальная |
мощность при заданных рабочей |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
точке и амплитуде |
сигнала, |
а |
наи |
|||||||||
|
|
|
|
|
большая |
|
возможная |
мощность |
при |
||||||||
|
|
|
|
|
заданном |
напряжении |
|
источника |
|||||||||
|
|
|
|
|
анодного |
питания |
и |
|
достаточно |
||||||||
|
|
|
|
|
малых нелинейных искажениях, т. е. |
||||||||||||
|
|
|
|
|
без |
|
захода |
сеточного |
напряжения |
||||||||
|
|
|
|
|
в область |
положительных |
значений. |
||||||||||
|
|
|
|
|
Сеточное |
смещение |
и |
наибольшая |
|||||||||
|
|
|
|
|
допустимая |
амплитуда |
переменного |
||||||||||
|
|
|
|
|
сеточного |
напряжения |
|
при |
этом |
||||||||
|
|
|
|
|
не |
задаются, |
а |
подбираются |
так, |
||||||||
|
|
|
|
|
чтобы |
выполнялись |
поставленные |
||||||||||
|
|
|
|
|
условия. |
Из |
рис. |
3.89 |
|
видно, |
т. |
что |
|||||
|
|
|
|
|
размах |
сеточного напряжения, |
е. |
||||||||||
|
|
|
|
|
его |
удвоенная |
амплитуда, |
должны |
|||||||||
Рис. |
3.89. |
К |
вычислению |
на |
быть не |
более |
напряжения |
запира |
|||||||||
ибольшей |
неискаженной |
вы |
ния |
лампы, |
чтобы оставаться в |
об |
|||||||||||
|
ходной |
мощности |
|
ласти |
отрицательных |
потенциалов |
|||||||||||
|
|
|
|
|
сетки. Отсюда следует, что амп |
||||||||||||
литуда сеточного напряжения Ucm и сеточное |
смещение Ес в |
опти |
|||||||||||||||
мальном случае должны составлять половину |
напряжения |
запирания |
|||||||||||||||
|
|
|
|
Ec = Ucm = -^ D E a. |
|
|
|
|
|
(3.273) |
Подставляя это значение Ucm в (3.266), наибольшую неискаженную мощность можно записать в виде
|
Р ш а х = ^ г |
— El. |
- |
_ |
(3.274) |
|
|
|
32 |
р. |
|
|
|
Следует обратить внимание на то, |
что в (3,266) р стоит в числителе, |
|||||
а в (3.274) |
— в знаменателе. По общим соображениям |
очевидно, |
||||
должно увеличиваться с ростом р |
и Uст. Это и соответствует действи |
|||||
тельности, |
когда выбор значения |
Ucm не зависит от значения р, как |
это имеет место в случае уравнения (3.266). В случае (3.274), однако, значения Ucm и р для уменьшения нелинейных искажений должны подчиняться условию (3.273), согласно которому большое Ucm можно
208
подавать на сетку только тогда, когда проницаемость лампы D велика, т. е. р мало. Чем больше подаваемое на лампу сеточное напряжение, тем левее, чтобы избежать положительных значений Uc, согласно рис. 3.89 должна быть характеристика лампы, т. е. тем меньше ц.
Параметры 5 р и /е„, а также выходную мощность можно определить графически по семейству статических анодных характеристик и на
грузочной прямой (рис. 3.90). Для |
этого в |
рабочей |
точке |
(точка О) |
|||||||||
нужно |
построить |
|
прямоуголь |
|
|
|
|
|
|||||
ный |
треугольник, |
|
гипотенуза |
|
|
|
|
|
|||||
которого |
совпадала |
|
бы с поло |
|
|
|
|
|
|||||
виной используемого при задан |
|
|
|
|
|
||||||||
ном сеточном напряжении участ |
|
|
|
|
|
||||||||
ка |
нагрузочной |
прямой |
(отре |
|
|
|
|
|
|||||
зок ОА или ОВ), |
а катеты были |
|
|
|
|
|
|||||||
бы параллельны осям коорди |
|
|
|
|
|
||||||||
нат. |
Из сравнения с |
рис. |
3.79 |
|
|
|
|
|
|||||
следует, что в таком треуголь |
|
|
|
|
|
||||||||
нике вертикальный |
|
катет |
{АС) |
|
|
|
|
|
|||||
равен |
амплитуде |
|
переменной |
|
|
|
|
|
|||||
составляющей |
анодного |
тока, |
Рис. 3.90. |
Графическое |
определе |
||||||||
а горизонтальный |
|
(СО) — амп |
ние рабочих |
параметров: |
|||||||||
литуде |
переменной |
|
составляю |
ОАС — характеристический треугольник для |
|||||||||
|
рабочих параметров; |
ODE — характеристи |
|||||||||||
щей анодного напряжения. |
Беря |
ческий треугольник для статических пара |
|||||||||||
отношение этих величин к задан |
|
метров |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||
ной амплитуде £/с, |
получают па |
|
|
|
|
|
|||||||
раметры Sp и ka. Площадь |
|
|
|
|
|
||||||||
треугольника ОАС, вычисляе |
|
|
|
|
|
||||||||
мая |
как |
половина |
|
произведе |
|
|
|
|
|
||||
ния |
катетов, |
равна |
соответст |
|
|
|
|
|
|||||
венно — 17а,пUam |
|
и |
представ |
|
|
|
|
|
|||||
ляет собой таким образом мощ |
|
|
|
|
|
||||||||
ность переменного тока, вы |
|
|
|
|
|
||||||||
деляющуюся на нагрузке. Для |
|
|
|
|
|
||||||||
сравнения |
на рис. |
3.90 пункти |
Р ис. 3.91. |
К выводу коэффициента |
|||||||||
ром |
|
показан |
|
треугольник, |
усиления по напряжению |
при |
схеме |
||||||
по которому определяются |
ста |
|
с общей |
сеткой |
|
|
|||||||
тические |
параметры. |
|
|
|
|
|
к схе |
||||||
Выведенные выражения для рабочих параметров относятся |
ме с общим катодом. Для того чтобы показать, что рабочие параметры зависят от схемы включения лампы, в качестве примера найдем вы ражение для коэффициента усиления по напряжению при общей сетке. Как видно из рис. 3.91, передача напряжения от каскада к кас каду происходит в этом случае без переворачивания фазы. Поэтому ka в соответствии с общим определением (3.259) здесь можно записать как
к а = ЬтЯ± |
(3.275) |
Ucm |
|
Для того чтобы выразить 1ги через статические параметры лампы, установим связь между изменениями £/с, Uй и / аДа, при схеме с об
8 —286 |
209 |
щей сеткой. Так как с ростом Uc падение напряжения / а Ra тоже растет, a Uа уменьшается, то, применяя закон Кирхгофа для контура анодного тока, согласно рис. 3.91 получаем
dUt = dUQ- d ( I M .
Подставляя это выражение в (3.234) и выделяя |
d /a, находим |
|
dJ = |
S + \IRi dU |
( 3 . 2 7 6 ) |
|
i + RJRi |
|
Если заменить приращения тока и напряжения их переменными, составляющими, то (3.276) легко привести к виду
/ а mRa |
_ |
SRj+ 1 |
|
Ucm |
|
\ + R ilRa ' |
|
Используя (3.275) и (3.236), |
окончательно |
получаем |
|
К = |
— — — ' |
(3.277) |
|
" |
|
1+ Дг/Яа |
|
Результат отличается от выражения (3.262), выведенного для схе мы с общим катодом, на единицу в числителе.
3.13.6. Эквивалентные схемы электронных ламп
В общем случае расчет радиотехнических цепей, содержащих электронные лампы, довольно сложен, так как электронные лампы представляют собой нелинейные элементы. Однако когда амплитуды переменных составляющих токов и напряжений настолько малы, что в их пределах характеристики ламп можно считать линейными, то возникает возможность заменить лампу при рассмотрении цепей пе ременного тока эквивалентной схемой, легко охватываемой расче тами.
Найдем эквивалентную схему анодной цепи триода. Существует два вида эквивалентных схем:
1)эквивалентная схема с генератором напряжения*,
2)эквивалентная схема с генератором тока**.
Исходное уравнение для построения эквивалентной схемы с гене ратором напряжения получается, если (3.257) умножить на R it за менить SRi на ц и выделить член, содержащий Ucm,
1 ^ ст = Л т (Я « + |
Я|)- |
(3-278) |
|
Этому уравнению соответствует схема, |
содержащая генератор |
пе |
|
ременного напряжения с э.д.с., равной |xUc, работающий на |
цепь |
из |
|
последовательно включенных сопротивлений R t .и Ra (рис. |
3.92,а). |
*Под генератором напряжения понимают источник переменного напря жения, не обладающий внутренним сопротивлением.
**Под генератором тока понимают источник переменного тока с бесконечно
большим внутренним сопротивлением.
210