книги из ГПНТБ / Бетанели, А. И. Прочность и надежность режущего инструмента
.pdfГ Л А В А |
И |
ПРЕДПОСЫЛКИ к РАСЧЕТУ ПРОЧНОСТИ РЕЖУЩЕЙ
ЧАСТИ ИНСТРУМЕНТА
Выше нами отмечалось различие между выкрашиванием и ска лыванием. Процесс выкрашивания в значительной мере являет ся процессом вероятностным, расчет сопротивления выкрашиванию должен базироваться на статистической теории прочности и пред ставляет собой самостоятельную задачу [24, 84]. Ограничить вык рашивание в значительной мере возможно поверхностной обработ кой (тщательной чистовой заточкой, доводкой и т. д.). Как пока зано в главе I, при данных Тф обрабатываемого материала, о* инс трументального материала и форме режущей части, определяемой углами ß и у, скалывание неизбежно наступает при соответству ющих предельных толщинах среза. При этом сколы происходят
ввиде отделения относительно больших объемов режущей части инструмента, превышающих объем контактной зоны.
Целью расчета хрупкой прочности является определение соп ротивления скалыванию. Для этого достаточно основываться на модели сплошной однородной изотропной среды, как это принято
всопротивлении материалов и теории упругости. При этом допус кается, что в пределах размеров скалываемых объемов неодно
родность и анизотропия не играют существенной роли.
В работе использован метод расчета по допускаемым напряже ниям первого рода, наиболее широко применяемый для расчета деталей машин и элементов сооружений на прочность.
Суть метода расчета по допускаемым напряжениям состоит в следующем. По действующим нагрузкам определяются главные на пряжения 0^, сг2, о,3(ст1^ а 2^сГз). Далее по соответствующей теории предельных напряженных состояний определяются эквивалент ные напряжения аэкв, т. е. одноосные растягивающие напряже-
91
ния, равноопасные заданному сложному напряженному состоя нию; точка, в которой сгэ,.в максимально, называется опасной. Максимальное эквивалентное напряжение сопоставляется с до пускаемым напряжением [о]
|
|
|
|
|
|
|
|
°ЯКв та .- ^ [ о ] = |
> |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
oL |
— некоторое |
предельное |
|
«г. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
для данного материала напря |
||||||||||||||||||||
t |
nL |
|
|
жение при |
|
одноосном |
растяжении; |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
— коэффициент запаса |
прочности. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Для |
хрупких, а в некоторых случаях и малопластичных мате |
||||||||||||||||||||
риалов, |
за |
о ь |
принимается ппредел прочности при |
одноосном |
рас |
||||||||||||||||
|
|||||||||||||||||||||
тяжении |
сГ/,. Коэффициент |
ь |
|
в этом |
случае обозначается |
пь |
и |
||||||||||||||
является |
коэффициентом |
запаса |
хрупкой |
|
прочности. |
При |
плас |
||||||||||||||
тическом |
разрушении |
|
за |
aL |
принимается |
предел |
текучести при |
||||||||||||||
одноосном растяжении |
аТ, |
а коэффициент |
nL |
в |
этом случае |
обоз |
|||||||||||||||
начается |
через |
пт |
и |
является |
|
коэффициентом |
запаса |
пластичес |
|||||||||||||
кой |
прочности |
[132]. |
|
|
|
|
|
первого |
|
рода |
в |
режущей |
части |
||||||||
В |
общем случае напряжения |
|
определяются как сумма напряжений, возникающих под действием сил резания и температурного поля, и остаточных — возникаю щих при изготовлении инструментального материала, напайке и заточке [74].
Во многих случаях действием остаточных напряжений первого рода в целях упрощения можно пренебречь, исходя из того, что в твердых сплавах в состоянии поставки они весьма малы [74]. Тщательной напайкой остаточные напряжения могут быть значи тельно снижены или при механическом креплении вообще исклю чены, а доводкой удаляется дефектный слой, возникающий при заточке.
Анализ экспериментальных данных приводит к заключению, что в большинстве случаев хрупкое разрушение возникает под действием силовой нагрузки.
Вотдельных случаях термические напряжения могут также оказывать влияние на хрупкое разрушение, особенно в условиях прерывистого резания. Рассмотрим это влияние на примере фре зерования.
Впериод резания на контактных поверхностях возникают сжи мающие термические напряжения. Во время холостого пробега,
92
при охлаждении воздухом пли эмульсией, поверхностные елои-тіо равнению о телом имеют уже меньшую температуру. Н . Н . ‘Зорев и Н . П . Вирко (см. [56] и др.) показали, что -при вступлении зуба в контакт с заготовкой средняя температура контакта стаби лизируется в течение 0,002—0,003 сек. (Такие же результаты по лучены Г. И; Размадзе). На выходе, в силу теплопередачи и вен тиляционного эффекта, температура режущей части с такой Же' скоростью снижается примерно до 1/3 величины, возникающей при резании. При дальнейшем движении зуба по воздуху, до пов торного вступления в резание, температура режущей части сни жается до 373—423°К (100— 150°С). Наблюдаемое резкое снижение температуры возможно благодаря малой теплоемкости твердых сплавов. Вследствие этого во время холостого пробега на перед ней поверхности возникают растягивающие термические напря жения. Перемена знака напряжений имеет циклический характер и повторяется с каждым оборотом фрезы. Эти напряжения малые по величине, но после определенного числа циклов врезаний и выходов могут вызвать появление усталостных трещин на перед ней поверхности, примерно перпендикулярных режущей кромке и переходящих на заднюю поверхность. Наряду с этим на задней
поверхности под действием |
переменной силовой нагрузки |
возни |
||
кают |
поперечные трещины, |
параллельные кромке [56, |
57, 159, |
|
165, |
167, |
168]. |
|
|
Установлено, что продольные трещины не возникают при ско ростях резания, меньших критической для данных условий, а выше критической быстрота появления трещин и их число возрас тают с увеличением скорости резания.
Как отмечает Н . Н . Зорев [57], повышение температуры по верхностных слоев пластинки твердого сплава увеличивает амп литуду изменения температуры этих слоев при прерывистом ре зании. Соответственно увеличиваются циклически действующиенапряжения. В результате трещины возникают при меньшем чис ле термических циклов. Если при более низкой температуре раз рушающее количество циклов не достигается до наступления нор мального износа, то при более высокой температуре лимитирую
щим фактором становится не износ, а хрупкое разрушение режу щей части инструмента.
Увеличение глубины резания и подачи повышает вероятность трещинообразовання и, соответственно, уменьшает критическую
93
скорость резания. Увеличение ширины фрезерования уменьшает вероятность трещинообразования в результате уменьшения амп литуды колебания температуры.
Н . Н . Зорев и Н . П. Вирко (см. [56] и др.) полагают, что за висимость напряжений от температурного градиента, обусловлен ного тепловым режимом работы зуба, может быть представлена в виде известной формулы:
а = Е - а |
с/Ѳ |
(2. 1) |
|
|
dx |
где Е — модуль упругости;
а— коэффициент линейного расширения;
dQ |
— абсолютная величина |
градиента температур в на |
dx |
||
|
правлении теплового |
потока. |
Исходя из формулы (2.1), можно считать, что при одинаковых условиях работы в твердом сплаве Т15К6 будут возникать более высокие напряжения, чем в сплаве ВК.8, так как для сплава Т15К6
коэффициент теплопроводности { с которым связана обратно про
порциональной зависимостью величина — ) примерно в 3 раза dx J
меньше, а коэффициент линейного расширения и модуль упру гости несколько больше, чем для сплава ВК8. Кроме того, твер дый сплав Т15К6 обладает меньшей статической и усталостной прочностью, чем сплав ВК8. Поэтому твердый сплав ВК8 должен обладать меньшей склонностью к усталостному растрескиванию.
Эксперименты подтвердили, что в твердом сплаве Т15К6 тре щины развиты значительно больше, чем в сплаве ВК8 (см. рис. 1.5).
Н . Н . Зорев и Н . П . Вирко полагают, что расширение трещин при дальнейшей работе и осыпание их краев, по-видимому, про исходит вследствие обминания их стенок и разрушения карбидов, что связано с циклическим сужением и расширением трещин при циклическом изменении температуры кромки. Опыты Н . Н . Зорева [57] показали, что при торцовом фрезеровании жаропрочных сплавов увеличение подачи на зуб до 1,1 не вызывает существен ных изменений в разрушении сплава ТТ7К12, в то время как та-
34
кое же увеличение подачи приводит к образованию весьма сущес твенных усталостных трещин на Т5К10.
Приведенные данные ([56, 57] и др.) в сопоставлении их с [159, 165, 167, 168] показывают приоритет советской науки в об ласти объяснения хрупкого разрушения инструмента при преры вистом резании, исходя из представления о термических напря жениях.
В дальнейшем рассматривается, в основном, действие только силовой нагрузки.
Известно, что задачи теории упругости значительно упроща ются при плоском напряженном состоянии, когда все напряжения параллельны одной плоскости, например, в случае тонкой плас тинки, подверженной действию приложенных к ее контуру сил, параллельных плоскости пластинки и равномерно распределен ных по ее толщине (рис. 2.1).
Рис. 2.1. Плоское напряженное состояние.
В этом случае составляющие напряжений аг, ~хг и тѴх равны нулю на обоих поверхностях пластинки, и можно полагать, что они отсутствуют и по всей толщине, пластинки, т. е. распределе ние напряжений является плоским.
Естественно предположить, что другие три компонента напря жений ах, о у и тх у не зависят от координаты z, т. е. остаются постоянными по всей толщине пластинки. Если такое состояние имеет место не во всем теле, а в какой-либо данной точке, то го ворят о плоском напряженном состоянии в данной точке [12, 95, 125]. В инженерных задачах приходится иметь дело с пластин кой конечной толщины, если и малой, то не исчезающе малой,
,95
как |
это следовало бы иметь в виду для |
строгости выкладок в тео |
рии |
плоского напряженного состояния |
[12J. |
При конечной толщине пластинки, даже при условии равно мерного распределения внешних сил по наружному контуру плас
|
|
тинки, компоненты |
crx, |
о ѵ |
||||||
|
|
и |
ххѴ |
могут, хотя |
и нез |
|||||
|
|
начительно, |
вдоль толщи |
|||||||
|
|
ны пластинки изменяться, |
||||||||
|
|
но, конечно, симметрично |
||||||||
|
|
относительно |
|
|
срединной |
|||||
|
|
плоскости пластинки. Дру |
||||||||
|
|
гие составляющие, как то: |
||||||||
|
|
<у 2, |
тхг |
и т |
Ѵ: |
могут поя |
||||
|
|
виться, хотя и будут исче |
||||||||
|
|
зающе малы (рис. 2.2). |
|
|||||||
|
|
|
Введем понятие о по |
|||||||
Рис. 2.2. К определению обобщенного |
гонных усилиях |
[65], |
под |
|||||||
которыми будем |
понимать |
|||||||||
плоского напряженного состояния. |
следующие |
интегралы |
от |
|||||||
напряжений, взятые по всей |
толщине |
пластинки: |
|
|
|
|
||||
Л/2O x d z , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/VД=-h/2I' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h/2і |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N и — J |
о«dz, |
|
|
|
|
|
|
|
(2.2) |
-h/2 h/2
W 2 = J ozdz.
-h/2
От указанных погонных усилий перейдем к средним по тол щине пластинки напряжениям, а именно:
|
Мх |
h/2 |
|
||
. |
I f |
, |
(2.3) |
||
h |
|||||
(Рх)ср — |
, |
— , |
oxdz |
||
( O ] / ) c p — Nt, |
. |
h |
%h . |
||
(тзд)с, = |
|||||
|
|
-h/2 |
|
9:3
Как известно, дифференциальные уравнения равновесия имеют вид:
^ L |
+ ^ I L X = 0. |
|
|
дх |
ду |
= |
(2.4) |
где q — объемный вес. дх |
ду |
||
Если при составлении дифференциальных уравнений |
равнове |
сия (2.4) мысленно вырезать из пластинки бесконечно малый эле мент с размерами граней dx, dy и h (т. е. один из размеров при нимать конечным и равным толщине пластинки), то, очевидно, взамен (2.34) получим уравнения:
dNx ,
дх ' ду
(2.5)
dN„s , дМ,
qh=0 .
дх ду
Если же в уравнениях (2,4) под от, а у и гѵ„ понимать именно средние значения напряжений по толщине пластинки, т. е. сог ласно (2.3), то все уравнения теории плоского напряженного сос тояния сохраняют свою силу.
Рассматриваемый случай с введенными допущениями принято называть обобщенным плоским напряженным состоянием [12]
В большинстве практических случаев упругое напряженное состояние в режущей части инструмента можно рассматривать как обобщенное плоское напряженное состояние, при котором напряжения меняются по ширине кромки симметрично срединной плоскости, а напряжения, неизменные по ширине, как и в случае плоского напряженного состояния, заменяются средними. Кроме того., вдоль ширины кромки могут появиться малые напряже ния, которыми можно пренебречь [18, 22, 24]. Это условие осо бенно точно соблюдается при свободном резании. Как видно из данных, приведенных в главе I, при свободном точении и строга нии поверхности скалывания симметричны относительно средин ной плоскости резцов.
При несвободном резании вдоль главной режущей кромки на пряжения меняются несимметрично относительно срединной плос-
7. А. И. Бетанели |
97 |
кости;, .перпендикулярной к- главной режущей, кромке, - и; имеют максимум в плоскости действия силы резания. Надо полагать,- что это можно наблюдать на объемных прозрачных моделях резцов при исследовании поляризационно-оптическим методом. Чем мень ше отличается ширина среза от полной ширины кромки, тем бо лее. приближается местоположение плоскости действия силы к местоположению срединной плоскости. В этих условиях можно допустить, что сила резания действует в срединной плоскости,,
.и вследствие этого имеется обобщенное плоское напряженное сос
тояние [18, 22, 24]. |
. |
Принимая плоскость действий силы резания за срединную- |
|
плоскость скалываемого объема, |
можно считать, что относитель |
но плоскости действия силы резания напряжения изменяются сим метрично. Соответственно, скалываемые объемы примерно сим метричны относительно плоскости действия силы резания.
О знаке напряжений в режущей части инструмента можно су дить на основании данных поляризационно-оптических исследо ваний.
Поляризационно-оптические исследования показывают, что как при непрерывном, так и прерывистом резании в режущей части могут быть области растягивающих и сжимающих напряжений. При этом в контактной зоне, в основном во всех случаях, имеются сжимающие напряжения, а нейтральная линия, разделяющая об ласти растягивающих и сжимающих напряжений, обычно начина ется в конце поверхности контакта стружки с передней поверх ностью.
Исходя из изложенного принимаем, что в режущей части мо жет быть либо двухосное смешанное напряженное состояние (ff^'O;
^ = |
0 |
; сг3<;0) и двухосное сжатие ( ^ = |
0 |
; O^sff^ffg), |
либо только |
||
0 |
|
0 |
|
|
' і |
||
двухосное сжатие. |
Пономарева, В. |
||||||
|
В |
трехтомной монографии С. Д . |
Л . Бидерма- |
на, К. К- Лихарева, В. М. Макушина, Н . Н . Малинина, В . И. Феодосьева [101, 102, 103] в качестве теории предельного состояния
для расчетов |
хрупкой прочности рекомендовано условие Мора, |
|
приближенно |
выражаемое формулой: |
, |
|
Щл-в= Л — — <4 |
(2-6> |
|
П-6 |
. . . . |
. где ffщ, — предел прочности при одноосном сжатии. |
пи |
98 |
. |
Следует отметить, что применение формулы (2.6) допустимо'
только, когда |
и сг3< 0 |
[101]. |
Величины |
коэффициентов |
запаса по хрупкой прочности обыч |
но принимаются в зависимости от стоимости и ответственности конструкции с учетом однородности, хрупкости, остаточной нап ряженности материалов [120]. В зарисимости от стоимости метал лорежущего инструмента коэффициент запаса по хрупкой проч ности должен изменяться в широких пределах. Например, для
сравнительно |
дешевых инструментов — резцов можно |
принять |
||
Пь— |
а для |
более |
дорогих инструментов — протяжек |
|
1,2 -т- 1,5, |
||||
л./,=2,05-5-3,0 |
и т. д. |
[24, 86]. |
в определенных условиях, |
скалыва |
При прерывистом резании, |
ние режущей части может быть результатом статического нагру жения, усталости или удара. Так например, на рис. 1.71, 1.72, 1.73 и 1.75 при встречном фрезеровании предельные толщины сре за достаточно большие и примерно соответствуют толщинам среза при точении. По-видимому, изменение толщины среза от а = 0 до
а = а max исключает удар при врезании и смягчает цикличность нагружения. Поэтому надо полагать, что в этом случае достаточ но точным будет расчет, аналогично случаю статической нагруз ки, т. е. по формуле (2.6), сопоставляемой с допускаемым напря жением по пределу прочности при одноосном растяжении и ко эффициенту запаса, приведенному выше по данным [24, 86]. Иную картину имеем при симметричном и попутном фрезеровании. На рис. 1.77 видно, что до скорости резания 0,8 м/сек (48 м/мин) при симметричном фрезеровании предельные толщины среза более чем вдвое меньше, чем при точении. Эта разница в еще большей сте пени наблюдается при попутном фрезеровании. По-видимому, это является следствием усталостных напряжений. В случае строга
ния скалывание режущей части происходит при врезании, по-ви димому, вследствие удара.
Теоретический анализ усталостной прочности связан с боль шими трудностями. Природа усталостного разрушения обуслов лена особенностями молекулярного и кристаллического строения вещества. Поэтому модель сплошной среды, которая с успехом' применяется при расчетах по статической нагрузке, в данном слу чае не может быть принята в качестве основы для расчетов. Для создания достаточно стройной теории усталостной прочности Нео бходимо проникнуть в особенности строения кристаллов и межйри-
99
сталлическнх связей с последующим использованием математи ческого аппарата статистики.
В настоящее время, однако, физические основы теории твердо го тела не находятся еще на такой стадии развития, чтобы на их базе можно было создать методы расчета на усталостную проч ность, удовлетворяющие запросам практики. Поэтому приходится идти по пути накопления экспериментальных фактов, на основа нии которых можно высказать общие соображения для расчета. Объединение и систематика экспериментальных данных и пред ставляет собой в настоящее время содержание теории усталост ной прочности.
Отсутствие единых основополагающих законов в этой теории лишает ее стройности. В результате полученные зависимости не являются универсальными, а сами расчеты дают сравнительно невысокую точность [132]. Все вышеуказанное в еще большей ме ре относится к телу сложной формы, каковым является клин. Ис ходя из этого, для приближенной оценки можно считать достаточ ным расчет эквивалентного напряжения по формуле (2.6) и опре деление допускаемого напряжения по пределу выносливости (см-
также [18, 22, 24]) |
|
|
(2.7) |
[р ]~ |
пъ |
к . 1-Е„-гм, |
где (cr_1)ö> _ ft— предел выносливости при растяжении — сжатии;
— эффективный коэффициент концентрации напряже ний, учитывающий влияние формы деталей;
еп — коэффициент влияния технологии изготовления на выносливость;
&м — коэффициент масштабного эффекта.
Для учета влияния на усталостную прочность различных кон центратов напряжений можно руководствоваться данными [101, 102, 103]. Еще большие затруднения имеем в теоретическом ана лизе напряженного состояния при ударе. Поэтому приходится удовлетворяться общими данными, связывая их с характеристи кой прочности при ударе — ударной вязкостью.
Выше было указано, что скалываемые объемы превосходят объе мы контактных зон. Следовательно, опасные точки располагаются за пределами контактной зоны, и напряженное состояние должно быть определено в этой области. Вместе с тем необходимо знать и, 100