Механика горных пород при разработке месторождений углеводородного с.-1
.pdfрощенным способом. Поэтому затруднительно сделать оцен ку возможности сейсмических событий при добыче нефти и газа.
В зарубежной литературе часто встречается метод расчета оседаний при добыче нефти и газа, известный как модель Geertsma [55]. В отличие от уравнения (3.3.9) модель Geertsma основана на линейной теории упругости изотропной среды. Эта модель была разработана около 30 лет назад для прогноза оседа ний на газовом месторождении Гронинген в Голландии. Для того времени при отсутствии мощной вычислительной техники мо дель Geertsma была весьма подходящим инструментом для рас чета оседаний. В модели используется аналитическое решение для смещений полупространства вследствие единичного падения давления в элементарном объеме на определенной глубине. Предполагается, что свойства вмещающих пород и коллектора одинаковы и описываются двумя параметрами: сжимаемостью см и коэффициентом Пуассона v. Эти параметры могут быть полу чены из других упругих констант (£, G) по соотношениям тео рии упругости. Поле перемещений вследствие падения давления ищется путем суммирования по некоторому количеству выде ленных элементов коллектора. В каждом элементе поле переме щений находится по фундаментальному решению в соответствии с объемом элемента и падением давления в нем. Фундаменталь ное решение представляет собой специальный табулированный интеграл.
Этот метод позволяет получить оседания от плоского коллек тора произвольной формы, с различной толщиной и падением давления в его отдельных частях. Фундаментальное решение также предполагает жесткое недеформированное основание. Час то используется упрощенная цилиндрическая модель Geertsma в виде цилиндрического диска постоянной толщины и равномер ным падением давления. Для вытянутых структур можно ис пользовать усовершенствованную модель, когда вместо одного диска рассматривается два или три сближенных, расположенных так, чтобы лучше описывать геометрию структуры.
Для расширения возможностей модели проф. G. Gambolati [54] получил фундаментальное решение численным путем с по мощью метода конечных элементов. В этом случае можно учесть вариацию упругих свойств в массиве и анизотропию пород, но остается требование линейной упругости и плоской формы (по стоянной глубины залегания) коллектора.
Модель Geertsma широко использовалась например, для про гноза оседаний морского дна для группы газовых месторождений на шельфе Адриатического моря. Газоносный бассейн формиро
вался в течение плиоцена, плейстоцена и четвертичного периода в дельте р. По. Отложения в основном состоят из слоев гранули рованного песка и глинистых осадков. Газ обычно содержится в множестве продуктивных зон, которые состоят из песчаных осадков без цементирующего материала. Покрышка резервуаров состоит из тонких слоев глинистых сланцев, часто мощностью менее 1 м. На некоторых месторождениях продуктивная толща представлена чередованием слоев песка и глинистых сланцев. Вниз толща подстилающих пород продолжается на глубину 3600-4400 м.
В качестве примера рассмотрим прогноз оседаний на место рождении Амелия [62]. Месторождение содержит 36 продуктив ных слоев на глубине от 2730 до 4554 м. Антиклинальная струк тура вытянута с северо-запада на юго-восток с соотношением длина ширина = 1:3. Мощность отдельных слоев меняется от 3 до 30 м. Отмечается аномальное пластовое давление, степень аномальности растет с глубиной. Разработка начата в 1972 г. Продолжительность отработки горизонтов варьируется от 6-8 до более 35 лет. С 1972 г. отрабатываются 10 горизонтов, а оконча ние отработки планируется в 2010 г. С начала 1988 г. среднее падение давления составило 250 кгс/см2. К концу отработки па дение давления ожидается около 200 кгс/см2.
В 1989 г. AGIP/GEDA выполнила прогноз оседаний с помо щью модели Geertsma. Каждый из 36 горизонтов был разделен на 1040 квадратных ячеек со сторонами 250 м. Учитывались мощность каждой ячейки, мощность покрышки, падение давле ния, коэффициент сжимаемости см и коэффициент Пуассона v. Параметры сжимаемости коллекторов определялись путем одометрических тестов на образцах размером 1 и 2 дюйма. Породы с глубин более 4000 м испытывались в стабилометрах, а условия одноосной деформации достигались путем подбора соответст вующего бокового давления. Испытания проводились в два цик ла нагружения, и результаты из первого и второго циклов пока зывают большое различие. Также результаты испытаний на об разцах размером 2 дюйма показывают большую сжимаемость, чем образцы размером 1 дюйм. Это различие достигало 50 %. Коэффициент Пуассона составляет 0,24-0,26, а для пород с глу бины более 4100 м - 0,18.
Испытания показали, что жесткость коллекторов увеличива ется с глубиной, Поэтому их сжимаемость вводилась как функ ция эффективных Вертикальных напряжений ст^,:
для глубины 2700-3100 м Си = 0,0001172 + 0,01519/ст^; для глубины 3100-4000 м см = 0,0000973 + 0,00985/а^; для глубины нитке 4000 м см = 0,0000204 + 0,00979 /а^,.
В расчетах были рассмотрены два случая:
падение давления при добыче газа происходит только в газо вой части продуктивных слоев, т.е. до газоводяиого контакта;
падение давления распространяется за пределы газоводяного контакта. В расчетах это моделировалось увеличением мощности продуктивного слоя.
Максимальные рассчитанные оседания составили: 24 см для периода 1972-1988 гг.;
36 см с 1988 г. до конца отработки при падении давления только в газовой части залежи;
140 см с 1988 г. до конца отработки при падении давления за пределами газоводяного контакта.
Полученный эффект роста оседаний при увеличении области дренирования можно связать с довольно большим отношением Р = H/R для данного месторождения.
Приведем также пример месторождения Доссо Дели Анжели [62], которое находится в 20 км к северу от г. Равенна. Основной объем добычи приходится на три продуктивных слоя, находя щихся на глубине 3030-3232 м. Мощность этих слоев 46-60 м. Месторождение имеет примерно эллиптическую форму с разме рами 5,5x2,5 км. Добыча газа начата в 1970 г. и почти полностью завершена в 1991 году. За этот период пластовое давление сни зилось на 260-295 кгс/см2
Сжимаемость пород изменяется с глубиной по соотношению см = 29,2z-1/0'62, см2/кг
для г > 1000 м.
Изменение упругих свойств с глубиной не учитывается в классической модели Geertsma. Поэтому проф. G. Gambolati получал фундаментальное решение для каждого продуктивного слоя методом конечных элементов с учетом переменного коэф фициента сжимаемости. Дальнейший ход расчетов аналоги чен обычной модели Geertsma. Общие оседания поверхности по лучаются суммированием от всех трех продуктивных гори зонтов.
Предполагалось, что, кроме коллекторов, падение давления имеет место в слоях толщиной 10 м выше и ниже их. При этом считали, что с удалением от коллектора падение давления ли нейно уменьшается до нуля. Также учитывалось распространение депрессионной воронки за пределы газоводяного контакта. Этот процесс моделировали отдельными гидродинамическими расче тами. На конец отработки площадь депрессионной воронки со ставила около 170 км2, что значительно больше площади газовой залежи.
На 1992 г. общее расчетное оседание составило 101 см, из ко торых только 56 см вызвано паденим давления собственно в га зовой залежи. Этот пример также показывает, что для прогноза оседаний необходимо учитывать образование воронки депрессии за пределами продуктивной части пласта.
В целом, при выборе соответствующих параметров сжимаемо сти модель Geertsma обеспечивает корректную оценку оседаний поверхности, особенно для месторождений с малым отношением толщины покрывающих пород к диаметру коллектора. Однако использование для покрывающих пород таких же свойств, как для коллектора, может приводить к переоценке арочного эффек та и, соответственно, к недооценке оседаний. Другие базовые до пущения модели (плоская форма коллектора и линейно-упругое поведение пород) обычно приводят к переоценке оседаний, осо бенно над центром коллектора. Однако если даже модель Geertsma дает корректные оседания над центром коллектора, на удалении от него могут быть значительные погрешности.
Общим достоинством рассмотренных способов расчета явля ется простота применения и минимальные требования к ресур сам ЭВМ. В настоящее время, в связи с бурным развитием вы числительной техники и программного обеспечения, эти пре имущества уже не имеют решающего значения. Поэтому в по следнее время практически все работы, связанные с прогнозом оседаний на нефтегазовых месторождениях, выполняются чис ленными методами, прежде всего методом конечных элементов, который позволяет получать решение для любой формы коллек тора, при любых граничных условиях, учитывать структурные неоднородности массива горных пород. В рамках МКЭ можно реализовать Практически любую модель деформирования, поэто му при прогнозе оседаний основное внимание уделяется под робному учету особенностей механического поведения коллекто ра и окружающих пород. В этом плане большой интерес пред ставляет Нефтяное месторождение Экофиск в Северном море. Проблеме изучения оседаний морского дна на этом месторожде нии посвящено большое число работ [46, 47, 49, 50, 51, 57, 64-67]. Пример этого месторождения интересен в связи с мас штабом проблемы (оседания дна моря достигают 8 м), а также в связи с большим объемом выполненных экспериментальных и теоретических работ.
3.3.1.ОВ1ЦИЕ СВЕДЕНИЯ О МЕСТОРОЖДЕНИИ ЭКОФИСК
Месторождение Экофиск в Северном море представляет со бой куполообразную эллиптическую, вытянутую в направлении
север-юг |
структуру размера 9,4x6,7 км и площадью порядка |
49 км2 |
Продуктивные меловые породы Маахстрихтского и Дат |
ского возрастов находятся на глубине 2900 м. Выделяется два продуктивных горизонта, разделенных сравнительно непрони цаемыми слоями глинистых и кремнистых пород. Общая Мощ ность продуктивной зоны составляет около 300 м. Покрывающая толща представлена глинистыми и сланцеватыми породами.
Меловые породы слабые, высокопористые, трещиноватые. Преобладает крутопадающая трещиноватость с широким диапа зоном азимутов падения. Пористость варьируется от 5 до 50 %, в среднем составляет 32 % для верхнего продуктивного горизонта и 30 % для нижнего. Несмотря на высокую пористость, прони цаемость поровой матрицы составляет только «1 мД, что являет ся следствием малого размера пор. Основным путем миграции при добыче (закачке) флюидов является сильно развитая трещи новатость. При гидродинамических исследованиях скважин была установлена общая проницаемость около 150 мД, т.е. на два по рядка выше проницаемости поровой матрицы.
Общие вертикальные напряжения, обусловленные весом толщи пород, составляют около 62 МПа. Начальное пластовое давление в коллекторе аномально высоко и составляло около 48,3 МПа. Соответственно начальное эффективное вертикальное напряжение - 13,8 МПа. Рост эффективных напряжений при падении пластового давления вследствие откачки флюидов при вел к деформации слабых меловых пород коллектора и появле нию существенных оседаний морского дна. На момент обнару жения этого эффекта в 1984 г. оседания морского дна достигли около 3 м, скорость оседаний составляла от 25 до 40 см/год. В этой связи был принят ряд программ, направленных на монито ринг оседаний, изучение физико-механических свойств коллек торов и покрывающей толщи, а также на моделирование и про гноз развития деформаций при дальнейшей отработке месторож дения.
3.3.2. ФИЗИКО-МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КОЛЛЕКТОРОВ
Программа по изучению свойств коллекторов разрабатывалась с учетом особенностей деформирования пород в натурных усло виях. Большое отношение размеров коллектора к его глубине позволяет предположить преимущественное развитие вертикаль ных деформаций пород при отсутствии или незначительном про явлении деформаций в горизонтальном направлении. Поэтому при испытаниях образцов керна создавались условия одномерно го уплотнения. Техника выполнения экспериментов заключалась
в том, что цилиндрические образцы подвергались воздействию осевой нагрузки, а радиальные напряжения подбирались таким образом, чтобы радиус образца оставался постоянным (LVDTтест).
На первом этапе насыщенный образец доводился до пласто вых условий, т.е. создавалось осевое давление 62 МПа, боковое давление 55,2 МПа, поровое давление 48,3 МПа, а также пласто вая температура 131 °С. В таком состоянии образец выдерживал ся 24 ч. После этого увеличение эффективных напряжений дос тигалось путем снижения давления насыщающей жидкости. Весь ход нагружения контролировала компьютерная система, которая отслеживала появление радиальных деформаций и корректиро вала боковое давление так, чтобы удерживать радиус образца в заданном интервале.
Часть образцов также подвергалась более простым тестам на гидростатическое сжатие. В этом случае поровое давление под держивалось постоянным (1,4 МПа), а нагрузка создавалась пу тем увеличения осевого и бокового давления. Количество жидко сти, фильтрующейся из образца, определяло объемные деформа ции скелета породы.
Результаты испытаний показали, что деформирование коллек торов в целом имеет такие же особенности, как и у других по ристых материалов. При небольших нагрузках меловые образцы деформируются упруго. При превышении определенного уровня напряжений возникает процесс переупаковки зерен, что приво дит к более интенсивному деформированию и уменьшению по ристости. Этот процесс обозначают как РС-деформирование (PORE COLLAPSE), т.е. сжатие пор. При снятии нагрузки по ристость восстанавливается только частично, т.е. имеют место необратимые пластические деформации. При этом кривая раз грузки проходит примерно параллельно линии упругого нагру жения (рис. 3.3.1).
Границы области упругого деформирования зависят от порис тости образца (рис. 3.3.2). Как показали эксперименты, после перехода к PC-деформированию кривые уплотнения всех образ цов следуют примерно одной линии тренда, независимо от по ристости породы. Однако для верхнего и нижнего продуктивных горизонтов^ линии тренда отличаются. Это различие деформаци онных свойств объясняют разным содержанием кварца в мело вых породах данных горизонтов.
При проведении испытаний также была установлена выра женная зависимость от времени, т.е. после приложения нагрузки деформации образцов возрастают в течение продолжительного периода времени. Длительные испытания показали, что при уве-
Рис. 3.3.1. Вид компрессионной кривой меловых пород месторождения Экофиск (данные из [57])
Пористость
Рис. 3.3.2. Кривые уплотнения для по род с различной пористостью (данные
Давление, psi
личении нагрузки на 500 psi (3,4 МПа) основная часть деформа ций реализуется в течение 48 ч. После 10-20 ч происходит мед ленное монотонное деформирование, вследствие чего конечную величину деформации, соответствующую бесконечному времени нагружения, можно оценить путем экстраполяции. Возможность такой экстраполяции была подтверждена специальными тестами, где образцы выдерживались под нагрузкой в течение 24 мес. Оп ределенные таким образом величины конечных деформаций об разуют предельную линию тренда (см. рис. 3.3.2). Предельная линия тренда использовалась при конвертации зависимостей на-
Рис. 3.3.3. Кривые напряже ние-деформация (данные из [49])
Осевая деформация, %
грузка-пористость (см. рис. 3.3.2) в зависимость осевая нагруз ка - осевая деформация (рис. 3.3.3). В последующем эти зависи мости использовались для прогноза оседаний на месторождении.
3.3.3. ПРОГНОЗ ОСЕДАНИЙ
Прогноз оседаний на месторождении осуществлялся методом конечных элементов с помощью программ ANSYS и DYNAFLOW. Окончательные результаты и выводы были получены с помощью DYNAFLOW, так как эта программа позволяет моде лировать поведение пористых насыщенных сред, что для условий коллектора Экофиск имеет важное значение. Тем не менее базо вые вычислительные процедуры были выполнены в ANSYS.
При создании модели месторождения реальную куполообраз ную геометрию коллектора идеализировали в виде эллипса, что позволяет в силу симметрии рассматривать только четверть объ екта. Однако и в этом случае трехмерная модель оказалась весь ма объемной и требовательной к ресурсам ЭВМ и затратам вре мени. В качестве альтернативы использовалась осесимметричная модель коллектора. С Помощью программы ANSYS была разра ботана специальная процедура усреднения для получения подоб ного псевдотрехмерного результата.
Большое значение придавалось учету пространственного рас пределения пористости, так как от нее напрямую зависит степень
Рис. 3.3.4. Модель распределения пористости (данные из [57])
уплотнения коллекторов при падении пластового давления. Исходное распределение пористости было получено по данным 57 скважин, пробуренных до 1980 г. Данные более поздних сква жин не рассматривали из-за проявления к этому времени эффекта уплотнения. Структурная модель пористости включает в себя 10 слоев по вертикали и 8 кольцевых зон в горизонтальном направлении (рис. 3.3.4). Для каждой из полученных таким обра зом ячеек задается свое среднее значение пористости. Девятый слой представляет собой плотную перемычку между верхним и нижним продуктивными горизонтами.
Толща покрывающих пород в расчетах рассматривалась как однородная линейно-упругая среда с характеристиками Е = = 3,45 ГПа, v = 0,42, у = 0,0213 МН/м3 Перемычка и подсти лающие породы также рассматривались как линейно-упругие с характеристиками Е = 14 ГПа, v = 0,25, у = 0,022 МН/м3, что соответствует меловым породам с пористостью 25 %. Падение давления задавалось отдельно для каждой ячейки структурной модели. Прогнозное падение давления на период до 2010 г. опре деляется проектом разработки для трех вариантов (А, В и С), отличающихся режимами нагнетания жидкости и газа для под держания пластового давления. Соответственно имеются три ва рианта прогноза оседаний.
На рис. 3.3.5 показан расчетный рост оседаний морского дна в центральной части месторождения по мере отработки. Результа ты нивелирования, выполненного в 1986 и 1987 гг., соответству ют расчетным данным. Профиль мульды оседания по результа-
Рис. 3.3.5. Расчетные оседания по вариантам отработки месторождения (дан ные из [57])
там нивелирования 1986 г. также хорошо соответствует расчетам, особенно в сечении север-юг. В сечении запад-восток замерен ные оседания оказались меньше расчетных в интервале от 2 до 3,5 км от центра.
В период с марта 1985 по март 1989 г. проводился спут никовый мониторинг за оседанием буровых платформ в центральной части месторождения. Скорость оседаний в этот период также соответствует расчетной. Однако дальнейшие на блюдения показали, что скорость осадок остается выше, чем предсказывают расчеты. Из этого был сделан вывод о том, что существуют дополнительные физические процессы, кроме сжатия пор (PORE COLLAPSE), которые способствуют росту
оседаний.
В качестве наиболее вероятного механизма рассматривается так называемое сдвиговое уплотнение (Shear-Indused Compaction [50]). Обоснованием этого механизма служат экспериментны по определению поля напряжений в коллекторе в натурных услови ях. Обработка данных гидроразрывов в 32 скважинах, которые выполнялись в течение 15 лет, позволила установить зависи мость полных горизонтальных напряжений от текущего пласто вого давления [68]. В результате было получено, что рост эффек тивных напряжений в коллекторе происходит линейно по мере падения пластового давления, но с разной скоростью. Отношение текущего прироста эффективных горизонтальных напряжений До* К приросту эффективных вертикальных напряжений Ао[ составляет 0,2, т.е. К = A&h/Aa^ = 0,2. При этом в лабораторных условиях при испытаниях образцов К = 0,5, т.е. существенно