![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Оглавление
- •Введение
- •Теплопроводность.
- •Основной закон теплопроводности.
- •1.2 Дифференциальное уравнение теплопроводности и условия однозначности.
- •1.2.1 Дифференциальное уравнение.
- •1.2.2 Условия однозначности.
- •1.3 Теплопроводность при стационарном режиме.
- •1.3.1.Теплопроводность плоской однослойной стенки.
- •1.3.2. Теплопроводность многослойной стенки.
- •1.4 Теплопроводность цилиндрической стенки.
- •1.4.1 Теплопроводность однослойной цилиндрической стенки.
- •1.4.2 Теплопроводность многослойной цилиндрической стенки.
- •1.5. Теплопроводность тел неправильной формы.
- •1.6. Нестационарная теплопроводность.
- •1.6.1 Общие положения. Описание процесса.
- •1.6.2 Решение задач нестационарной теплопроводности.
- •1.6.3. Охлаждение тел конечных размеров.
- •1.6.4 Зависимость процесса охлаждения от формы и размеров тела.
- •2. Теплопередача при стационарных условиях и граничных условиях 3 рода.
- •2.1 Теплопередача через плоскую стенку.
- •2.1.1 Теплопередача через однослойную стенку.
- •2.1.2 Теплопередача через многослойную стенку.
- •2.2 Теплопередача через цилиндрическую стенку при граничных условиях 3-го рода.
- •2.2.1 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.2 Теплопередача через многослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.3 Теплопередача через шаровую стенку.
- •2.3. Интенсификация теплопередачи.
- •2.4. Критический диаметр изоляции.
- •3. Конвективный теплообмен.
- •3.1Основные понятия и определения.
- •3.2. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена.
- •3.3.Основы теории подобия.
- •Условия подобия физических процессов.
- •3.4. Теплоотдача при вынужденном продольным омывании плоской поверхности
- •3.4.1. Расчет теплоотдачи при ламинарном гидродинамическом пограничном слое.
- •3.4.2. Зависимость теплоотдачи от изменения температуры по ее длине.
- •3.4.3. Влияние на теплоотдачу необогреваемого начального участка
- •3.4.4. Теплоотдача при турбулентном пограничном слое
- •3.5. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах
- •3.5.1. Теплоотдача при ламинарном режиме движения жидкости.
- •3.5.2. Теплоотдача при турбулентном режиме движения жидкости в трубах.
- •3.5.3. Теплоотдача при переходном режиме
- •3.5.4. Теплоотдача в трубах некруглого поперечного сечения.
- •3.5.5 Теплоотдача в изогнутых трубах
- •3.5.6. Теплоотдача в шероховатых трубах
- •3.6 Теплоотдача при вынужденном поперечном омывании труб и пучков труб.
- •3.61.Теплоотдача при поперечном омывании одиночной круглой трубы.
- •3.6.2 Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб.
- •4. Теплоотдача при свободном движении жидкости.
- •4.1 Свободный теплообмен в неограниченном пространстве около верикальной плиты или трубы.
- •4.2 Теплоотдача при свободном движении около горизонтальной трубы.
- •4.3 Движение жидкости около нагретых горизонтальных плоских стенок.
- •4.4 Теплоотдача при свободном движении жидкости в ограниченном пространстве.
- •2)Если ширина щели мала, внутри щели возникают циркуляционные контуры.
- •5.Теплообмен при кипении жидкости
- •5.1.Основные представления о процессе кипения
- •Режимы кипения
- •Минимальный радиус пузырька
- •Отрывной диаметр пузырька
- •Кривая кипения
- •Влияние некоторых факторов на интенсивность теплоотдачи при кипении
- •5.2Кризисы кипения
- •Первый кризис кипения
- •Второй кризис кипения
- •5.3.Пузырьковое кипение
- •5.3.1.Пузырьковое кипение жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.2.Расчет теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.3Пузырьковое кипение в условиях вынужденного движения в трубах.
- •Структура двухфазного потока
- •Вертикальные трубы
- •Горизонтальные и наклонные трубы
- •Структура потока при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •Изменение избыточной температуры стенки по периметру при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •5.3.4.Зависимость теплоотдачи от параметра х. Кризис кипения второго рода
- •5.3.5.Расчет теплоотдачи при кипении в трубах
- •5.4. Пленочное кипение жидкости
- •5.4.1. Теплоотдача при ламинарном движении паровой пленки
- •5.4.2.Теплоотдача при турбулентном движении паровой пленки
- •6. Излучение.
- •6.1. Основные законы теплового излучения
- •6.1.1. Виды лучистых потоков
- •6.1.2. Законы теплового излучения твердого тела. Закон Планка
- •Закон смещения Вина
- •Закон Стефана – Больцмана
- •Закон Кирхгофа
- •Закон Ламберта
- •6.2 Теплообмен излучением в системе произвольно расположенных тел
- •Частные случаи
- •6.2.1.Теплообмен излучением при наличии экранов
- •6.3 Излучение газов
- •Отличие излучения газа от излучения твердых тел
- •6.3.1 Теплообмен в поглощающих и излучающих средах
- •Оптическая толщина среды и режимы излучения
- •6.3.2 Излучение паров и газов
- •Основные полосы спектров поглощения и.
- •7. Тепловой расчет теплообменных аппаратов
- •7.1 Основные положения и уравнения теплового расчета
- •Уравнение теплового баланса
- •Уравнение теплопередачи
- •7.2 Вычисление средней разности температур
Оптическая толщина среды и режимы излучения
Оптическая толщина среды – безразмерный параметр.
,
где
- глубина проникновения излучения или
средняя длина пробега фотонов.
Следовательно, оптическая толщина – это отношение характерного линейного размера к длине проникновения излучения.
-
фотонное число Кнудсена.
а)
- оптически тонкая среда;
б)
- оптически толстая среда;
в)
- переходный режим излучения.
Если
- среда не участвует в теплообмене
излучением.
6.3.2 Излучение паров и газов
Среда, заполняющая пространство промышленных печей и котельных агрегатов, состоит из продуктов сгорания топлива, в которых взвешены частицы сажи, золы, угля.
Радиационные характеристики такой среды отличаются от радиационных характеристик твердых тел.
Излучение продуктов сгорания является селективным, полосчатым.
Основные полосы спектров поглощения и.
№ полосы |
|
| ||||
|
|
|
|
|
| |
1 |
2,65 |
2,8 |
0,15 |
2,3 |
3,4 |
1,1 |
2 |
4,15 |
4,45 |
0,3 |
4,4 |
8,5 |
4,1 |
3 |
13 |
17 |
4,0 |
12 |
30 |
18 |
Для упрощения расчетов излучение газов принимают серым; площадь под кривой распределения интенсивности «серого» газа равна сумме площадей полос излучения реального газа.
Плотность
потока собственного «серого» излучения
и
описывается
формулами:
;
.
При
прохождении тепловых лучей через газ
их энергия вследствие поглощения
уменьшается. Это уменьшение определяется
количеством встречаемых на пути молекул.
Последнее пропорционально длине пути
луча
и парциальному давлению
.
Поэтому
поглощательная способность газа для
какой-либо длины волны
является функцией произведения
и зависит от температуры газа
,
т.е.
.
Длина
пути луча
или толщина слоя луча зависит от формы
тела, и в общем случае ее можно определить,
как
.
Например,
для топки
и тогда:
.
Тела,
поглощающие лучистую энергию, согласно
закону Кирхгофа, обладают способностью
ее излучать. Излучательная способность
газа также является функцией
и
,
т.е.
.
При
экспериментальном определении энергии
излучения газов оказалось, что
излучательная способность газов не
подчиняется закону Стефана-Больцмана.
Излучение углекислого газа пропорционально
,
а излучение водяного пара -
:
;
.
Согласно
этим формулам излучение
растет
пропорционально
и
.
Излучение медленно увеличивается с
ростом толщины слоя и быстрее с
температурой. Парциальное давление и
толщина слоя оказывают большее влияние
на излучение
,
чем на излучение
.
Поэтому при малых толщинах слоя
преобладает влияние излучения
,
а при больших – излучения
.
Эти формулы определяют количество энергии, излучаемой газом в пустоту, которую можно рассматривать как абсолютно черное пространство при Т = 0°К.
В этих формулах:
p – парциальное давление газа, бар;
-
средняя толщина слоя газа, м;
Т – средняя температура газов, °К.
Давление продуктов сгорания обычно принимают равным 1 бар, поэтому парциальные давления трехатомных газов в смеси определяют как:
и
,
где r – объемная доля газа.
Однако применение различных законов затрудняет расчет. Поэтому для практических расчетов излучения газов рекомендуют использовать закон четвертых степеней – закон Стефана – Больцмана:
.
Этой
формулой определяют количество энергии,
излучаемой газом в пустоту. В
действительности газ всегда огражден
твердой серой оболочкой, температура
которой выше абсолютного нуля и степень
черноты
,
и имеющей собственное излучение.
Поэтому количество теплоты, воспринимаемое оболочкой (стенками канала) в результате теплообмена излучением между газом и стенкой, будет равно:
или
,
где
-
предельная степень черноты для бесконечно
толстого слоя:
.
-
степень черноты газа – отношение
энергии излучения газа к количеству
энергии излучения абсолютно черного
тела при температуре газа.
Величины
,
и
выбираются по таблицам и графикам.
-
поправка, учитывающая, что полосы
излучения и поглощения
и
частично совпадают (т.е. учитывается
взаимное поглощение энергии).
-
коэффициент, зависящий от парциального
давления водяных паров.
,
где
- предельная степень черноты газа,
взятая при средней температуре стенок
канала.
-
средняя температура газа.
-
средняя температура стенок.
-
коэффициент излучения абсолютно черного
тела,
.
Расчет
теплообмена излучением между газом и
стенками канала выполняется с помощью
таблиц и графиков. Для этого необходимо
знать температуру газа
,
парциальное давлениеp
и длину пути луча
.