- •1.Основные свойства жидкостей и единицы их измерения.
- •3.Основные свойства гидростатического давления.
- •4.Основное дифференциальное уравнение гидростатики.
- •5.Уравнение поверхности уровня и свойства этой поверхности.
- •6.Основное уравнение гидростатики, его геометрическая и энергетическая интерпретации.
- •7.Абсолютное и избыточное давление, приборы измерения давления.
- •8.Эпюра распределения давления несмешивающихся жидкостей.
- •9.Сила давления жидкости на плоские и криволинейные поверхности.
- •10.Закон Архимеда.
- •11.Уравнение распределения давления при равновесии газов в поле силы тяжести.
- •12.Практические приложения основного уравнения гидростатики.
- •13.Основные понятия кинематики жидкости и газа.
- •14.Средняя скорость потока жидкости, способ ее определения.
- •15.Уравнение неразрывности движения капельных и газообразных жидкостей.
- •16.Дифференциальные уравнения движения невязкой и вязкой жидкости.
- •17.Уравнение Бернулли для идеальной жидкости.
- •18.Геометрический и энергетический смысл членов уравнения Бернулли для потока вязкой жидкости.
- •20.Уравнение Бернулли для газов.
- •21.Уравнение Бернулли для неустановившегося движения.
- •22.Принцип работы дроссельных приборов и пневмометрических трубок.
- •23.Уравнение изменения количества движения, его практическое значение.
- •24.Методы определения скорости витания частиц.
- •26.Особенности ламинарного и турбулентного движения жидкости в трубах.
- •27.Физический смысл числа Рейнольдса и его практическое значение.
- •29.Потери напора на трение в круглой трубе при ламинарном режиме движения.
- •30.Способ определения начального участка ламинарного течения.
- •31.Расчет потерь напора на трение в трубах некруглого сечения.
- •32.Понятие о средней скорости при турбулентном режиме движения.
- •33.Влияние шероховатости труб на величину потерь напора на трение.
- •35.Касательное напряжение при турбулентном движении жидкости.
- •36.Основные группы местных потерь напора.
- •37.Факторы, влияющие на потери напора при резком изменении сечения напора потока.
- •38.Потери напора при постепенном изменении сечения потока (конфузор, диффузор).
- •40.Классификация трубопроводов при гидравлическом расчете.
- •41.Основные задачи гидравлического расчета простого трубопровода.
- •42,43.Расчеты длинных трубопроводов в квадратичной области сопротивления с использованием обобщенных гидравлических параметров.
- •44,45.Уравнение расчета длинных трубопроводов в неквадратичной области сопротивления.
- •46.Расчет трубопроводов при последовательном соединении длинных труб.
- •47.Уравнение расчеты сложных трубопроводов при параллельном соединении труб.
- •48.Особенности расчета коротких труб при их последовательном соединении.
- •49.Расчет газопроводов при низких перепадах давления.
- •50.Особенности гидравлического расчета газопроводов высокого давления.
- •51.Влияние срока эксплуатации труб на их гидравлическое сопротивление.
- •52.Гидравлический расчет трубопроводов при движении в них двухфазных жидкостей.
- •53.Факторы, влияющие на величину увеличения давления при прямом и непрямом гидравлическом ударе.
- •54.Классификация отверстий при гидравлическом расчете истечения.
- •55.Причина сжатия струи на выходе из малого отверстия.
- •58.Особенности гидравлического расчета истечения жидкости через большие отверстия.
- •59.Чем отличается насадок от трубопровода.
- •60.Причины изменения расхода и скорости при истечении жидкости через насадки по сравнению с истечением через отверстие.
- •61.Типы насадок, их применение.
- •62.Схема свободной затопленной струи, ее расчет.
- •63.Основные режимы разрушения незатопленной струи.
- •64.Метод определения границ между режимами распада струи жидкости.
- •65.От чего зависит сила давления струи жидкости на твердые поверхности.
- •66.Факторы, определяющие сопротивление тел, находящихся в потоке.
- •67.От чего зависит сопротивление трения при обтекании плоской пластины.
- •68.Влияние режима движения жидкости в пограничном слое на величину коэффициента сопротивления трения.
- •69.Условие образования вихревого течения. Отрыв пограничного слоя.
- •70.Характер распределения давления при обтекании тела потоком жидкости или газа.
- •71.Факторы, определяющие величину силы сопротивления давления.
- •72.Суммарное сопротивление при обтекании твердого тела.
- •73.Что такое скорость витания и гидравлическая крупность.
- •74.Чем обусловлена необходимость использования методов теории подобия?
- •75.Какие явления называются подобными?
- •76.Условия подобия гидравлических явлений.
- •77.Критерии подобия, их свойства и метод получения.
- •78.Формулировка основных теорем подобия.
- •79.Физический смысл основных критериев подобия.
- •1.Критерий Фруда.
- •4. Критерий гомохронности или критерий Струхаля.
65.От чего зависит сила давления струи жидкости на твердые поверхности.
Струя жидкости, вытекающая через отверстие или насадок и встречающая на своем пути твердую преграду, воздействует на нее с силой называемой силой давления струи.
Рассмотрим динамическое воздействие жидкой струи на произвольную твердую поверхность, находящуюся на расстоянии, меньше длины сплошной
части струи от насадка. Будем предполагать, что струя плоская и достаточно большой ширины; жидкость принимаем невязкой и несжимаемой; считаем, что на участке растекания струи между сечениями 1-1 и 2-2 давление любой точке есть величина постоянная и на участке между начальным, сечением 0-0 и сечениями 1-1 и 2-2 отсутствуют гидравлические противления.
Силу давления струи на твердую поверхность определим с помощью уравнения изменения количества движения применительно к отсеку жидкости, ограниченному сечениями 0-0, 1-1 и 2-2, в проекции на ось N-N:
R - сила реакции стенки, равная по величине силе Р, но имеющая противоположное направление.
Уравнение можно переписать следующим образом:
Уравнение изменения количества движения упрощается при воздействии струи, набегающей на твердую преграду, симметричную относительно оси N—N. В этом случае:
Тогда уравнение существенно упрощается:
Из этого соотношения следует, что с изменением угла α меняется сила давления струи. Напомним, что эта сила равна по величине реакции преграды, но противоположно направлена (F = -R). При увеличении угла а от 0 до 90° сила давления струи возрастает, достигая своего наибольшего значения при α = 90°. В этом случае формула упрощается:
где m – коэффициент, определяемый влиянием неучтенных факторов, m=0,92-0,96.
Динамическое давление в зоне удара резко меняется от своего максимального значения Fm=ρυ0²/2 в точке пересечения оси N-N с твердой поверхностью нуля на расстоянии, равном 2-3 м диаметрам струи. Растекание потока практически всегда оказывается несимметричным и в области растекания струи следует учитывать влияние вязкости и сил поверхностного натяжения.
Это соотношение показывает, что сила давления струи жидкости на вертикальную плоскую стенку равна произведению удвоенного скоростного напора на площадь сечения струи и ее удельный вес.
66.Факторы, определяющие сопротивление тел, находящихся в потоке.
67.От чего зависит сопротивление трения при обтекании плоской пластины.
При обтекании плоской пластины сопротивление трения определяется касательными напряжениями, действующими вдоль твердой поверхности, обтекаемой потоком жидкости или газа. Эти напряжения могут быть определены из системы уравнений Прандтля. Толщина ламинарного пограничного слоя в соответствии с решением системы уравнений Прандтля получена Блазиусом:
Касательные напряжения по Блазиусу при обтекании пластины:
68.Влияние режима движения жидкости в пограничном слое на величину коэффициента сопротивления трения.
В ведем понятие местного коэффициента сопротивления трения, удобное при определении силы трения в случае обтекания плоской пластины вязким потоком:
Сила, отнесенная к единице ширины обтекаемой пластины длиной l:
где СF – средний по длине l коэффициент сопротивления трения.
К оэффициент СF определяется для ламинарного пограничного слоя непосредственно из уравнения для τ0 (по Блазиусу):
При двухстороннем обтекании плоской пластины конечной длины l сила трения и средний по длине коэффициент сопротивления трения удваивается, тогда
Гидравлические сопротивления в турбулентном пограничном слое в значительной степени зависят от шероховатости поверхности пластины. При определении сопротивлений выделяют следующие режимы поверхностей: гидравлически гладкие, гидравлически шероховатые и переходные между ними. В первом случае гидравлические сопротивления обусловлены только вязкими напряжениями, влияние шероховатостей пренебрежимо мало и по формуле Кармана:
Для режима гидравлически шероховатых поверхностей влиянием вязкости пренебрегают и по формуле Шлихтинга:
l – длина пластины;
кэ – абсолютная эквивалентная шероховатость поверхностей пластин.
Альтшулем было получено обобщенное уравнение, которое может быть использовано для расчета по всей области турбулентного течения вдоль пластины: