- •Оглавление
- •Введение
- •Теплопроводность.
- •Основной закон теплопроводности.
- •1.2 Дифференциальное уравнение теплопроводности и условия однозначности.
- •1.2.1 Дифференциальное уравнение.
- •1.2.2 Условия однозначности.
- •1.3 Теплопроводность при стационарном режиме.
- •1.3.1.Теплопроводность плоской однослойной стенки.
- •1.3.2. Теплопроводность многослойной стенки.
- •1.4 Теплопроводность цилиндрической стенки.
- •1.4.1 Теплопроводность однослойной цилиндрической стенки.
- •1.4.2 Теплопроводность многослойной цилиндрической стенки.
- •1.5. Теплопроводность тел неправильной формы.
- •1.6. Нестационарная теплопроводность.
- •1.6.1 Общие положения. Описание процесса.
- •1.6.2 Решение задач нестационарной теплопроводности.
- •1.6.3. Охлаждение тел конечных размеров.
- •1.6.4 Зависимость процесса охлаждения от формы и размеров тела.
- •2. Теплопередача при стационарных условиях и граничных условиях 3 рода.
- •2.1 Теплопередача через плоскую стенку.
- •2.1.1 Теплопередача через однослойную стенку.
- •2.1.2 Теплопередача через многослойную стенку.
- •2.2 Теплопередача через цилиндрическую стенку при граничных условиях 3-го рода.
- •2.2.1 Теплопередача через однослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.2 Теплопередача через многослойную цилиндрическую стенку.
- •2.2.3 Теплопередача через шаровую стенку.
- •2.3. Интенсификация теплопередачи.
- •2.4. Критический диаметр изоляции.
- •3. Конвективный теплообмен.
- •3.1Основные понятия и определения.
- •3.2. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена.
- •3.3.Основы теории подобия.
- •Условия подобия физических процессов.
- •3.4. Теплоотдача при вынужденном продольным омывании плоской поверхности
- •3.4.1. Расчет теплоотдачи при ламинарном гидродинамическом пограничном слое.
- •3.4.2. Зависимость теплоотдачи от изменения температуры по ее длине.
- •3.4.3. Влияние на теплоотдачу необогреваемого начального участка
- •3.4.4. Теплоотдача при турбулентном пограничном слое
- •3.5. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах
- •3.5.1. Теплоотдача при ламинарном режиме движения жидкости.
- •3.5.2. Теплоотдача при турбулентном режиме движения жидкости в трубах.
- •3.5.3. Теплоотдача при переходном режиме
- •3.5.4. Теплоотдача в трубах некруглого поперечного сечения.
- •3.5.5 Теплоотдача в изогнутых трубах
- •3.5.6. Теплоотдача в шероховатых трубах
- •3.6 Теплоотдача при вынужденном поперечном омывании труб и пучков труб.
- •3.61.Теплоотдача при поперечном омывании одиночной круглой трубы.
- •3.6.2 Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб.
- •4. Теплоотдача при свободном движении жидкости.
- •4.1 Свободный теплообмен в неограниченном пространстве около верикальной плиты или трубы.
- •4.2 Теплоотдача при свободном движении около горизонтальной трубы.
- •4.3 Движение жидкости около нагретых горизонтальных плоских стенок.
- •4.4 Теплоотдача при свободном движении жидкости в ограниченном пространстве.
- •2)Если ширина щели мала, внутри щели возникают циркуляционные контуры.
- •5.Теплообмен при кипении жидкости
- •5.1.Основные представления о процессе кипения
- •Режимы кипения
- •Минимальный радиус пузырька
- •Отрывной диаметр пузырька
- •Кривая кипения
- •Влияние некоторых факторов на интенсивность теплоотдачи при кипении
- •5.2Кризисы кипения
- •Первый кризис кипения
- •Второй кризис кипения
- •5.3.Пузырьковое кипение
- •5.3.1.Пузырьковое кипение жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.2.Расчет теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкости в неограниченном объеме
- •5.3.3Пузырьковое кипение в условиях вынужденного движения в трубах.
- •Структура двухфазного потока
- •Вертикальные трубы
- •Горизонтальные и наклонные трубы
- •Структура потока при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •Изменение избыточной температуры стенки по периметру при кипении жидкости внутри горизонтальной трубы.
- •5.3.4.Зависимость теплоотдачи от параметра х. Кризис кипения второго рода
- •5.3.5.Расчет теплоотдачи при кипении в трубах
- •5.4. Пленочное кипение жидкости
- •5.4.1. Теплоотдача при ламинарном движении паровой пленки
- •5.4.2.Теплоотдача при турбулентном движении паровой пленки
- •6. Излучение.
- •6.1. Основные законы теплового излучения
- •6.1.1. Виды лучистых потоков
- •6.1.2. Законы теплового излучения твердого тела. Закон Планка
- •Закон смещения Вина
- •Закон Стефана – Больцмана
- •Закон Кирхгофа
- •Закон Ламберта
- •6.2 Теплообмен излучением в системе произвольно расположенных тел
- •Частные случаи
- •6.2.1.Теплообмен излучением при наличии экранов
- •6.3 Излучение газов
- •Отличие излучения газа от излучения твердых тел
- •6.3.1 Теплообмен в поглощающих и излучающих средах
- •Оптическая толщина среды и режимы излучения
- •6.3.2 Излучение паров и газов
- •Основные полосы спектров поглощения и.
- •7. Тепловой расчет теплообменных аппаратов
- •7.1 Основные положения и уравнения теплового расчета
- •Уравнение теплового баланса
- •Уравнение теплопередачи
- •7.2 Вычисление средней разности температур
3.5.5 Теплоотдача в изогнутых трубах
В теплообменных аппаратах теплоносители часто протекают в изогнутых каналах, например в змеевиках. При движении в таком канале возникает центробежный эффект, вызывающий вторичную циркуляцию, то есть возникает сложное движение по винтовой линии.
R
Влияние центробежного эффекта распространяется и на следующий за поворотом прямой участок трубы. В змеевиках действие вторичной циркуляции распространяется на всю длину трубы.
Вторичная циркуляция может наблюдаться как при турбулентном, так и при ламинарном течении.
Вторичная циркуляция возникает при и равном:
, R – радиус закругления змеевика.
При - наступает развитое турбулентное течение.
.
3
2
1
На графике можно выделить 3 области:
1 область: - наблюдается ламинарное течение без вторичной циркуляции. Для расчетарекомендуется использовать формулы ламинарного течения.
2 область: - ламинарное течение со вторичной циркуляцией – для расчетарекомендуется использовать критериальное уравнение для гладких труб с турбулентным характером движения.
3 область: - турбулентное течение при наличии вторичной циркуляции. Теплоотдача рассчитывается по той же формуле, но полученное значениенужно умножить на, для змеевиковых труб определяется:
.
3.5.6. Теплоотдача в шероховатых трубах
Возможны два случая:
1. (бугорки шероховатости глубоко погружены в подслой)
Течение не нарушается, разницы между гладкими и шероховатыми трубами нет.
2. (бугорки шероховатости выходят за пределы подслоя)
Течение в вязком подслое нарушается, происходит отрывное, вихревое обтекание бугорков, турбулентные пульсации увеличиваются. Происходит увеличение теплоотдачи.
Для расчетов рекомендуется формула (турбулентный режим):
,
где - коэффициент шероховатости.
3.6 Теплоотдача при вынужденном поперечном омывании труб и пучков труб.
3.61.Теплоотдача при поперечном омывании одиночной круглой трубы.
безотрывное обтекание. < 5
-скорость набегающего потока;
- коэффициент кинематической вязкости;
2) При – пограничный слой, образующийся на лобовой части трубы в кормовой части отрывается от поверхности, и позади цилиндра образуются два симметричных вихря. Наблюдается отрыв ламинарного пограничного слоя при
3)При – вихри отрываются от трубы и уносятся потоком жидкости, образуя за цилиндром вихревую дорожку.
4)При – частота отрыва вихрей остается постоянной.
5) При – ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный и место отрыва резко смещается по потоку – угол отрыва при этом.
Омывание трубы улучшается.
Отрыв пограничного слоя и образование вихрей является основной особенностью поперечного омывания трубы. Своеобразный характер омывания трубы отражается и на ее теплоотдаче, которая по окружности неодинакова.
1 – теплоотдача при отрыве ламинарного пограничного слоя;
2 – теплоотдача при отрыве турбулентного пограничного слоя;
На лобовой образующей цилиндра (=0), где диаметр пограничного слоя самый малый, значения коэффициента теплоотдачи – высокие. В направлении движения жидкости, по мере увеличения диаметра пограничного слоя, коэффициент теплоотдачипадает, что объясняется ростом толщины ламинарного пограничного слоя.
На графике минимум теплоотдачи наблюдается там, где толщина пограничного слоя максимальна (тепло через ламинарный пограничный слой передается теплопроводностью).
При ламинарном течении наблюдается 1 минимум , который соответствует месту отрыва пограничного слоя. В кормовой части трубы пограничного слоя нет, жидкость имеет сложный вихревой характер движения, и коэффициент теплоотдачиувеличивается. При малых числах Рейнольдса, теплоотдача задней половины трубы меньше, чем передней; с возрастанием чисел Рейнольдса она может сравняться с теплоотдачей в лобовой части трубы.
При турбулентном течении наблюдается 2 минимума:
1-й минимум соответствует переходу ламинарного течения жидкости в пограничном слое в турбулентное, коэффициент теплоотдачи при этом резко возрастает (примерно в 2-3 раза).2-й минимум соответствует месту отрыва турбулентного пограничного слоя. За местом отрыва труба омывается вихрями, имеющими сложный характер движения. Здесь теплоотдача несколько возрастает.
Таким образом, теплоотдача по окружности одиночной трубы при поперечном обтекании определяется характером омывания поверхности и зависит от скорости и направления потока жидкости, от температуры и диаметра трубы, от направления теплового потока, от внешних тел, изменяющих степень турбулизации, угла атаки и т.д. Такая сложная зависимость процесса от посторонних факторов затрудняет его исследование, поэтому в практических расчетах пользуются средними значениями коэффициента теплоотдачи.
Подробные экспериментальные исследования теплоотдачи трубы в поперечном потоке воздуха, воды, трансформаторного масла были приведены А. А. Жукаускасом. В результате обработки и обобщения этих данных и данных работ других авторов были получены уравнения подобия для определения среднего коэффициента теплоотдачи по окружности одиночной трубы:
При :
.
Для воздуха:
.
При
.
Для воздуха:
.
При
.
За определяющий линейный принят внешний диаметр трубы d, за определяющую температуру – средняя температура жидкости . Скорость отнесена к самому узкому сечению канала.
Эти формулы справедливы для цилиндра, расположенного перпендикулярно направлению потока. Если угол атаки ,то полученный нужно умножить на поправочный коэффициент:
.